Cтраница 1
Квантовая теория гравитации еще не создана. [1]
Квантовая теория гравитации или гравитационного взаимодействия элементарных частиц, - это теория того типа фундаментального взаимодействия, в котором участвует поле всемирного тяготения. [2]
Квантовая теория гравитации еще не создана, а экспериментальный поиск гравитонов - дело далекого будущего. [3]
Такая квантовая теория гравитации и должна быть тем зародышем классической геометрии Римана - Эйнштецна, которого, как гениально догадывался Риман, следует искать в микромире. [4]
Создание квантовой теории гравитации наталкивается на большие матем. ОТО и теории Эйнштейна - Картана), существования ур-пий нач. [5]
Построение квантовой теории гравитации ( в будущем) позволит однозначно вычислять квантовые поправка к любому процессу. [6]
Зачем нужна квантовая теория гравитации. [7]
Задача построения квантовой теории гравитации оказалась математически сложноватой и пока полиостью не решена, но выяснилось, что уже даже при частичном объединении геометрических принципов ОТО и принципов квантовой теории поля ( КТП) открываются принципиально новые физические явления, невозможные в каждой из этих теорий по отдельности. Одним из таких явлений, которое мне посчастливилось открыть еще в 1968 году, является возможность в такой объединенной схеме ОТО КТП спонтанного квантового рождения Вселенной из вакуума - при условии, что наша Вселенная представляет собой топологически замкнутый мир, подобный трехмерной сфере. Я уже знал ранее, что в ОТО замкнутые миры характеризуются замечательным и удивительным на первый взгляд свойством - равенством пулю полной энергии, как и полного заряда, системы. [8]
Интерес к созданию квантовой теории гравитации не является чисто академическим. [9]
Теории суперструн являются математически непротиворечивыми квантовыми теориями гравитации п других фундаментальных взаимодействий. [10]
До настоящего времени разработка квантовой теории гравитации ограничивается главным образом поисками лучшего варианта классической формулировки общей теории относительности, к которому затем применяется один из существующих методов квантования. Исторически сложившийся и самый обычный метод квантования некоторой данной классической системы основывается на гамильтоновой формулировке теории. Если даны канонические координаты и импульсы, описывающие состояние системы, а также гамильтониан как функция этих переменных, то тем самым более или менее однозначно определен алгоритм построения соответствующей квантовой теории системы. [11]
Эти единицы используются в квантовой теории гравитации, космологии и моделях единой теории фундам. [12]
Уилер [1] заметил, что в квантовой теории гравитации на мелкомасштабных расстояниях следует ожидать очень больших флуктуации метрики и даже топологии пространственно-временного многообразия. Объясняется это тем, что в отличие от действия для полей Янга - Миллса или электромагнитного действие для гравитационного поля не обладает масштабной инвариантностью. Это означает, что сильные флуктуации метрики на мелкомасштабных расстояниях не обладают очень большим действием, поэтому их вклад в континуальный интеграл не подавлен. Более того, метрика может изменить топологию, даже если действие не возрастает больше, чем на произвольно малую величину. По схеме Редже пространственно-временное многообразие разлагают в симплициальный комплекс. Однако углы между гранями ( 2-симплексами) в общем случае таковы, что 4-симплексы невозможно объединить в плоское 4-мерное пространство. Таким образом, существует некое искажение, представимое в виде б-функции, сосредоточенной на гранях. [13]
Мне не ясно, нужно ли рассматривать в квантовой теории гравитации неодносвяз-ные многообразия. Имеются следующие аргументы в пользу того, что этого не нужно делать. [14]
Я считаю, что аналогичный евклидов подход следует принять в квантовой теории гравитации и в супергравитации. Разумеется, недостаточно просто заменить координаты времени мнимыми величинами, так как в общей теории относительности не существует выделенной системы координат времени. Я думаю, что вместо этого континуальные интегралы следует брать по всем положительно определенным метрикам, большинство из которых не допускает сечения с вещественной и лоренцевой метрикой, а затем в случае необходимости переходить к аналитическим продолжениям получившихся континуальных интегралов. Чтобы ограничить континуальный интеграл положительно определенными метриками и исключить интегрирование по метрикам с лоренцевой или ультрагиперболической сигнатурой, по-видимому, следует интегрировать не по компонентам метрики gab, а по компонентам тетрады еат. [15]