Cтраница 1
Квантовополевая теория основана на изучении вакуумных средних тензора энергии-импульса Тл рассматриваемого квантованного поля. В квантовой теории поля для неограниченного пространства Минковского с евклидовой топологией плотность энергии вакуума Ом) полагают равной нулю, что сводится к изменению на fta / 2 начала отсчета энергии каждой моды. Приписывание вакуумному состоянию нулевых значений наблюдаемых следует также из его инвариантности относительно группы Пуанкаре. [1]
УФ-расходимости возникают в квантовополевой теории возмущений при вычислении интегралов в пространстве 4-импульсов соответствующих Фейнмана диаграммам, содержащим замкнутые петли. Регуляризация расходимостей ], Для нек-рого класса КТП степень этих полиномов не зависит от порядка теории возмущений и не превышает двух. УФ-расходимости и выразить результаты вычислений через небольшое число параметров, физически близких параметрам ( массам, константам связи) исходного лагранжиана рассматриваемой системы взаимодействующих полей. [2]
Кинематическое правило бесцветности связанных состояний кварков должно получить динамическое объяснение в квантовополевой теории. [3]
Тем не менее наша дальнейшая программа заключается в том, чтобы построить аппарат квантовополевой теории возмущений для вычисления матричных элементов и вероятностей переходов. [4]
Для проверки решения (29.11) можно воспользоваться коммутационными соотношениями для свободных попей ( приложение Е), это оправдано тем, что на малых расстояниях КХД переходит в свободную квантовополевую теорию. [5]
Было показано, что для некоторого класса квантовополевых теорий в ( 1 1) измерениях может быть точно определена полная многочастичная 5-матрица. [6]
Это придает связанным уравнениям (9.98) некоторую интуитивную привлекательность, В самом деле, полевые уравнения с такой заменой ферми-поля на с-числовую дира-ковскую волновую функцию часто вводились с самого начала в квази классических вычислениях, особенно при создании моделей адронов. Наше обсуждение показывает уместность таких уравнений в контексте систематического квазиклассического приближения к исходной квантовополевой теории. [7]
Мы не будем, однако, углубляться в такие тонкости, так как все это не имеет отношения к фундаментальным методам квантовополевой теории. Гамильтониан Н может служить исходным пунктом для рассмотрения целого ряда чрезвычайно важных в физическом отношении проблем. В последующем изложении мы особо выделим случай, когда в соответствующих зонах находятся один электрон и одна электронная дырка. Мы увидим затем, что при этом сразу появляется совершенно новое состояние, так называемый эксжтон. [8]
В последних главах мы видели, что метод Монте-Карло является весьма мощным инструментом исследований. Этот метод не только позволяет вычислять наблюдаемые, но и открывает путь для изучения вопросов существования и единственности. Такие исследования решений уравнений нетривиальных квантовополевых теорий показывают, что наступает время бурного развития физики элементарных частиц. [9]
С другой стороны, в курсе лекций, например по квантовой механике, студенту вряд ли предоставляется возможность познакомиться с квантовой теорией поля. Задача этой книги состоит в том, чтобы устранить этот пробел и простым путем подвести читателя к ее основным понятиям и методам. Читатель, знакомый с математикой в объеме трех первых семестров и основными понятиями квантовой механики, с помощью этой книги в состоянии освоить квантовополевую теорию твердого тела. [10]
Может возникнуть вопрос: почему нас должна интересовать эта евклидова версия, если физически интересные системы погружены в пространство-время Минковского. Ответ будет дан в гл. Мы увидим, что некоторые свойства квантовополевых теорий в пространстве-времени Минковского удобно изучать, начиная с классических решений евклидовой версии их полевых уравнений. Одним из этих свойств является замечательный феномен квантового туннелирования между вырожденными классическими основными состояниями. Евклидовы инстантонные решения так же важны для квантовых полевых теорий в пространстве-времени Минковского, как классические солитонные решения. [11]
Как ответвление этих исследований возникла инстантонная физика. Инстантоны - это локализованные классические решения с конечным действием евклидова варианта полевых уравнений произвольной модели. На классическом уровне инстан-тоны не очень отличаются от статических солитонных решений не зависящих от времени полевых уравнений. В большинстве случаев инстантоны модели вО измерениях являются статическими решениями той же модели в D 1 измерении. Но в отношении их влияния на соответствующую квантовополевую теорию инстантоны сильно отличаются от солитонов. [12]
Концепция элементарного возбуждения в теоретической физике твердого тела возникла с внедрением в нее методов квантовой теории поля, которые сами при этом претерпели определенные изменения. Хакена Квантованолевая теория твердого тела, перевод которой предлагается читателю, занимает особое место. Профессор Хакен предпринял попытку и, скажем сразу, удачную попытку Изложить лищь наиболее общие и фундаментальные, важные в идейном отношении разделы кваитовополейой теории твердого тела, причем не просто изложить, а просчитать от начала до конца, с тем чтобы начинающий читатель уловил не только идейную основу подхода, но и разобрался в методах, используемых в квантовополевой теории твердого тела. [13]