Пенетрационная теория

Cтраница 2

График уравнения. J-быстрая реакция при Ьдсю. [16]

Рассматриваемая математическая проблема даже в рамках модели пленочной теории очень сложна. Поэтому, получить аналитическое решение проблемы в рамках пенетрационной теории пока невозможно. Правда, для рассматриваемой проблемы применимы численные методы и современная вычислительная техника позволяет довольно легко получать численные решения. [17]

Авторы утверждают, что уравнение ( VII, 65) выражает объемную скорость обмена только между пузырем и облаком. Скорость переноса для второй стадии они вычислили исходя из пенетрационной теории Хигби 46, согласно которой за отрезок времени, необходимый пузырю для перемещения на высоту, равную его диаметру, происходит нестационарная диффузия. [18]

Для пузырьков с развитой циркуляцией авторы использовали профили скоростей по Хамилеку и Джонсону [22] при Re si 80, а для более высоких чисел Рейнольдса - профили скоростей по потенциальному потоку. В работе показано, что численные результаты для реакций первого и второго порядков находятся в хорошем соответствии с результатами пенетрационной теории. [19]

Пленочно-пенетрационная теория объединяет теорию пограничных пленок и пенетрационную теорию. Обновление поверхности контакта по этой теории не противоречит существованию пограничной пленки. Если время контакта мало, то процесс проходит согласно пенетрационной теории и имеет место установившаяся диффузия. При более длительном времени контакта проникновение вещества происходит в результате установившейся диффузии и процесс переноса описывается с помощью теории пограничных пленок. [20]

Джонсон, Хамелек и Хотон [46, 47] изучали массопередачу, сопровождающуюся реакцией первого или второго порядка в сплошной фазе, при средних значениях Re. Полученные результаты оказались очень близкими к результатам, которые дает использование пенетрационной теории. [21]

Возможный ход кривых концентрации в пограничной зоне для гомогенной реакции между веществом А, поступающим нерез поверхность раздела ( у 0, и веществом В, содержащимся в объеме. [22]

Количественное исследование влияния этих параметров требует детального знания механизма собственно массопередачи, без химической реакции. При движении жидкости вдоль твердых поверхностей в дисперсной системе рассматривают главным образом стационарную диффузию через образовавшийся пограничный слой. Модель нестационарной диффузии, соответствующая случаю потока по подвижной ( мобильной) поверхности, удовлетворяет уравнениям пенетрационной теории. В ограниченных застойных зонах массопередача также происходит путем нестационарной диффузии. Окончательный коэффициент массопередачи р выражается безразмерным числом Шервуда Sh, а порядок его величин для некоторых случаев приводился выше ( стр. [23]

Количественное исследование влияния этих параметров требует детального знания механизма собственно массопередачи, без химической реакции. При движении жидкости вдоль твердых поверхностей в дисперсной системе рассматривают главным образом стационарную диффузию через образовавшийся пограничный слой. Модель нестационарной диффузии, соответствующая случаю потока по подвижной ( мобильной) поверхности, удовлетворяет уравнениям пенетрационной теории. В ограниченных застойных зонах массопередача также происходит путем нестационарной диффузии. Окончательный коэффициент массопередачи ( выражается безразмерным числом Шервуда Sh, а порядок его величин для некоторых случаев приводился выше ( стр. [25]

Коэффициент диффузии ССЬ в воде хорошо известен и составляет при 20 С 1 7 - 10 - 5 см2 / сек. Найсинг использовал ту же самую методику, но вводил полученные таким образом значения DZ в уравнения пенетрационной теории. При 20 С и конечном разбавлении величина D2 составляет 2 84 - 10 - 5 см2 / сек, для растворов NaOH и 2 76 - 10 - 5 см2 / сек для растворов КОН. Хотя обе величины были рассчитаны и при бесконечном разбавлении, однако влияние ионной силы на отношение D2 / Dl предполагается небольшим. При сравнении этих величин с рассчитанными по уравнениям (12.5) и (12.6) отмечается полное согласование экспериментальных и теоретических данных. [26]

Позднее, следуя предположениям Мароудаса и Савистовского [51], была принята другая модель для расчета АП. При этом, так же как это сделал ранее Хайдон [23], было принято, что на каждой стороне поверхности раздела фаз существуют две тонкие зоны, находящиеся в равновесии. При подводе вещества из глубины фазы т; поверхности раздела это равновесие локально нарушается и затем вновь устанавливается в результате массопередачи, происходящей в соответствии с пенетрационной теорией. [27]

Вариант I был впервые рассмотрен ван де Вуссе. Через некоторое время концентрация bi на границе раздела снижается до нуля и реакция на поверхности прекращается. Время исчерпывания - величина ki ot, которая требуется для уменьшения до нуля значения b на границе раздела. Эта величина может быть рассчитана из уравнений пенетрационной теории. [28]

В этой работе анализировалось также влияние адсорбции целевого компонента твердыми частицами на процесс массообмена между пузырем и плотной фазой, причем предполагалось, что адсорбционное равновесие между газом и твердыми частицами устанавливается мгновенно. В работе [138, 1974] задача о массообмене пузыря с плотной фазой решалась при условии, что псевдоожиженный слой имеет переменное поперечное сечение. В работе [139] рассматривался нестационарный массообмен газового пузыря с плотной фазой при наличии химической реакции в предположении, что имеет место идеальное перемешивание газа внутри пузыря и прилегающей к нему области замкнутой циркуляции газа, а число Пекле мало. В работе [143] для описания массообмена газового пузыря с плотной фазой слоя использовалась теория, аналогичная пенетрационной теории Хигби. [29]

Страницы: 1 2