Тепло-массоперенос

Cтраница 1

Тепло-массоперенос в пласте, вызванный кондуктивным прогревом призабойной зоны. [1]

Модель тепло-массопереноса в растворе основана на уравнениях конвективного переноса в приближении Бусинеска. [2]

В аналитическом плане тепло-массоперенос при развитом пузырьковом кипении целесообразно рассматривать как задачу математической физики при автономных ( неуправляемых) граничных условиях. В связи с этим исходная система уравнений, описывающая процесс, оказывается незамкнутой. [3]

Выбор обоснованной модели тепло-массопереноса в слое кускового углеродистого материала имеет первостепенное значение для организации оптимального технологического режима прокалки. Важной составляющей процесса тешюмассоперено-са является теплопроводность засыпки твердого дисперсного материала. Имеющиеся в литературе данные по теплопроводности дисперсных материалов относятся в основном к засыпкам мелкого угля, а данные по более крупным фракциям относятся к высокотемпературным коксам. С целью устранения имеющегося пробела были исследованы теплопроводность и температуропроводность засыпок кускового углеродистого ма териала, полученного на основе слабоспекающегося угля. [4]

Рассмотрим вопрос о тепло-массопереносе в электромагнитном поле. [5]

Анализ экспериментальных работ по конвективному тепло-массопереносу в паровом пространстве низкотемпературных резервуаров [.] показал, что несмотря на наличие ряда характерных областей ( рис. 2) теплосъем с боковой поверхности и поверхности перекрытия осуществляется преимущественно турбулентной свободной конвекцией. [6]

Во многих процессах химической технологии реализуется тепло-массоперенос в движущихся нелинейно-вязких средах. Для таких задач не существует даже приближенных методов совместного решения уравнений переноса, количества движения, тепла и массы. [7]

При нагнетании с постоянным градиентом давления тепло-массоперенос осуществляется: а) конвективным движением пара и насыщающей жидкости; б) теплопроводностью в горизонтальном направлении по скелету породы и насыщающей фазе; в) вну-трипоровым испарением насыщающей жидкости и ее последующим переносом при постоянном и дополнительно возникающем релаксируемом градиенте давления, который обусловлен внутри-лоровым испарением жидкости. [8]

На основании экспериментальных исследований, работ по тепло-массопереносу школы А.В.Лыкова с использованием достижений дискретной математики разработана модель термодинамической системы трубопровод - грунт с учетом особенностей теплообмена на дневной поверхности, естественного температурного поля грунта и фазовых переходов поровой влаги, позволяющих адекватно описать динамику теплового поля подстилающего неоднородного грунта вокруг трубопровода в изменяющихся условиях его эксплуатации. [9]

Как и в конце предыдущей главы, удовольствуемся рассмотрением тепло-массопереноса в несжимаемой жидкости с постоянными физическими характеристиками ( плотностью, коэффициентами вязкости, теплопроводности, диффузии), что вполне допустимо, если скорости движения значительно меньше скорости звука и малы разности температур и концентраций примесей. [10]

Предложенный метод поиска автомодельных решений полных уравнений гидродинамики и тепло-массопереноса и разработанная программа для их численного интегрирования позволяет проводить исследования многих процессов переноса количества движения, тепла и массы в реологически сложных средах. [11]

Величины АГ, Д, Де и Ар, входящие в критерии подобия тепло-массопереноса, выбираются в соответствии с условиями задачи. [12]

Такие процессы в настоящее время только начинают исследоваться, причем наибольший интерес представляют стационарные процессы тепло-массопереноса. [13]

Скорость начала псевдоожижения ( а и задержка жидкости ( б в трехфазном турбулентном псевдоожиженном слое. [14]

Ниже будут рассмотрены следующие вопросы: скорость начала псевдоожижения, перепад давления, задержка жидкости и тепло-массоперенос. [15]

Страницы: 1 2 3