Объемное тепловыделение

Cтраница 2

Если нет внешних источников тепла и отсутствует объемное тепловыделение за счет поглощения лучистой энергии или химических реакций, то изменения температуры и давления вызываются самим движением газа и их можно оценить, используя интеграл Бернулли. [16]

Они применимы и для проницаемого элемента с объемным тепловыделением. [17]

Влияние давления на пределы распространения пламени ( по Ныоитту и Тауыенду. [18]

С повышением давления относительный теплоотвод уменьшается благодаря увеличению объемного тепловыделения при неизменной кондуктив-ной теплоотдаче в стенки; изменяется в соответствии с временем сгорания в пламени. Однако оценка этого изменения осложняется ввиду того, что с повышением давления одновременно снижается скорость горения и, судя по наблюдениям при низких давлениях, сокращается протяженность зоны пламени. Приведенные на рис. 167 типичные диаграммы изменения пределов распространения с давлением, по Ньюитту и Тауненду [164], показывают, что только верхний предел неизменно расширяется с ростом давления, а нижний предел либо остается неизменным ( для метана), либо даже повышается в некотором интервале давлений. Можно предполагать, что в этом случае уменьшение скорости горения с ростом давления компенсирует или даже превышает сокращение зоны пламени. [19]

Влияние давления на пределы распространения пламени ( по Ныоитту и Тауненду. [20]

С повышением давления относительный теплоотвод уменьшается благодаря увеличению объемного тепловыделения при неизменной кондуктив-лой теплоотдаче в стенки; изменяется в соответствии с временем сгорания it пламени. Однако оценка этого изменения осложняется ввиду того, что повышением давления одновременно снижается скорость горения и, - судя по наблюдениям при низких давлениях, сокращается протяженность лоны пламени. Приведенные на рис. 1G7 типичные диаграммы изменения пределов распространения с давлением, по Ныоитту и Тауненду [164], показывают, что только верхний предел неизменно расширяется с ростом давления, а нижний предел либо остается неизменным ( для метана), либо даже повышается в некотором интервале давлений. [21]

Двумерное уравнение теории тепло - и массопереноса с постоянным объемным тепловыделением в неоднородной анизотропной среде. [22]

Рассмотрим температурное поле в телах простейшей формы при объемном тепловыделении для случаев, когда внутренние источники теплоты равномерно распределены по всему объему. Задачи такого вида приходится решать при расчете тепловыделяющих элементов атомных реакторов, при нагреве тел токами высокой частоты и в других случаях. [23]

Рассмотренные примеры ударно-волновых взаимодействий целесообразно дополнить кратким анализом механического действия мгновенного объемного тепловыделения, которое имеет место, например, при воздействии на преграду интенсивного импульса проникающего излучения. [24]

Особенно интересные результаты получены при измерении распределения температуры по толщине пористого образца с объемным тепловыделением и при визуальном наблюдении картины истечения двухфазной смеси на его внешней поверхности. В таких режимах профиль температуры имеет максимум в начале области испарения. После него в направлении к внешней поверхности, несмотря на интенсивный подвод теплоты от матрицы к двухфазному потоку, температура последнего, а вместе с ней и температура матрицы в зоне испарения понижается вслед за температурой насыщения паровой фазы испаряющейся1 смеси. В этой зоне на рассмотренный ранее процесс дросселирования двухфазной смеси накладывается интенсивный подвод теплоты от каркаса. [25]

Аналогичное уравнение используется для анализа соответствующих одномерных тепловых процессов, когда в среде происходит объемное тепловыделение ( Ь 0), пропорциональное температуре. [26]

Физическая модель транс-пирационного охлаждения полупрозрачной стенки. [27]

Вся специфика и сложность исследуемого процесса заключена в слагаемом dqr / dZ, которое характеризует объемное тепловыделение внутри матрицы, обусловленное поглощением излучения. [28]

Безразмерный параметр EI представляет собой отношение количества теплоты, выделенной на жидкостном участке за счет объемного тепловыделения, к суммарному количеству теплоты, поглощенной потоком охладителя до входа в элемент и на жидкостном участке. [29]

При прочих равных условиях этому соответствует оптимальное соотношение твердой фазы и кислорода, при которых достигается максимальное удельное объемное тепловыделение. [30]

Страницы: 1 2 3 4