Теплоемкость - металл
Cтраница 1
Теплоемкость металлов я сплапов с т с в ккал. [1]
Теплоемкость металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Следовательно, наличие электронов проводимости практически не сказывается на значении теплоемкости, что не объясняется классической электронной теорией. [2]
Теплоемкость металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Согласно закону Дюлонга и Пти ( см. § 73), теплоемкость одноатомного кристалла равна ЗЛ. Учтем, что теплоемкость одноатомного электронного газа равна 3 / 2 / J. Следовательно, наличие электронов проводимости практически не сказывается на значении теплоемкости, что не объясняется классической электронной теорией. [3]
Теплоемкость металла см0 11 ккал / кг - С; теплопроводность бетона б 1 1 ккал / м-ч С, шлака Хш0 25 ккал / м-ч. [4]
Теплоемкость металла складывается из теплоемкости его кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Согласно закону Д юлон га и Пти ( см. § 73), теплоемкость одноатомного кристалла равна ЗА. Следовательно, наличие электронов проводимости практически не сказывается на значении теплоемкости, что не объясняется классической электронной теорией. [5]
Теплоемкость металла также практически не зависит от размера, формы и ориентировки зерна, потому что она определяется колебательной энергией атомов внутри решетки. Здесь вновь можно указать на взаимную зависимость двух зависимых переменных - теплоемкости и фазового состава ( кривая с на фиг. [6]
Обозначим теплоемкость металла через с. [7]
В теплоемкости металлов отсутствует член, отвечающий теплоемкости электронов, не потому, что квант энергии электрона велик. Дело в том, что при повышении температуры увеличить энергию могут лишь электроны металла, находящиеся на самом высоком уровне. Остальные электроны не могут подняться на более высокие уровни, так как эти уровни уже заняты другими электронами. [8]
Зависимость теплоемкости металлов в твердом состоянии от температуры выражается уравнением кубической параболы. При понижении температуры теплоемкость быстро уменьшается и когда температура приближается к абсолютному нулю, теплоемкость асимптотически стремится к нулю. Когда температура повышается до комнатной, теплоемкость определяется правилом Дю-лонга и Пти. [9]
Изучение теплоемкостей металлов и их скрытых теплот позволяет частично раскрыть природу металлического состояния. Это - среднее значение, даваемое кинетической теорией для случая, когда энергию атома можно выразить суммой шести квадратичных членов. Таким образом, главными видами движения атома в металле оказываются классические гармонические колебания в трех измерениях. [10]
 |
Влияние теплофизических свойств металла на характер температурного поля в пластине толщиной 1 д4200 дж / сек. а0 2 см / сек. [11] |
Увеличение теплоемкости металла ср оказывает примерно такое же влияние, как увеличение скорости сварки при постоянной мощности. С увеличением теплоемкости металла при прочих равных условиях изотермы укорачиваются и сужаются. [12]
 |
Влияние теплофизических свойств материала на характер температурного поля в пластине толщиной 1 q 4200 Вт, v 0 2 см / с. [13] |
Уменьшение теплоемкости металла су оказывает примерно такое же влияние, как и уменьшение скорости сварки. [14]
 |
Влияние теплофизических свойств материала ( на характер температурного поля в пластине толщиной 1 см ( q 4 2 кВт, и 0 2 см / с.| Значения коэффициентов для расчета температурных полей. [15] |
Страницы: 1 2 3 4