Теплоемкость - влажный пар
Cтраница 1
Теплоемкость ср влажного пара при постоянном давлении, как это видно из уравнения ( 3 - 29), имеет [ поскольку ( dp / dv) T - 0 бесконечно большое значение. [1]
Теплоемкость влажного пара сх переменна вдоль линии х const и, как уже указывалось, может принимать как положительное, так и отрицательное значение. [2]
Теплоемкость Ср влажного пара при постоянном давлении, как это видно из уравнения (3.39) кли (3.40) ( так как ( dv / dT) p оо, ( dp / dv) T Q), имеет бесконечно большое значение. [3]
 |
Линия нулевой теплоемкости влажного пара. [4] |
Теплоемкость влажного пара сх переменна вдоль линии х const и, как уже указывалось, может принимать как положительное, так и отрицательное значение. Эта линия исходит из критической точки / С и при наличии на правой ветви пограничной кривой участка с положительным значением с должна пересекаться с правой пограничной кривой. [5]
Теплоемкость влажного пара сх переменна вдоль линии х const и, как уже указывалось, может принимать как положительные, так и отрицательные значения. Если соединить точки всех линий х const, в которых сх О, то мы получим непрерывную линию нулевой теплоемкости влажного пара сх 0 ( фиг. [6]
Если известны теплоемкости влажного пара, то это соотношение может оказаться более удобным для описания связи между энтальпией и температурой. [7]
Как видно из уравнения (8.73), изоэнтропическое расширение влажного пара сопровождается испарением жидкой фазы, если теплоемкость влажного пара сх положительна, и конденсацией пара, если сх отрицательна. [8]
Для парогазовых смесей в сушильной технике введено понятие теплоемкости влажного газа при постоянном давлении с вле отнесенной к 1 кГ влажного газа, и теплоемкости влажного пара ( свл. [9]
Воспользовавшись уравнением ( 7 - 33), мы приходим отсюда к выводу, что изоэнтропическое расширение влажного пара сопровождается испарением жидкой фазы, если теплоемкость влажного пара сх положительна, и конденсацией пара, если сх отрицательна. [10]
Имея в виду уравнение ( 8 - 47), мы приходим отсюда к выводу, что изоэнтропическое расширение влажндго пара сопровождается испарением жидкой фазы, если теплоемкость влажного пара сх положительна, и конденсацией пара, если сх отрицательна. [11]
В 1961 г. Вайсман защитил докторскую диссертацию ( обобщившую и углубившую его более ранние исследования) на тему Основы термодинамики потока влажного пара. В первой части диссертации автор останавливается на следующих вопросах: теплоемкости влажного пара ( формула изохорной теплоемкости, скачок изохорных тепло-емкостей в переходных состояниях, влияние термических параметров на изохорную теплоемкость влажного пара); зависимость между калорическими функциями и термическими параметрами влажного пара ( внутренняя энергия, энтропия, энтальпия); влияние поверхностных явлений на структуру калорических функций; о соответственных состояниях парожидкостных смесей. [12]
Теплоемкость влажного пара сх переменна вдоль линии х const и, как уже указывалось, может принимать как положительные, так и отрицательные значения. Если соединить точки всех линий х const, в которых сх О, то мы получим непрерывную линию нулевой теплоемкости влажного пара сх 0 ( фиг. [13]
Таким образом, изоэнтропическое расширение влажного пара приводит к уменьшению давления и температуры, а изоэнтропическое сжатие влажного пара вызывает возрастание давления и температуры его. Воспользовавшись уравнением ( 6 - 84), мы приходим к выводу, что изоэнтропическое расширение влажного пара сопровождается испарением жидкой фазы, если теплоемкость влажного пара сх положительна, и конденсацией пара, если сх отрицательна. [14]
В пределах круга вопросов, разбираемых в книге, термодинамическим телом служит система жидкость-пар. Эта среда, включающая в себя газообразную и конденсированную фазы, рассматривается как единое термодинамическое тело, и к нему, как к единому целому, будем прилагать аппарат термодинамики. Такая постановка задачи позволяет установить в конечном виде характер связи калорических функций и теплоемкости влажного пара с его термическими параметрами и, следовательно, получить исходные соотношения, необходимые и достаточные для аналитического описания процессов, совершаемых паро-жидкостной средой. [15]
Страницы: 1