Теплоемкость - перегретый пар
Cтраница 2
Опытными исследованиями установлено, что теплоемкость ср перегретых паров зависит от температуры и давления. Большая часть этих исследований, естественно, относится к перегретому водяному пару, как имеющему особо важное значение в теплотехнике. Начиная с 1906 г., были поставлены многочисленные опыты, постепенно расширявшие область давлений и температур. Из этих опытов разных исследователей выделяют, ся опыты, проведенные в период 1947 - 1950 гг. во Всесоюзном теплотехническом институте им. [16]
На рис. 18 приведена зависимость теплоемкости перегретого пара от давления и температуры. [17]
В § 14 показывается, что теплоемкость ср перегретого пара зависит от давления и температуры, и приводится таблица средних значений ср для давлений от 1 до 20 ат и температур от 180 до 550 С. После этого даются формулы внутренней энергии и энтропии перегретого пара. В § 17 говорится о диаграмме 7 - s водяного пара. Здесь не приводится полная диаграмма Т - s водяного пара, а лишь рассказывается, как она строится, и дается ее схема с нанесенными на ней двумя пограничными кривыми, которые не продолжены даже до критической точки. В учебнике Брандта диаграмма i - s, и то лишь в схематическом виде, дается в гл. [18]
 |
Удельные объемы жидкой углекислоты при различных температурах и даьленипх А, Б - пограничная кривая жидкости. [19] |
При температуре около 20 и давлении 1 ата теплоемкость перегретого пара составляет ср 0 202 ккал / кг С. [20]
Как видно, в области, близкой к критической точке, теплоемкость перегретого пара весьма велика. Это обнаруживается и на диаграмме ti водяного пара ( фиг. [21]
При средних давлениях 30 - 40 ата и температурах 380 - 450 С теплоемкость перегретого пара находится в пределах примерно 0 6 - 0 7 ккал / кг-град. [22]
Помимо низких температур насыщения воды, уменьшение коэффициента заполняемости обусловливается также высокой теплоемкостью жидкой воды ( благодаря чему нижняя пограничная кривая протекает полого) и малой теплоемкостью перегретого пара, обусловливающей крутой ход изобар в области перегретого пара. [23]
Теплоемкость перегретого пара с повышением давления значительно возрастает. С повышением температуры теплоемкость перегретого пара сначала падает ( незначительно при малых давлениях и весьма сильно при высоких давлениях), а затем начинает медленно возрастать. [24]
Процесс охлаждения жидкого агента на рис. 46, а изображен прямой 6 - 6 слева и для сопоставления с графиком температуры пара смещен в правую часть рисунка. При охлаждении за счет тепла перегрева паров до, жидкий агент не достигает низшей температуры / 0, ввиду того, что теплоемкость жидкости Cf больше теплоемкости перегретого пара срт. Дальнейшее переохлаждение жидкости ( пунктирная линия) принципиально ничего не меняет. [25]
Теплоемкость перегретого пара как реального газа зависит не только от температуры, но и от давления. При одной и той же температуре более высокому давлению соответствует более высокая теплоемкость перегретого пара. Зависимость теплоемкости перегретого пара от температуры не однозначна. В начале перегрева теплоемкость уменьшается, достигая некоторого минимума, При дальнейшем повышении температуры теплоемкость увеличивается как у идеального газа. [26]
После установления понятия о критической температуре рассматривается диаграмма Эндрюса, дается уравнение Ван-дер - Ваальса и отмечаются общие условия, определяющие критическую точку. Дальше говорится об уравнении состояния перегретого пара Цейнера и о том, что теплоемкость этого пара ср 0 50836 ккал / кг град. Как видим, в учебнике Радцига теплоемкость ср перегретого пара принимается ( по Цейнеру) постоянной. Расчет процессов изменения состояния перегретых паров проводится аналитическим методом. [27]
Таким путем составлены небольшие прилагаемые таблички в системе координат inS ( фиг. Нужно еще раз заметить, что составление величин энтальпий и энтропии по кривым объемов служит гл. Точное же вычисление г и S, напр, для составления новых таблиц, должно разумеется быть произведено по данным о теплоемкости перегретого пара или по опытным данным о разности энтапьпий, как об этом было сказано. Составление ур-ия для перегретого водяного пара пока преждевременно; еще нет достаточных опытных данных даже для скрытого тепла парообразования при высоких давлениях ( Якоб до 310) и хотя имеются отдельные данные об энтальпиях перегретого пара ( Гавличек до 225 aim), но определение скрытого тепла парообразования необходимо для сравнения и контроля различных опытных величин. Если бы мы согласно Битти и Бриджмену положили Т f 273, 13, то нужно было бы вместо 47 положить 46 99, - результаты получились бы те же самые. Данные здесь кривые объемов и представляют в сущности графически характеристическое ( приблизительное) уравнение вместе с табличками г, S и Т, S. Кривая насыщения по нормам МК 30 удовлетворяется этими графиками как со стороны объемов, так и со стороны энтальпий. [28]
Однако следует иметь в виду, что структура переохлажденного пара в принципе отлична от структуры перегретого. В процессе переохлаждения в паре непрерывно образуются сгустки молекул, которые затем в определенных условиях перерастают в ядра конденсации. Только после этого начинается процесс конденсации. Наличие в паре большого числа сгустков молекул не может не отразиться на свойствах пара. Поэтому при большой величине переохлаждения его теплоемкость в принципе должна отличаться от теплоемкости перегретого пара. [29]
Страницы: 1 2