Удельная теплоемкость - жидкость
Cтраница 3
Tw Ts); К - скрытая теплота парообразования; VG, VL - удельные объемы пара и жидкости; VL, & ь, CL - вязкость, теплопроводность и удельная теплоемкость жидкости; / - механический эквивалент тепла; о - поверхностное натяжение; 6 - краевой угол; X - множитель, учитывающий геометрическую форму впадины и равный 2 для цилиндрической впадины и 4 / з для впадины с крутыми стенками. [31]
А - коэффициент теплопроводности в ккал / м час0 С; ц, - вязкость при температуре ванны в кг сек / м2; ьст - вязкость при температуре стенки в кг сек / м2; с - удельная теплоемкость жидкости в ккал / кг С. [32]
Тт постоянна во всех точках объема; температура теплопередающих стенок Тст одинакова во всех точках; их термическое сопротивление пренебрежимо мало; коэффициент теплоотдачи а, Дж / ( м2 - с-град) между жидкостью и поверхностью металлических стенок, а также удельные теплоемкости жидкости сж и материала стенок сст постоянны во времени; насыщенный водяной пар при прохождении через теплообменник полностью конденсируется, отдает тепло фазового перехода и выводится в виде конденсата при той же температуре; тепло, выделяющееся при конденсации пара, расходуется на изменение температуры теплопередающих стенок и нагревание жидкого продукта. [33]
Удельные теплоемкости для газов различаются весьма заметно, а их отношение ( обычно обозначаемое в технической литературе буквой К) Cp / Cv представляет собой весьма важную для многих уравнений газовой динамики величину. Удельные теплоемкости жидкостей мало отличаются, так как у обычных жидкостей модуль объемной упругости велик. [34]
Так как при кипении разница в температурах жидкости и образующихся паров невелика ( 0 4 - 0 8 С), то ею можно пренебречь. Кроме того, можно считать, что плотности и удельные теплоемкости жидкости и паров при небольшом изменении температуры остаются постоянными. Объемы Уж и Vn постоянны, поскольку уровень жидкости в испарителе обычно поддерживается на заданном значении регулятором уровня. Из сказанного выше следует, что приращение тепла в испарителе происходит только вследствие изменения температуры жидкости и паров. [35]
Если для использования в аккумуляторах приготовлено сразу большое количество кислоты в деревянном баке, выложенном свинцом, то излучение теплоты будет значительно меньше, чем в случае разведения кислотьи малыми порциями в сосудах с худшей тепловой изоляцией. В тех случаях, когда излучением тепла за его малостью можно пренебречь, легко, исходя из количества развитой теплоты и удельной теплоемкости жидкости, вычислить максимальную температуру, до которой может нагреться раствор. [36]
Яж - теплопроводность жидкости, вт / ( м - град), ( хж - вязкость жидкости, н-сек / м3; сж - удельная теплоемкость жидкости, дж. [37]
Если для струйки идеальной жидкости уравнение Бериулли гредставляет собой г нои сохранения механической энергии, то длл потока реальной жидкости оно яплкется уравнением баланса энергии с учетом потерь. Энергия, теряемая жидкостью на рассматриваемом участке течения, разумеется, не исчезает бесследно, а лишь превращается в другую форму - тепловую. Так как удельная теплоемкость жидкостей обычно велика по сравнению с потерями удельной энергии, а также ввиду того, что тепловая энергия непрерывно рассеивается, повышение температуры часто бывает практически малозаметным. [38]
Соответствующие граничные условия рассмотрены в примере Е § 9 гл. I, однако решение задач подобного типа отнесено к данной главе, поскольку излагаемые здесь методы особенно удобны для этого. Обозначим через с удельную теплоемкость жидкости, через и - ее температуру, а через М - массу жидкости, соприкасающейся с единицей поверхности х 0 твердого тела. [39]
 |
Технологическая схема гидравлического расчета при перекачке вязкой нефти. [40] |
Такая разница температуры обусловлена различием значений удельных теплоемкостей перекачиваемых сред. Таким образом, при замене перекачиваемой среды необходимо учитывать диаметр щели по формуле (2.12) и разницу удельных теплоемкостей жидкостей. [41]
В общем случае как скрытая теплота парообразования, так и удельная теплоемкость жидкости влияют на скорость роста и схлопывания пузырька. Чем больше скрытая теплота парообразования, тем больше требуется тепла, чтобы заполнить растущую каверну паром заданной плотности. Так как это тепло отбирается только от слоя жидкости, непосредственно примыкающего к каверне, охлаждение такой жидкой оболочки пропорционально отобранному у нее количеству тепла. Удельная теплоемкость жидкости - другой фактор, который непосредственно влияет на падение температуры жидкости в результате испарения. Степень самоохлаждения жидкости может играть большую роль в случае кавитации, происходящей при высокой температуре и высоком давлении. Степень самоохлаждения может быть достаточно большой, чтобы заметно повлиять на кавитацию путем эффективного понижения давления насыщенного пара в данной области. Самоохлаждение жидкости может также оказать влияние и на процесс схлопывания каверн. Освобождающееся при конденсации тепло вызывает уменьшение скорости схлопывания и, следовательно, ослабление разрушающего действия кавитации. [42]
Однако требования, предъявляемые к термодинамическим характеристикам рабочих жидкостей, различны в зависимости от температуры источника тепла. А именно, в субкритическом цикле. Ранкина, критическая температура рабочих жидкостей должна быть выше температуры испарения их в цикле. Кроме того, необходимо, чтобы температура кипения рабочих жидкостей была выше температуры конденсации в цикле. Наряду с требованиями, предъявляемыми к этим основным характеристикам, желательно, чтобы энтропия при изменении температуры насыщенного пара оставалась постоянной, а удельные теплоемкости жидкостей и давление при испарении имели низкие значения. При оценке теплового цикла эти характеристики должны рассматриваться совместно с такими критериями, как совершенство технологии и капитальные затраты. [43]
При анализе течений с учетом выталкивающей силы, проведенном в предыдущих главах, предполагалось, что теплофизические свойства жидкости постоянны с тем лишь исключением, что учитывалась переменность плотности в члене с объемными силами, входящем в уравнение движения. Это изменение играет существенную роль для описания выталкивающей силы. Такой подход позволяет анализировать течения жидкости с постоянными свойствами. Однако теплофизические свойства большинства жидкостей зависят от температуры и, если в окружающей реде создаются большие градиенты температуры, тепло - - физические свойства, как правило, существенно изменяются. Пренебрежение подобными изменениями может во многих случаях привести к серьезным погрешностям при расчете тепловых потоков, Теплофизические свойства, входящие в основные уравнения, включают термодинамические параметры и характеристики переноса. Термодинамические параметры определяются из равновесного состояния системы, К ним относятся температура, плотность и удельная теплоемкость жидкости. К характеристикам переноса относятся различные коэффициенты, определяющие скорости процессов, например коэффициент тепло-яроводности или вязкость. Опубликовано большое количество данных, позволяющих найти зависимость этих характеристик от температуры для различных жидкостей, представляющих практический интерес. [44]
Для пояснения сказанного рассмотрим отклонения от упрощенной картины кавитационного процесса, которые наблюдаются при значительном обмене энергией между паровой и жидкой фазами. В первую очередь они проявляются в том, что при значительной теплоте испарения температура жидкости вокруг кавитационной зоны и внутри нее уменьшается. Это должно привести к увеличению эффективного значения К в зоне кавитации, так как с уменьшением pv увеличивается числитель выражения для / С. Это уменьшение pv происходит только в слое жидкости, примыкающем к поверхности каверны, и важно только для этого слоя, поскольку приложенное давление возрастает по нормали к поверхности каверны. Это вытекает также из того, что насосы, дерекачивающие горячую воду, работают при значительно более высоких эффективных значениях / С и ст, чем вычисленные по давлению и температуре на входе в насос. Величина разности между значением К, вычисленным обычным способом, и эффективным значением К определяется не только давлением и плотностью паровой фазы, но также скрытой теплотой парообразования и удельной теплоемкостью жидкости. [45]
Страницы: 1 2 3 4