Теплообмен - псевдоожиженный слой
Cтраница 2
Слою частиц со средним диаметром 1 25 мм при скорости минимального псевдоожижения также характерен крутой подъем кривой Nu / ( Re), однако доля конвективной составляющей переноса тепла частицами в общем коэффициенте теплообмена существенно меньшая. Кроме того, начиная с определенного момента, ос зажатого плотного слоя превосходит коэффициенты теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью. Совершенно другое поведение кривых Nu / ( Re) для псевдоожиженного и зажатого плотного слоя отмечается в случае частиц со средним диаметром 3 1 мм. [16]
Ляютея преимуществом, если псевдоожиженйя добиваются ради транспортирования материала или разделения его на фракции, и недостатком, если псевдоожижающий агент является теплоносителем или реагентом, так как тогда малый расход текучего соответствует малой производительности агрегата. Отсутствие интенсивного перемешивания частиц и движение псевдоожиженного слоя по горизонтали как единого целого от места загрузки материала к месту разгрузки, как будет показано ниже, благоприятствуют организации теплообмена между газом и частицами в перекрестном токе и лучшему использованию газа-теплоносителя, но уменьшают коэффициенты теплообмена псевдоожиженного слоя с погруженными в него поверхностями иагрева и снижают эффективную теплопроводность слоя. [17]
 |
Зависимость максимальных коэффициентов теплообмена от. [18] |
Так, если для мелких частиц ( d 0 126 и 0 25 мм) зависимость ccmax f ( P) линейная или близкая к ней, то для более крупных она становится степенной. Объясняется это, по-видимому, изменением механизма теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью. [19]
Гст и Гсл, проводится оценка значимости радиационного обмена в сравнении с кон-вективно-кондуктивным. Роль радиационного переноса возрастает с увеличением размеров частиц при сохранении неизменными прочих характеристик, в частности свойств материала частиц. Поэтому, если для частиц d 0 l мм лучистый обмен становится существенным при Т900 К, то для частиц d5 мм - при Т500 К. Аналогичные оценки получены в работе [50] в рамках пакетной теории теплообмена псевдоожиженного слоя с поверхностью ( для частиц с. Все эти оценки проводи - лись в предположении, что профиль температуры вблизи поверхности в псевдоожиженном слое не изменяется вследствие радиационного обмена и определяется, как и при низкой температуре, только конвекцией н теплопроводностью. [20]
Страницы: 1 2