Необратимое изменение - намагниченность
Cтраница 1
Необратимые изменения намагниченности связаны либо с изменением структуры, либо с изменением напряженного состояния материала. [1]
Необратимые изменения намагниченности ферромагнетиков при их намагничивании и перемагничи-вании определяются тремя явлениями: 1) задержкой роста зародышей перемагничивания; 2) задержкой смещения границ между областями самопроизвольной намагниченности и 3) необратимыми процессами вращения. [2]
 |
Статическая характеристика ферромагнитного материала. [3] |
Магнитомягкие материалы, обладающие свойствами необратимого изменения намагниченности, используются главным образом в устройствах памяти ЭВМ. Обратимые свойства в таких материалах слабо выражены и остаточная индукция Вг может составлять 90 - 98 % индукции технического насыщения. [4]
Наиболее характерная особенность этой кривой - необратимое изменение намагниченности с полем: намагничивание и размагничивание ферромагнетика происходит по разным кривым. Такая необратимость носит название магнитного гистерезиса, а замкнутая кривая на рисунке - петли гистерезиса. [5]
Кондорский [9] впервые высказал мысль, что необратимые изменения намагниченности, приводящие к явлению магнитного гистерезиса в ферромагнетиках, являются следствием изменения магнитной анизотропии, вызванной теми или иными причинами. [6]
Наличие метастабильных состояний приводит к возможности существования гистерезиса - проходящему через эти состояния необратимому изменению намагниченности при изменении внешнего магнитного поля. [7]
При охлаждении до - 120 С наблюдается обратимое увеличение магнитной индукции, отвечающее переходу аустенита в ферромагнитное состояние. И лишь ниже - 120 С происходит необратимое изменение намагниченности ( см. рис. 4.9, перегиб на кривой 1), связанное с образованием атермического мартенсита. [8]
От средней кривой намагничивания незначительно отличается идеальная ( безгистерезисная) кривая намагничивания, получаемая при одновременном воздействии на предварительно размагниченный материал постоянного и переменного полей: при каждом значении напряженности постоянного поля амплитуду переменной составляющей напряженности постепенно уменьшают от / 7S до нуля. Воздействие сильного переменного магнитного поля позволяет достичь тех необратимых изменений намагниченности, которые не могут быть получены под действием слабого ( HHS) постоянного поля. Переменная составляющая поля соответствующего значения, делая возможным поворот и на угол 180, приводит к однодоменной структуре вещества при тех же значениях постоянного поля. Полученная благодаря такому электромагнитному встряхиванию переменным полем намагниченность Js однодоменной структуры стремится расположиться по постоянной составляющей Н внешнего поля при ее увеличении в процессе снятия кривой. [9]
I) вполне понятна с точки зрения современных представлений об обратимых процессах смещения граничных слоев между ферромагнитными областями и не требует дальнейших пояснений. Первую попытку объяснить природу члена Wf2 сделал Прейзах [3], который предположил, что необратимое изменение намагниченности в каждой области характеризуется прямоугольной петлей гистерезиса. [10]
 |
Характер процесса перемагничивания одноосной ферромагнитной пленки двумя полями, направленными параллельно ( II и перпендикулярно ( - L оси легкого намагничивания. [11] |
Область сползания на рис. 8.10 характеризуется тем, что повторные действия внешнего поля вызывают необратимые изменения намагниченности. Перпендикулярные поля Н Hk при Я 0, а также параллельные поля Я ц ЯС при наличии небольшого перпендикулярного поля способны вызывать сползание ( изменение) границ доменов. [12]
В BD или выше ее, то временное старение магнитов невелико, если рабочая точка расположена ниже - стабильность хуже. У магнитнотвердых сплавов величина ТКВГ отрицательна и в первом случае ( В BD) абсолютное значение ТКВГ меньше, чем во втором ( В BD); так для кобальтовых сплавов в первом случае ТКВГ - - 3 10-в 1 / град, во втором - 12 10 - 5 l / град; этим материалам значительно уступают, бескобальтовые сплавы. Необратимые изменения намагниченности через год не превосходят долей процента, если В BD это наблюдается для длинных тонких магнитов, тогда как для коротких толстых магнитов нестабильность в несколько раз больше. Указанные изменения обусловлены поведением доменной структуры материала. Влияние тряски и ударов вызывает вначале заметное изменение свойств; после нескольких сот тысяч ударов, остаточная магнитная индукция снижается на 2 5 ч - 3 % - а затем меняется мало. Магнитнотвердые ферриты даже при благоприятных условиях ( В BD) отличаются большим ( по абсолютной величине) температурным коэффициентом примерно - 2 10 - 3 1 / град. [13]
В области 2 преимущественным механизмом перемагничивания является смещение доменных границ. Если конец вектора h попадает в эту область, то происходит медленное переключение пленки. Напряженностям, определяемым областью 3, соответствует процесс сползания, когда необратимые изменения намагниченности происходят при многократном воздействии поля. В области 4 основным механизмом переключения является процесс неоднородного ( некогерентного) вращения: из-за различного вида неоднородностей магнитной пленки векторы намагниченности доменов вращаются с различной угловой скоростью, причем процесс переключения замедляется смещением границ доменов. Если на пленку воздействовать прямоугольным импульсом напряженности, соответствующей области 5, то механизм переключения определяется в основном одновременным вращением векторов намагниченности всех доменов ( однородное, когерентное вращение), а процессы смещения границ и неоднородного вращения играют относительно меньшую роль. [14]
IS ] проведен анализ взаимодействия междоменных границ с дислокациями и оценены значения напряженности полей, необходимых для прохождения различных типов границ через дислокации. Было обнаружено, что в сложном поле дислокационных напряжений развитие процесса смещения зависит от взаимного расположения оси дислокации и направлений векторов спонтанной намагниченности в доменах. Даже для одного типа доменных границ процессы смещения могут быть различными. Граница может пересекать дислокацию не задерживаясь на ней и не искривляясь ( малое взаимодействие), может тормозиться на дислокации, искривляясь в любом направлении. Необратимые изменения намагниченности могут определяться не только скачкообразным движением доменных границ, задерживающихся на дислокациях или на других источниках внутренних напряжений но и зарождением новых доменов при прохождении границы через дислокацию. [15]
Страницы: 1 2