Радиационно-кондуктивный теплообмен

Cтраница 2

Как уже отмечалось, в полупрозрачных монокристаллах перенос тепла осуществляется фононной и радиационной составляющими теплопроводности, то есть имеет место радиационно-кондуктивный теплообмен. В этом случае задача сводится к решению интегро-дифференциальных уравнений. Точный учет радиационной составляющей трудно осуществить. [16]

График зависимости величины (. т ( / / 9об ( 0 от критерия Бугера. [17]

Следовательно, в соответствии с ( 14 - 40) все значения входящих в это уравнение коэффициентов будут найдены и задача определения температурного поля для процесса радиационно-кондуктивного теплообмена в заданной постановке будет решена. Зная температурное лоле, нетрудно найти все теплообменные характеристики радиационно-кондуктивного теплообмена и сравнить их с аналогичными величинами для чисто кондуктивного и чисто радиационного теплообмена в слое среды. [18]

Как частные случаи из системы уравнений сложного теплообмена вытекают все отдельные уравнения, рассматриваемые в гидродинамике и теории теплообмена: уравнения движения и неразрывности среды, уравнения чисто кондуктивного, конвективного и радиационного теплообмена, уравнения радиационно-кондуктивного теплообмена в неподвижной среде и, наконец, уравнения радиационного теплообмена в движущейся, но нетепло-про-зодной среде. [19]

График зависимости величины (. т ( / / 9об ( 0 от критерия Бугера. [21]

Процессы теплопроводности и конвективного теплообмена могут сопровождаться теплообменом излучением. Теплообмен, обусловленный совместным переносом теплоты излучением и теплопроводностью, называют радиационно-кондуктивным теплообменом. Если перенос теплоты осуществляется дополнительно и конвекцией, то такой процесс называют радиаиионно-конвективным теплообменом. Иногда радиацион-но-кондуктивный и радиационно-конвективный перенос теплоты называют сложным теплообменом. [23]

Приравняем температуру ядра потока средней калориметрической температуре среды в данном сечении, что можно сделать, учитывая малую толщину пограничного слоя по сравнению с диаметром канала. Считая в качестве одной из граничных поверхностей ядро потока [ с температурой в данном сечении канала Т ( х) и поглощательной способностью аг ], а в качестве другой - стенку канала ( с температурой Tw и поглощательной способностью aw), рассмотрим процесс радиационно-кондуктивного теплообмена через пограничный слой. [24]

График зависимости величины (. т ( / / 9об ( 0 от критерия Бугера. [25]

Результаты расчета представлены на рис. 14 - 4, из которого виден экстремальный ход исследуемой зависимости. Однако в области Ви 2 5 имеет место минимум кондуктивного и максимум радиационного тепловосприятия. Этот факт хорошо корреспондирует с полученными ранее результатами исследования радиационного теплообмена в движущейся среде и радиационно-кондуктивного теплообмена в слое без источников тепла. Во всех случаях обращает на себя внимание то обстоятельство, что интенсивность радиационного теплообмена, если этот процесс протекает совокупно с другими видами переноса энергии, является экстремальной функцией от оптической плотности среды. [26]

Радиационно-кондуктивный теплообмен рассматривается применительно к плоскому слою ослабляющей среды. Первая - аналитическое рассмотрение радиационно-кондуктивного теплообмена в плоском слое среды без каких-либо ограничений в от - ношении температур поверхностей слоя. Второе решение относится к симметричной задаче радиационно-кондуктивного теплообмена в плоском слое селективной и анизотропно рассеивающей среды с источниками тепла внутри слоя. [27]

Страницы: 1 2