Теплопроводность - плазма
Cтраница 2
 |
Зависимость световой отдачи, индекса цветопередачи от цветовой температуры излучения натриевого разряда высокого давления.| Общий вид натриевых ламп высокого давления. [16] |
Он повышает световую отдачу за счет снижения теплопроводности плазмы. Для уменьшения напряжения зажигания иногда используют смесь Ne f 0 5 % AT в качестве стартового газа, но с ней на 25 % снижается световая отдача лампы. [17]
Первая из них связана с резким изменением теплопроводности плазмы в молекулярных газах в зоне интенсивной диссоциации, вторая возникает при превышении магнитного давления над газокинетическим. [18]
Для простоты мы рассматривали идеальную плазму, однако в приведенной схеме нетрудно учесть вязкость и теплопроводность плазмы, а также отличие электрической проводимости от бесконечной. Следует только иметь в виду, что для учета конечной проводимости необходимо привлечь следующее приближение. [19]
Для однократно ионизованного газа е, 0 41 9, что свидетельствует о существенном влиянии термодиффузионного эффекта на теплопроводность плазмы. [20]
Кпд преобразователя ограничен потерями на излучение горячего катода, к-рое падает непосредственно на анод, а также потерями, вызванными теплопроводностью плазмы, ее сопротивлением и потерями тепла в соединяющих цепях. Кпд существенно зависит от темп-ры анода и катода - прежде всего из-за изменения кпд соответствующего цикла Карно для электронов. [21]
 |
Спектральный коэффициент поглощения к в см2 / г в зависимости от энергии фотонов hu в кэВ для плазмы золота ( Z 79, Tl кэВ, р 0 1 г / см3. [22] |
Несмотря на малость ширин линий ( менее 1 эВ), из-за огромного количества состояний ионов число линий может быть настолько велико, что теплопроводность плазмы в области высоких температур будет определяться в основном поглощением фотонов в спектральных линиях. [23]
В недавно проведенных экспериментах по мощному дополнительному нагреву в установках Т-11, ASDEX, DOUBLET-III, ISX-B, PDX [36-40] были получены данные по теплопроводности плазмы с большими значениями / 30 и / 3 - отношением давления плазмы к давлению соответственно полоидального и тороидального магнитных полей. На установке DOUBLET-III была достигнута рекордная величина / 3 4, 7 % при достаточно хорошем удержании энергии плазмы, несколько меньшие значения / 3 получены и на других установках. Во всех этих экспериментах с большими / 3, / 3 наблюдается некоторое ухудшение удержания плазмы, которое не может быть объяснено только ухудшением объемного распределения вклада энергии при дополнительном нагреве по сравнению с омическим нагревом. [24]
Из сопоставления приведенных данных следует, что в плазме элегаза температура, соответствующая началу резкого нарастания удельной электропроводности ( около 4000 К), существенно выше температуры диссоциации, при которой теплопроводность плазмы достигает максимума. Такое несоответствие температур может в определенной степени влиять на ход процессов теплообмена между стволом дуги и окружающей средой. [25]
Действительно, формальное сходство системы уравнений ( 12) ( 16) с уравнениями обычной газовой динамики при 7 2 позволяет непосредственно обобщить на случай разреженной плазмы в магнитном поле известное решение Римана, приводящее к образованию ударной волны, резкий перепад скорости и температуры на фронте которой приводит к сильному возрастанию энтропии, вследствие вязкости и теплопроводности плазмы. В разреженной плазме, однако, картина образования разрыва иная. В [7] была выдвинута гипотеза о возможности ударной волны и в этом случае. [26]
Суммарный коэффициент, характеризующий как усредненное по всем частотам поглощение, так и рассеяние, называют непрозрачностью плазмы. Диффузия излучения, или лучистая теплопроводность плазмы, зависит только от ее непрозрачности. Умножением непрозрачности на толщину слоя плазмы получают безразмерную величину, которую называют оптической толщиной. Слой плазмы с большой оптической толщиной непрозрачен для излучения. Излучение выходит из этого слоя лишь в силу медленного процесса многократного переизлучения и рассеяния. Такое излучение называют запертым. Оно находится в термическом равновесии с веществом. При этом, как мы увидим, и в самой плазме соблюдается условие детального равновесия и поддерживается термически равновесная ионизация. Напротив, слой плазмы с малой оптической толщиной прозрачен для излучения. Из такого слоя излучение выходит свободно, понятия диффузии излучения и лучистой теплопроводности для него теряют смысл. [27]
 |
Теплопроводность плазмы инертных газов при атмосферном давлении и различной температуре, 1 ( Г2 Вт / ( см - К.| Теплопроводность плазмы воздуха. [28] |
Поскольку равновесная степень ионизации газа зависит не только от температуры, но и от давления, теплопроводность ионизованного газа также существенно зависит от этих двух параметров. В табл. 2.9 представлены данные о теплопроводности плазмы воздуха. [29]
 |
Зависимость теплопро - КЗХ ЧеТКО ВЫЯ7ВЖ. Я. [30] |
Страницы: 1 2 3