Теплопроводность - частица
Cтраница 3
Здесь Т - известная температура газа, a CdCd ( Re, M) - коэффициент сопротивления [40]; Re, M, Nu, Le - числа Рейнольдса, Маха, Нуссельта, Льюиса соответственно; А, - теплопроводность; с - удельная теплоемкость газа; е - степень черноты частицы; т - постоянная Стефана - Больцмана; L - теплота испарения вещества частицы; tfl ds l 2as - характерное время прогрева частицы; ks - теплопроводность частицы; as - температуропроводность; q - тепловой эффект реакции. [31]
Однако для его использования необходимо удостовериться в отсутствии влияния Bi. Чуханову при М5 - 10 теплопроводность частиц не оказывает влияния на процесс теплообмена. [32]
Bi интенсивность нагрева не зависит от теплопроводности частиц. Для того чтобы полнее охарактеризовать влияние скорости теплоносителя на динамику выделения летучих веществ из сланца, на рис. 6 и 7 в виде кривых приведены данные о выходе дегтя и газа, отнесенные к их полному выходу при данной температуре в стандартных условиях. Из рис. 6 видно, что с ростом скорости теплоносителя увеличивается доля выделившихся продуктов полукоксования при одной и той же продолжительности опыта. Например, частицы фракции - 10 7 мм при скорости теплоносителя 0 75 м / сек прогреваются до 550 за 60 сек. [33]
 |
Распределение температуры адсорбента при периодической адсорбции в неподвижном слое. [34] |
В большинстве случаев оказывается возможным пренебречь тепловыделением и считать процесс изотермическим. Это тем более справедливо, чем меньше концентрация С0, чем больше теплопроводность частиц адсорбента и величина ерш. [35]
Нетрудно установить, что кривая T f ( v) ( см. рис. 100) при более крупных кусках расположится выше, чем при более мелких частицах топлива в слое. Таким образом, уменьшение крупности приводит к снижению температур в зоне горения, что объясняется уменьшением термического сопротивления теплопроводности частицы. [36]
На наш взгляд, эталонный материал должен обладать прежде всего стабильностью свойств. Как показал анализ, наиболее стабильным является материал, имеющий следующие особенности: округлая форма частиц ( близкая к шаровой), минимальный разброс размеров частиц, величины шероховатости и теплопроводности частиц. [37]
О - на входе в слой частиц; с индексом р - на входе в зону реакций; с отх - на выходе из слоя); t - температура материала ( с индексом р на реакционной поверхности; с индексом ср - средняя температура); w - скорость фильтрации теплоносителя, отнесенная к полному сечению слоя; сг - теплоемкость газа, отнесенная к единице объема; са - теплоемкость материала; у - насыпной вес частиц в слое; g0 - начальная концентрация удаляемого компонента ( влаги, СО. Qp - полная теплота фазового превращения; ф - степень удаления компонента ( с индексом К - после завершения реакции); сса - коэффициент внешней теплопередачи, отнесенный к единице объема слоя; б - толщина слоя прореагировавшего материала в частицах; R - эффективный радиус частиц; А - коэффициент теплопроводности частиц; т - по-розность слоя; т - продолжительность процесса; W t - начальное влагосодержание материала; WK - первое критическое влагосо-держание; Wp - равновесное влагосодержание. [38]
Движение вмороженных частиц будет, естественно, направлено в сторону, обратную термокристаллизационному потоку. При понижении температуры скорость такого термофореза снижается вследствие уменьшения толщины прослоек. Уменьшается скорость термофореза также и при повышении теплопроводности частиц за счет снижения локальных значений градиента температуры. [39]
 |
Влияние степени окисленности урана O / U на теплопроводность ядерной суспензии. [40] |
В случае i - - 3 в зависимости от отношения теплопроводностей частиц обоих сортов ( kdt и Х 2) к теплопроводности непрерывной фазы Хс можно подразделить на семь основных классов. [41]
Предельная толщина пристенного слоя примесей обусловливает и предельное значение формулы ( 2), полученной из опытов с загрязненными жидкими металлами. Таким образом формула ( 2) приближенно обобщает опытные данные для различных металлов с различной теплопроводностью. Учитывая это обстоятельство, а также тот факт, что предельная толщина слоя примесей бк определяется в основном гидродинамикой и геометрией канала, можно сделать вывод: отношение теплопроводности жидкометаллического теплоносителя и пристенного слоя примесей примерно одинаково для различных теплоносителей. Это можно объяснить малой теплопроводностью частиц примеси по сравнению с теплопроводностью жидкого металла, заполняющего промежутки между частицами. Поэтому теплопроводность слоя примесей определяется его пористостью и теплопроводностью металла, заполняющего поры между частицами примеси. [42]
Под стационарным процессом теплообмена при непрерывной подаче материала в кипящий слой, как уже отмечалось, подразумевается процесс, при котором температурное поле по всему объему кипящего слоя по времени остается неизменным. При этом стационарность процесса достигается не только непрерывной равномерной подачей холодных частиц в кипящий слой, но и непрерывным отводом частиц, нагретых до заданной температуры. Попадая в поток нагретого газа или жидкости, каждая частица довольно быстро нагревается. Поэтому температурное поле в массе отдельных частиц при стационарности процесса в целом не стационарно. Однако при интенсивном перемешивании частиц в кипящем слое и при сравнительно незначительном термическом сопротивлении теплопроводности нагреваемых частиц это обстоятельство не имеет решающего значения, а систему в целом оказывается возможным рассматривать как квазистационарную. [43]
Нуссельт предполагал, что частица окружена бесконечным воздушным пространством, и поэтому температура воздуха остается постоянной. Если количество воздуха ограничено, то необходимо учитывать изменение его температуры. Уравнения Тростела для малых времен приближенно сводятся к уравнениям Нуссельта, но при длительном прогревании частицы становится существенным влияние фактора N. Орнинг указывает также на то, что Нуссельт предполагал теплопроводность частицы бесконечной, вследствие чего поверхность частицы и ее внутренние точки имели одну и ту же температуру, и что он пользовался коэффициентами переноса тепла для установившихся процессов, хотя прогревание частицы таковым не является. Произведя более строгий анализ процесса переноса тепла, Орнинг показал, что Нуссельт не учел около 11 % тепла, идущего от частиц к воздуху; величина: той поправки зависит от размера частиц, времени пребывания и давления. В то время как по Нуссельту давление не оказывает влияния, более точная трактовка Орпинга показывает, что увеличение давления уменьшает скорость прогрева частицы, так как при увеличении давления потери тепла увеличиваются, а излучение, вызывающее нагрев частиц, остается неизменным. [44]
 |
Зависимость коэффициента конвективного теплообмена в горящем слое угля от. [45] |
Страницы: 1 2 3 4