Электронная теплопроводность
Cтраница 2
Поскольку для электронной теплопроводности теоретически доказана справедливость закона Видемана - Франца - Лоренца, то это значит, что и электропроводность металла связана с его фо-нонной проводимостью. [16]
За счет электронной теплопроводности часть энергии передается нз-зоны поглощения на поверхность-твердой фазы и поддерживает процесс испарения и плазжюобра-зования. Характерние скорости газодинамического разлета плазмы составляют ( 3 - 5) - 107 см / еек. Разлет имеет ярко выраженную направленность. [18]
При рассмотрении электронной теплопроводности нужно иметь в виду, что температура вырождения того же порядка величины, что и дебаевская температура. [19]
Физическая природа электронной теплопроводности сверхпроводника аналогична природе теплопроводности или вязкости сверхтекучей бозе-жидкости. В обоих случаях речь идет о кинетических коэффициентах нормальной компоненты квантовой жидкости-совокупности элементарных возбуждений в ней. [20]
Физическая природа электронной теплопроводности сверхпроводника аналогична природе теплопроводности или вязкости сверхтекучей бозе-жидкости. В обоих случаях речь идет о кинетических коэффициентах нормальной компоненты квантовой жидкости - совокупности элементарных возбуждений в ней. [21]
ТЕ определяется электронной теплопроводностью. Он допустил также, что электронная температуропроводность Хе определяется так называемой псевдоклассической зависимостью хе - 5 / лр / те, что соответствует допущению а const. Величина ( 30 в самом деле является довольно вялой функцией безразмерных параметров, К, q: при изменении этих параметров в широком интервале значений величина / Зд изменяется не более, чем в несколько раз. [22]
Таким образом, электронная теплопроводность оказывается прямо пропорциональной фононной теплопроводности. [23]
При высокой температуре электронная теплопроводность очень существенна. Именно ею объясняется высокая теплопроводность металлов по сравнению с неметаллами. При более низкой температуре начинает преобладать решеточная теплопроводность, а при самой низкой температуре, когда решеточная теплопроводность очень мала, снова начинает преобладать электронная теплопроводность. [24]
Но на самом деле электронная теплопроводность сильно аномальна, поэтому нет оснований ожидать, что реальный коэффициент диффузии будет близок к теоретическому. Одновременно с диффузией протекает процесс пинчевания, скорость которой при не очень высоких плотностях близка к неоклассической. Однако при высоких плотностях плазмы, как это было показано на установках ALCATOR-A, FT, PLT, появляется усиленное пинчевание, сопровождаемое усилением диффузии на периферии. Этот вопрос находится в стадии активных исследований. [25]
Как известно, экспериментально измеренная поперечная электронная теплопроводность в плазме токамака существенно ( на один - два порядка) превосходит значение, рассчитываемое по теории парных столкновений. В свое время Л. А. Арцимович [1], опираясь на ограниченный набор экспериментальных данных, заметил, что величина ( 30 - отношение давления плазмы к давлению полоидального магнитного поля - приблизительно постоянна. [26]
Подробный вывод связи электронной теплопроводности с фононной будет приведен в других публикациях, поэтому здесь мы остановимся лишь на конечных результатах и некоторых следствиях этих результатов. [27]
Поскольку расчетное значение электронной теплопроводности оказывается меньше измеренного, то сразу не очевидно, какие из этих расчетов верны. [28]
Наибольшими являются масштабы электронной теплопроводности АТе и электрон-ионной температурной релаксации Аг. В первом приближении плазму считаем квазинейтральной. [29]
Установлено, что электронную теплопроводность необходимо рассчитывать как минимум в третьем приближении, а все другие параметры переноса, за исключением электропроводности, - во втором. [30]
Страницы: 1 2 3 4