Эффективная теплопроводность - слой
Cтраница 2
Измерения, произведенные в лабораториях, показали, что эффективная теплопроводность слоя в вертикальном направлении достигает 30000 - 45000 кал / м час С, что в 100 раз выше теплопроводности серебра. [16]
В рассматриваемом случае в уравнение введена теплопроводность газа, а не эффективная теплопроводность слоя, но в сторону некоторого преувеличения влияния продольной теплопроводности газа не сделано поправки на загромождение сечения частицами. [17]
Закономерности перемешивания изучались как в стационарных, так и нестационарных условиях методами определения эффективной теплопроводности слоя [24], эффективной диффузии твердой фазы [25] и эффективной вязкости слоя [24], которые дают достаточно близкие результаты. Сложность физической картины и множественность факторов, влияющих на перемешивание, не позволили до настоящего времени получить теоретически обоснованные и экспериментально подтвержденные зависимости. Перемешивание твердых частиц в слое принято характеризовать эмпирической - величиной степени перемешивания П, которая уменьшается с ростом отношения высоты слоя к диаметру, возрастает с увеличением скорости газового потока и размера частиц. [18]
Основными интересными для технологов вопросами, связанными с псевдоожиженным слоем, являются вопросы об определении эффективной теплопроводности слоя и характеристик теплообмена псевдоожиженного слоя с погруженным в него телом или ограничивающими слой стенками, а также массообменные параметры процесса при протекании в слое химических реакций. [19]
Яр - эффективная теплопроводность слоя волокнистого материала с хаотической структурой с учетом разрыва волокон; К, АН - эффективная теплопроводность слоя материала без разрывов волокон и граничного слоя с контактными сопротивлениями между волокнами. [20]
Это означает, что расчет Nu4 при помощи формулы ( 53) по опытным значениям Nu3 и с поправкой на эффективную теплопроводность слоя приведет к получению более высоких ( нежели эффективные) коэффициентов теплоотдачи, но все же несколько заниженных по сравнению с истинными. [21]
Уравнение (7.28) означает равенство теплоты, выделившейся в результате реакции, теплоте, переходящей в поток, и теплоте, отводимой эффективной теплопроводностью слоя как в продольном, так и в радиальном направлении. [22]
Были изучены 48 такие свойства систем насадка - псевдоожи-женный слой ( назовем эти системы полупсевдоожиженными), как расширение и сопротивление слоя, перемешивание газа и твердых частиц, эффективная теплопроводность слоя, интенсивность теплообмена со стенками аппарата и поверхностью элементов насадки, вынос твердых частиц. Установлено, что ( 1) интенсивность продольного перемешивания твердых частиц на порядок выше поперечного; ( 2) коэффициенты теплоотдачи к стенкам аппарата несколько ниже, чем в обычных псевдоожиженных системах. [23]
 |
Эффективная теплопроводность псевдоожиженных слоев песка по данным А. К - Бондаревой [ Л. 635 ]. [24] |
Бондаревой, то порядок их величины до максимума, по-видимому, правилен ( десятки и даже сотни ккал / м ч град), с той оговоркой, что имеется в виду эффективная теплопроводность слоя в горизонтальном направлении. Эффективная теплопроводность слоя вдоль потока должна быть в несколько раз выше благодаря известной анизотропности перемешивания частиц в псев-доожиженном слое. Итак, АЭф псевдоожиженного слоя неодинаково в разных направлениях. [25]
Достаточно подробный численный анализ системы (3.26) - (3.31) с целью исследования явления распространения фронта содержится в работе [7], где для реакции 1-го порядка определены зависимости максимальной температуры и скорости распространения теплового фронта от параметров - линейной скорости, входной концентрации реагента, входной температуры и эффективной теплопроводности слоя. Как видно на рис. 3.3, расчетные и аналитические значения Ттж практически совпадают при низких входных концентрациях. Максимальное расхождение при ЛГад 777 С составляет 20 - 30 С при общей разности температур 6 - Та 750 - 800 С. Примерно такое же максимальное расхождение обнаружилось при сравнении оценки с зависимостями, найденными численно при других значениях параметров. [26]
Таким образом, и при оценке термического сопротивления между погруженной в псевдоожиженный слой поверхностью и какой-либо другой точкой слоя напрашивается разделение этого сопротивления на две составляющие: 1 / ссст и бДэф, где от - некоторый пленочный коэффициент теплообмена поверхности ( стенки) со слоем; 6 - расстояние от поверхности нагрева до взятой точки, а ЯЭф - коэффициент эффективной теплопроводности слоя. В результате создалось мнение, что коэффициент эффективной теплопроводности псевдоожиженного слоя всегда весьма велик и бДЭф всегда пренебрежимо мало по сравнению с 1 / аст. Поэтому в подавляющем большинстве исследований теплообмена стенки с псевдоожиженным слоем коэффициент теплообмена ( аст) отождествляется с коэффициентом теплопередачи Л от стенки к ядру слоя. Это допустимо и при приближенном теоретическом рассмотрении теплообмена стенки с псевдоожиженным слоем ( см. гл. [27]
 |
Эффективная теплопроводность псевдоожиженных слоев песка по данным А. К - Бондаревой [ Л. 635 ]. [28] |
Бондаревой, то порядок их величины до максимума, по-видимому, правилен ( десятки и даже сотни ккал / м ч град), с той оговоркой, что имеется в виду эффективная теплопроводность слоя в горизонтальном направлении. Эффективная теплопроводность слоя вдоль потока должна быть в несколько раз выше благодаря известной анизотропности перемешивания частиц в псев-доожиженном слое. Итак, АЭф псевдоожиженного слоя неодинаково в разных направлениях. [29]
Коэффициенты теплоотдачи от нагревателя к кипящему слою имеют высокие значения и при максимальных скоростях достигают а-300 - - 400 ккал / м2 ч град. Эффективная теплопроводность слоя в тех же условиях достигает сравнительно невысоких значений А-15 ккал / м-ч-град и иногда ниже максимальной теплопроводности монодисперсного песка с примерно теми же средними размерами частиц. [30]
Страницы: 1 2 3 4