Скрытая теплота - переход
Cтраница 2
В частности, фазовые переходы второго рода, при которых скрытая теплота перехода не выделяется ( и не поглощается), сопровождаются скачком теплоемкости, разрывом в ее монотонном изменении с температурой. [16]
В частности, фазовые переходы второго рода, при которых скрытая теплота перехода не выделяется ( и не поглощается), сопровождаются скачком теплоемкости, разрывом в ее монотонном изменении с температурой. [17]
Термодинамический вывод Дешмэна основан на известной формуле Клапейрона-Клау - зиуса, связывающей скрытую теплоту перехода какого-либо тела из одного состояния в другое с температурой, давлением и ходом зависимости давления насыщенного пара от температуры. Из промежуточных формул Дешмэна можно получить как вторую, так и первую формулу Ричардсона в зависимости от того, учитывать ли теплоемкость электронного газа внутри металла по методам квантовой или классической физики. [18]
Из уравнения (5.1.8) следует, что переход при наличии магнитного поля связан со скрытой теплотой перехода. При переходе из сверхпроводящего в нормальное состояние под влиянием возрастающего поля сверхпроводник поглощает тепло. [19]
В случае фазовых переходов второго рода столь резкого изменения внутренней энергии не наблюдается, скрытая теплота перехода равна нулю, а теплоемкость, как правило, резко изменяется, но всегда на конечную величину. [20]
Выше были упомянуты скрытые теплоты качественных изменений вещества Выделим из них простейшую группу - скрытые теплоты перехода вещества из одного агрегатного состояния или модификации в другое. [21]
Фазовый переход второго рода происходит сразу во всем объеме без его изменения и без скрытой теплоты перехода. Пространственное разделение фаз отсутствует и нет их одновременного существования в равновесии друг с другом. [22]
Здесь L0 H ( 0, р) - Н ( 0 р) есть скрытая теплота перехода при 0 К. [23]
 |
Зависимость удельного объема от температуры при кристаллизации ( с и стекловании ( б. [24] |
Фазовые переходы, первого рода сопровождаются скачкообразным изменением всех термодинамических свойств вещества и характеризуются наличием скрытой теплоты перехода. К таким переходам относятся плавление, кристаллизация, конденсация, испарение. Например, в точке плавления скачкообразно изменяются: удельный объем, теплоемкость, энтропия, внутренняя энергия, изобарный потенциал. При этом поглощается ( плавление) или выделяется ( кристаллизация) тепло. [25]
Однако в некоторых случаях, помимо типичной аномалии в температурной зависимости теплоемкости, наблюдается также и скрытая теплота перехода, что придает этим фазовым переходам характер превращений первого рода. Описанные превращения наблюдаются у некоторых сплавов, например, СпАп, Сп3Ап, Cu3Pt, Ni3Fe и других. [26]
Переход из одной фазы в другую обычно сопровождается поглощением или выделением некоторого количества тепла, которое называется скрытой теплотой перехода, или просто теплотой перехода. Такие переходы называются фазовыми переходами первого рода. [27]
Как известно, фазовый переход второго рода является настоящим превращением одной термодинамической фазы в другую и характеризуется отсутствием скрытой теплоты перехода и непрерывным изменением термодинамических потенциалов. При этом первые производные по температуре меняются скачкообразно. Эти переходы известны для кристаллических тел и смысл их заключается в том, что при переходе от неупорядоченного к упорядоченному состоянию в кристалле симметрия может изменяться лишь скачком при непрерывном изменении других свойств. Ничего подобного при переходе жидкости в стеклообразное состояние конечно не происходит, не говоря уже о том, что и первые производные, напр. [28]
В отличие от фазовых переходов первого рода, таких, как точки плавления или кипения, при фазовых переходах второго рода отсутствует скрытая теплота перехода. Поэтому такие переходы используются лишь как индикатор определенной температуры, а не способ ее поддержания. При затвердевании чистых металлов, которое обсуждается ниже, образец металла будет оставаться при температуре затвердевания, хотя его окружение охлаждается. В случае сверхпроводящих переходов отсутствие скрытой теплоты перехода не создает серьезных проблем. Это объясняется тем, что при низких температурах легко обеспечить необходимую точность терморегулирования, а теплоемкости и теплопроводности материалов таковы, что неоднородности температуры в криостате и инерционность объектов регулирования не создают никаких затруднений. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5