Удельная теплота - взрыв
Cтраница 2
 |
Влияние формы заряда и. [16] |
Расчеты проведены для воздуха при температуре 15 С и зарядов ТЭНа плотностью 1600кг / м3 с удельной теплотой взрыва Q 5850 кДж / кг, расположенных на жесткой поверхности, имеющих цилиндрическую форму с различным отношением высоты Н к радиусу гц и инициируемых в центре или на оси симметрии. Результаты расчетов приведены на рис. 2.5, где z0 - осевая координата точки инициирования, а ц / т о - относительные радиусы зарядов, энергетически ( а также по массе и объему) эквивалентных полусферическому заряду ТЭНа равной плотности, где г0 - радиус полусферического заряда. [17]
Расчеты проведены для воздуха при температуре 15 С и зарядов тэна плотностью 1600 кг / м3 с удельной теплотой взрыва ф - 5850 кДж / кг, расположенных на жесткой поверхности, имеющих цилиндрическую форму с различным отношением высоты Н к радиусу гц н инициируемых в центре или на оси симметрии. Результаты расчетов приведены на рис. 2.5, где г0 - осевая координата точки инициирования, а гц / го - относительные радиусы зарядов, энергетически ( а также по массе и объему) эквивалентных полусферическому заряду тэиа равной плотности, где г0 - радиус полусферического заряда. Для удобства представления результатов введен коэффициент / СдРДр / Дрс, где Ар н Дрс - максимальные избыточные давления в различных точках жесткой поверхности при взрыве анализируемого ( i - ro) н эквивалентного полусферического зарядов. Номограммы позволяют при наличии результатов ( табличных или графических) для полусферического заряда ВВ оценить соответствующие значения максимального избыточного давления на заданном расстоянии от эпицентра взрыва для различных цилиндрических зарядов. Кроме того, приведенные зависимости выявляют области влияния формы зарядов н места их инициирования на избыточное давление на фронте воздушной УВ. [18]
С физической точки зрения использование записи Е - EQ 1 / 2 ( р Po) ( o - - v) Q применительно к явлениям взрыва и детонации формально противоречит второму началу термодинамики для адиабатических процессов: dE - pdv 6Q 6Q - 0, а взрыв по определению - процесс адиабатический. В случае же широко распространенного ( и по сути формального) разделения тепловой и химической составляющих внутренней энергии, согласно современным представлениям о детонации конденсированных ВВ [6.4], в качестве Q необходимо использовать удельную теплоту взрыва при постоянном давлении и объеме Qpv которая совпадает с QPT, QVT и другими ( см. 6.1) встречающимися формами записи для теплоты взрыва лишь в случае идеальных газовых систем с постоянным ( одинаковым для ВВ и ПД) показателем адиабаты. [19]
Исследование параметров газового взрыва в воде проведено для стехиометрических смесей ацетилен-воздух и пропан-кислород с характеристиками при нормальном атмосферном давлении и температуре 15 С соответственно равными: psrn 1 2168 и 1 414кг / м3; Qsm 3 269 и 10 02МДж / кг; 7 1 234 и 1 1312, где psm, Qsm, 7 -плотность, удельная теплота взрыва смеси и показатель адиабаты ПД. [20]
Оболочка препятствует разбросу периферийных слоев, замедляет разлет ПД, что способствует протеканию дополнительных химических реакций в ПД с добавочным выделением тепла. Это добавочное выделение энергии способствует увеличению механического действия взрыва. Удельная теплота взрыва, полученная в массивной оболочке ( фугасная теплота взрыва), больше той величины удельной теплоты взрыва ( детонационная теплота взрыва), которая выделяется в зоне химической реакции детонационной волны. В зарядах большого веса следует ожидать меньшего влияния массивной оболочки на увеличение теплоты взрыва по сравнению с зарядами малого веса, поскольку в центральной зоне большого заряда теплота взрыва слабо зависит от наличия оболочки. [21]
Оболочка препятствует разбросу периферийных слоев, замедляет разлет ПД, что способствует протеканию дополнительных химических реакций в ПД с добавочным выделением тепла. Это добавочное выделение энергии способствует увеличению механического действия взрыва. Удельная теплота взрыва, полученная в массивной оболочке ( фугасная теплота взрыва), больше той величины удельной теплоты взрыва ( детонационная теплота взрыва), которая выделяется в зоне химической реакции детонационной волны. В зарядах большого веса следует ожидать меньшего влияния массивной оболочки на увеличение теплоты взрыва по сравнению с зарядами малого веса, поскольку в центральной зоне большого заряда теплота взрыва слабо зависит от наличия оболочки. [22]
Страницы: 1 2