Приведенная теплота

Cтраница 2

Это свойство приведенной теплоты обратимого процесса аналогично свойству консервативных сил в механике, а именно: работа консервативных сил не зависит от пути перехода механической системы из начального состояния в конечное, а определяется только ее конфигурацией ( взаимным расположением всех тел) в начальном и конечном состояниях. Через работу консервативных сил вводится понятие потенциальной энергии механической системы: потенциальная энергия - это функция координат всех тел, убыль которой при переходе системы из произвольного начального состояния в произвольное конечное состояние равна работе консервативных сил. [16]

Произвольный цикл из обратимых процессов. [17]

J называется приведенной теплотой. [18]

Произвольный цикл, разбитый на множество циклов Карно.| Различные пути перехода системы из состояния 1-го в состояние 2 - е. [19]

Карно и суммируем приведенные теплоты всех элементарных циклов. [20]

Так как интегрирование приведенной теплоты для обратимого цикла по замкнутому контуру дает нуль, то подынтегральное выражение должно представлять собой полный дифференциал некоторой функции. Как уже отмечалось ранее, термодинамические функции, дифференциалы которых являются полными дифференциалами, не зависят от направления и пути термодинамического процесса, по которому система переходит из одного состояния в другое, а зависят лишь от данного состояния системы, и изменение этих функций в замкнутом процессе ( цикле) равно нулю. [21]

Сравним теперь сумму приведенных теплот всех образующихся элементарных циклов и сумму приведенных теплот данного произвольного цикла. В пределе при бесконечном увеличении числа элементарных циклов эти величины совпадают. Тогда отдельные участки данного цикла можно принять за изотермические. Адиабатические участки элементарных циклов соответствуют отсутствию теплообмена и не дают своего вклада в значение приведенной теплоты. [22]

Определение энтропии через приведенную теплоту требует введения обратимых процессов, что само по себе довольно абстрактное понятие. [23]

Величины г называются приведенными теплотами, и полученное выражение можно сформулировать так: в обратимом цикле Карно сумма приведенных теплот равна нулю. [24]

Отношение - называется приведенной теплотой. [25]

Отношение - называется приведенной теплотой. Сумма приведенных теплот в цикле Карно равна нулю. [26]

Отношение qlT называется приведенной теплотой. [27]

Отношение qjT называется приведенной теплотой. [28]

Отношение - называется приведенной теплотой. [29]

Таким образом, сумма приведенных теплот ( интеграл элементарных приведенных теплот) при переходе системы равновесным путем из состояния ( 1) в состояние ( 2) не зависит от пути процесса, а только от начального ( 1) и конечного ( 2) состояний. [30]

Страницы: 1 2 3 4