Cтраница 1
Термодинамика тела переменной массы - это особый раздел теплофизики, который имеет примерно ту же степень методологической самостоятельности по отношению к классической термодинамике, что и термодинамика необратимых процессов. [1]
Термодинамика тела переменной массы имеет глубокую аналогию с механикой тела переменной массы, что, в частности, нашло свое выражение в правомерности понятия тело переменной массы, в сходстве анализа природы добавочных ( реактивных) сил и анализа природы воздействия миграции теплоносителя, в адэкватности для обеих теорий гипотезы близкодействия. [2]
В термодинамике тела переменной массы при описании состояния обезличенной порции рабочего вещества остаются в силе все соответствующие понятия и количественные соотношения классической термодинамики. [3]
Другими словами, в термодинамике тела переменной массы уравнения состояния рабочего вещества ( 48) и ( 49) являются необходимой, но недостаточной основой для однозначного описания состояния тела и процесса. [4]
Таким образом, полученные общие соотношения термодинамики тела переменной массы позволили выполнить исчерпывающий термодинамический анализ процессов опорожнения и наполнения, теоретически объяснив все закономерности этих процессов. [5]
Данный частный вариант сохранения энергии будем именовать основным законом термодинамики тела переменной массы и по аналогии с приведенной формулировкой первого закона классической термодинамики выразим его следующим образом. [6]
Следует отметить, что уравнения ( 48) и ( 49) не имеют в термодинамике тела переменной массы того значения, которое они имеют в классической термодинамике. В термодинамике тела переменной массы задание двух переменных состояния недостаточно для полного определения состояния тела, так как переменный вес тела является фактором, определяющим значения переменных состояния тела и взаимосвязь между ними. Поскольку в классической термодинамике физическим объектом исследования является обезличенное единичное количество рабочего вещества, то уравнения ( 48) и ( 49) представляют собой необходимую и достаточную основу для однозначного описания процесса и состояния тела. В термодинамике тела переменной массы уравнения ( 48) и ( 49) не могут служить достаточной основой для описания процесса и состояния тела, так как удельные переменные состояния тела переменной массы и и w, по которым определяются переменные состояния Т и р, не являются однозначными характеристиками процесса и состояния. [7]
При таком представлении процесса в канале ствола не возникает вопроса об особенностях процессов с миграцией теплоносителя и исключается возможность постановки задачи о расширенной концепции понятия теплоты и построении новой физической теории - термодинамики тела переменной массы. [8]
Следует отметить, что уравнения ( 48) и ( 49) не имеют в термодинамике тела переменной массы того значения, которое они имеют в классической термодинамике. В термодинамике тела переменной массы задание двух переменных состояния недостаточно для полного определения состояния тела, так как переменный вес тела является фактором, определяющим значения переменных состояния тела и взаимосвязь между ними. Поскольку в классической термодинамике физическим объектом исследования является обезличенное единичное количество рабочего вещества, то уравнения ( 48) и ( 49) представляют собой необходимую и достаточную основу для однозначного описания процесса и состояния тела. В термодинамике тела переменной массы уравнения ( 48) и ( 49) не могут служить достаточной основой для описания процесса и состояния тела, так как удельные переменные состояния тела переменной массы и и w, по которым определяются переменные состояния Т и р, не являются однозначными характеристиками процесса и состояния. [9]
В термодинамике тела переменной массы выделяется из совокупности взаимодействующих тел конкретный объект изучения, называемый рабочим телом. Все, что лежит вне поверхности, окружающей рабочее тело, называется окружающей средой. Способ построения поверхности, окружающей рабочее тело, произвольный и определяется удобством выполнения задачи исследования. [10]
В данной работе задача о соотношениях между изменениями переменных состояния рабочего тела и внешними воздействиями решается только на основе закона равновесности рабочего тела. Как первый закон классической термодинамики, так и основной закон термодинамики тела переменной массы включают в себя так называемый принцип эквивалентности качественно различных воздействий. Непосредственно из указанных законов можно установить, что различные воздействия неразличимы в отношении их влияния на изменение запаса энергии тела, через посредство которого совершается полезная работа. В этом случае легко установить, что изменение состояния рабочего тела определяется не только количеством, но также и качеством внешнего воздействия. [11]
Как будет показано ниже, самостоятельность отмеченных тотальных и локальных свойств проявляется также в том, что изменение тотальных и локальных свойств может вызываться различными видами внешних воздействий. Рассмотренное раздвоение некоторых свойств рабочего тела имеет принципиальное значение и предопределяет раздвоение анализа состояния тела и многих закономерностей термодинамики тела переменной массы. [12]
Кинана: Термодинамика - наука о соотношениях между теплом, работой и свойствами системы, то необходимо первый закон термодинамики тела постоянной массы и основной закон термодинамики тела переменной массы каждый в своей области признать первой частью реализации этого определения термодинамики. Этими законами установлены соотношения между главным свойством рабочего тела, внутренней энергией и внешними воздействиями - теплом и работой. [13]
Температура Т - это температура теплоисточника, которая может быть равна температуре тела только в обратимом процессе. В связи с тем, что понятие обратимости ( и необратимости) процессов оказалось не имеющим реального смысла для миграционных тепломеханических процессов, то необходимо признать, что только по этой причине введение в термодинамику тела переменной массы понятия энтропии в классическом его обосновании и толковании оказывается невозможным. Речь идет о так называемой новой системе термодинамики, предложенной проф. [14]
В современной теплотехнике имеются тепловые машины ( в частности, ракетные двигатели), в которых процесс превращения тепловой энергии в механическую совершается при неизменном состоянии рабочего вещества. В термодинамике тела переменной массы тепломеханический процесс определяется как сумма последовательности внешних воздействий и изменений состояний рабочего тела и рабочего вещества. [15]