Cтраница 2
Это дифференциальное уравнение для инвариантной энтальпии является основным уравнением релятивистской термодинамики. [16]
Главное значение новых результатов лежит в показе необходимости применять релятивистскую термодинамику, а не классическую, при любой попытке понять поведение Вселенной. [17]
По мнению многих ученых, решающий довод против теории тепловой смерти Вселенной следует из релятивистской термодинамики, которая учитывает действие во Вселенной гравитационных полей. Гравитационные поля имеют переменный характер, зависят от координат и времени и выступают в качестве внешних условий протекания во Вселенной термодинамических процессов. Термодинамическая система достигает состояния термодинамического равновесия, только если она находится в стационарных ( не зависящих от времени) условиях. В силу наличия внешних нестационарных условий, в качестве которых выступают гравитационные поля, возрастание энтропии во Вселенной не ведет к достижению ее термодинамического равновесия. В свете данных релятивистской термодинамики теория тепловой смерти Вселенной теряет доказательный характер и обнаруживает свою несостоятельность. [18]
В случае необратимых процессов тем не менее возникает важное различие между заключениями классической термодинамики и релятивистской термодинамики. Классическая термодинамика неизбежно ведет к заключению, что окончательным результатом необратимых процессов, по необходимости, окажется состояние с максимальной энтропией и что дальнейшие термодинамические изменения окажутся невозможными. Релятивистская термодинамика предвидит возможность протекания необратимых процессов без достижения когда-либо непреодолимого максимального значения энтропии. [19]
Из уравнения ( XV, 3) следует, что принцип недостижимости абсолютного нуля температуры соблюдается и в релятивистской термодинамике. [20]
Поскольку знание термодинамического потенциала системы позволяет определить все ее термодинамические свойства, то нахождением выражения (8.13) для инвариантной энтальпии в принципе завершается построение релятивистской термодинамики. [21]
Наблюдатель в обратимо расширяющейся Вселенной пришел бы к совершенно ложным заключениям, если бы он попытался объяснить поведение его окружения при помощи классической, а не релятивистской термодинамики. Теория относительности, по сравнению с классической теорией, приводит к повышенной возможности осуществления обратимых процессов. Но, однако, необратимые процессы ни в коем случае не исключаются в релятивистской термодинамике. Некоторая степень необратимости продолжает оставаться обычной характеристикой реальных термодинамических процессов, протекающих в природе. [22]
Наблюдатель в обратимо расширяющейся Вселенной пришел бы к совершенно ложным заключениям, если бы он попытался объяснить поведение его окружения при помощи классической, а не релятивистской термодинамики. Но, однако, необратимые процессы ни в коем случае не исключаются в релятивистской термодинамике, и некоторая степень необратимости продолжает оставаться обычной характеристикой реальных термодинамических процессов, протекающих в природе. [23]
В классической термодинамике мы привыкли к заключению, что система, находящаяся в термическом равновесии, имеет, по необходимости, одинаковую температуру повсюду. Как вывод релятивистской термодинамики было найдено, что это заключение должно быть изменено при наличии гравитационного поля. Например, если рассматривать сферическое распределение вещества, поддерживаемого в равновесии его собственными гравитационными силами, то можно показать, что при термическом равновесии собствзнная температура Т0, измеряемая местным наблюдателем, понижается при перемещении по радиусу г от центра сферы к ее поверхности, вместо того чтобы оставаться постоянной. [24]
В классической термодинамике мы привыкли к заключению, что система, находясь в термическом равновесии, имеет, по необходимости, одинаковую температуру повсюду. Как вывод релятивистской термодинамики было найдено, что это заключение должно быть изменено при наличии гравитационного поля. Рассмотрим сферическое распределение вещества, поддерживаемого в равновесии его собственными гравитационными силами. При термическом равновесии собственная температура Т0, измеряемая местным наблюдателем, понижается при перемещении по радиусу г от центра сферы к ее поверхности, вместо того чтобы оставаться постоянной. [25]
В учебнике систематически излагаются основы термодинамики, ее методы и важнейшие физические приложения с учетом тенденций развития современной физики. Впервые в учебной литературе рассмотрена релятивистская термодинамика, термодинамика систем при отрицательных термодинамических температурах, анализируются ошибки и заблуждения в термодинамике. По ходу изложения материала обсуждаются методологические вопросы курса. Учебник завершается введением в неравновесную термодинамику. Разобрано большое число задач. [26]
Наблюдатель в обратимо расширяющейся Вселенной пришел бы к совершенно ложным заключениям, если бы он попытался объяснить поведение его окружения при помощи классической, а не релятивистской термодинамики. Но, однако, необратимые процессы ни в коем случае не исключаются в релятивистской термодинамике, и некоторая степень необратимости продолжает оставаться обычной характеристикой реальных термодинамических процессов, протекающих в природе. [27]
Однако все же наиболее естественным релятивистским обобщением термодинамики является, как мы видели, релятивистская термодинамика с инвариантными температурой и энтальпией. [28]
Отпадает и второе требование классической термодинамики, по которому обратимый процесс должен быть, по необходимости, бесконечно медленным процессом. Но надо помнить, что различие между обратимым и необратимым процессами сохраняется и в релятивистской термодинамике. [29]
Отпадает и второе требование классической термодинамики по которому обратимый процесс должен быть, по необходимости, бесконечно медленным процессом. Но надо помнить, что различие между обратимым и необратимым процессами сохраняется и в релятивистской термодинамике. [30]