Феноменологическая термодинамика

Cтраница 1

Феноменологическая термодинамика позволяет с помощью своих основных положений - начал - легко учитывать наблюдаемые на опыте закономерности и получать из них фундаментальные следствия. Но отказ от рассмотрения сущности явлений ограничивает феноменологическую термодинамику. Не имея ответа на то, что именно происходит и как идет процесс, нельзя судить о границах применимости термодинамических законов. [1]

Феноменологическая термодинамика позволяет доказать ряд неравенств, связывающих критические показатели. [2]

Феноменологическая термодинамика необратимых процессов применима главным образом к анализу химических реакций или таких изменений в открытых системах, для которых можно использовать понятия макроскопической скорости реакции и химического потенциала. При этом вычисление диссипативных функций основано на уравнениях химической кинетики, которые позволяют производить совместный кинетико-термодинамический анализ динамической эволюции реакционноспособной системы через вычисление скоростей и движущих сил процессов. Однако большинство из существующих математических моделей многих каталитических, технологических и особенно биологических систем с использованием дифференциальных уравнений могут отразить лишь отдельные стороны исследуемых процессов, но не описывают сложные реакции в совокупности. Особенно это относится к физико-химическим явлениям, лежащим в основе важнейших биологических процессов роста, развития, адаптации к внешним воздействиям и эволюции живых структур. [3]

Принципы феноменологической термодинамики были установлены в результате обобщения данных исключительно макроскопического опыта и ни в какой степени не связаны с представлениями о молекулярном строении вещества. Феноменологическая термодинамика дает самые общие соотношения между макроскопическими величинами, которые должны выполняться в любой системе независимо от природы образующих ее частиц, и это определяет как сильные стороны феноменологического метода, так и его ограниченность. При исследовании любого макроскопического явления термодинамические закономерности представляют наиболее общую и надежную теоретическую основу. Анализ общих феноменологических зависимостей применительно к рассматриваемому кругу явлений - обычно первый шаг исследования. [4]

В феноменологической термодинамике существуют две формы задания равновесия в системах. Аддитивной форме представления соответствует выражение условий равновесия через термодинамические потенциалы - энергию Гиббса и химический потенциал. Мультипликативной форме представления соответствует задание условий равновесия через активности, неявным образом выраженные через составы фаз. Закон действия масс является одной из форм мультипликативного представления. В зависимости от целей и задач моделирования, области применения моделей используется та или иная форма представления равновесия. [5]

В феноменологической термодинамике изучение состояний равновесия и квазистатических процессов основано на исследовании общих свойств термодинамических потенциалов. Однако строгое обоснование выбора аргументов термодинамических потенциалов, а тем более явного вида этих потенциалов в рамках феноменологической термодинамики невозможно. [6]

В феноменологической термодинамике химический потенциал рассчитывают на один моль. Применимость уравнения (15.7) не ограничивается обратимыми процессами, хотя в основном будут рассмотрены именно эти процессы. Критерием применимости является то, что внутреннее состояние фазы в каждой стадии изменения состояния полностью задается приписанными переменными. Даже если это не имеет места, то справедлива также интегральная форма уравнения (15.7), если начальное или конечное состояния процесса описываются при помощи этих переменных. [7]

Опытное определение. [8]

В феноменологической термодинамике ограничиваются формальным определением: идеальные газы есть гипотетические ( реально не существующие) газы, подчиняющиеся Ра уравнению Клапейрона. [9]

В феноменологической термодинамике необратимых процессов определенным логическим завершением теории является вывод термогидродинамических дифференциальных уравнений, которые дают полное физико-математическое описание неравновесных процессов. Можно отметить, что при феноменологическом подходе не используются молекулярно-кинетические модели, и в этом случае такие положения, как, например, принцип локального равновесия, линейные законы играют роль основных постулатов теории, целесообразность использования которых при определенных условиях вытекает из многих экспериментальных данных. [10]

Пределы возможностей феноменологической термодинамики ограничиваются, как указывалось выше, относительной величиной взаимодействия рассматриваемой системы с окружающей средой. Мы рассматриваем два вида взаимодействий - электрическое и тепловое, поэтому найдем границы, в которых систему можно рассматривать как квазиравновесную. [11]

Этим ограничиваются возможности феноменологической термодинамики. [12]

О вариационных принципах феноменологической термодинамики необратимых процессов / / Журн. [13]

Радикальные обобщения при построении феноменологической термодинамики предложены в 1963 г. Коулменом и Ноллом, а позднее Мюллером ( 1971 г.), Грином, Лоузом и Нахди ( 1972 г.) и др. Этот класс теорий известен как рациональная термодинамика. В теории Трусделла, Коулмена и Нолла также решается положительно вопрос о существовании неравновесной локальной энтропии, но в более общей функциональной форме, чем это допускается в классической термодинамике необратимых процессов. [14]

Аналогичными свойствами обладает в феноменологической термодинамике, как известно, так называемая характеристическая функция Планка, иначе именуемая термодинамическим потенциалом. В классической теории эта функция зависит от температуры системы и внешних параметров. [15]

Страницы: 1 2 3 4