Cтраница 1
Термоконвекция будет переносить раствор в верхнюю часть автоклава к затравкам, где при более низкой температуре он становится пересыщенным. Обедненный раствор, в свою очередь, возвращается в нижнюю часть автоклава, где нагревается, обогащается ферритом и снова поднимается вверх. Такой цикл повторяется многократно. [1]
Рождение уединенных автоструктур при термоконвекции в слое с неоднородным подогревом. [2]
Рождение уединенных автоструктур при термоконвекции в слое с неоднородным подогревом, Докл. [3]
Примером первого служит скорость жидкости в термоконвекции Бенара, а второго - содержание пара при возникновении пузырькового кипения. [4]
Под действием термокапиллярных сил в зоне действия парогазового пузыря развивается интенсивная термоконвекция. [5]
Такенсом ( 1981) и впервые реализованы в экспериментах с течением Тэйлора-Куэтта и с термоконвекцией в замкнутой полости [ Дж. Эти эксперименты подтвердили, что хаосу вблизи точки перехода действительно соответствует странный аттрактор малой размерности. Существенно, что для определения размерности течения необязательно восстанавливать аттрактор. [6]
Уменьшение размеров и числа пузырей на поверхности теплообмена при наложении электрического поля наступает после разрушения теплового пограничного слоя развивающейся термоконвекцией. [7]
Баушингера фтт Bauschinger effect - Бека ( в дуговом разряде) Beck effect - Беккереля ( в электролите) Becquerel effect - Бенара ( для термоконвекции) Benard effect бинауральный - ак. [8]
Сравнительно недавно исследования возникновения структур в сплошной среде достигли необычайно высокого уровня. К типичным объектам исследования относится термоконвекция, электродинамическая конвекция, перемешивание вследствие неустойчивости Рэлея - Тейлора и др. Возникающие структуры имеют очень четкую визуализацию, хорошую ( правильную) геометрию. Экспериментальные условия позволяют изучать их возбуждение, эволюцию и взаимодействие. [9]
Как показали недавние физические и компьютерные эксперименты [1-4], по мере увеличения размерности аттрактора пространственная картина поля ( или гидродинамического течения) все более усложняется. Например, если говорить о термоконвекции в горизонтальном слое, то по мере увеличения числа Рэлея регулярная решетка конвективных структур - ячеек Бенара - плавится, появляются дефекты, несоизмеримая модуляция и, наконец, пространственно-временной хаос, который и есть собственно турбулентность. [10]
В качестве датчиков используются низкотемпературные термокаталитические преобразователи, управляющие магнитоэлектрическими реле. Поступление анализируемой газовой смеси к датчикам осуществляется за счет термоконвекции. [11]
Наиб, распространенные сценарии перехода к хаосу в простых ситуациях ( течение Тейлора-Куэтта между вращающимися цилиндрами, термоконвекция) - это: разрушение квазипериодич. В экспериментах наблюдаются и более сложные сценарии, однако обнаружение именно этих канонич. [12]
Воздействовать на интенсивность конвективных потоков можно разными способами, прежде всего, путем кристаллизации в условиях малогради-ентньгх температурных полей, при которых критерии Грасгофа и Пранд-ля незначительны. Этот способ, однако, не всегда применим, поскольку, как отмечалось выше, в большинстве случаев требуются высокоградиентные температурные поля. При выращивании металлических монокристаллов, например, для создания условий ослабленной термоконвекции, используется магнитное поле, а также невесомость, однако конвекция Марангони, определяемая температурной зависимостью поверхностного натяжения расплава, может внести существенные коррективы в процесс массопереноса. [13]
Магнитное поле изменяет форму ячеек, сужая их, и затрудняет развитие термокоивекцпи. Рэлея, при достижении к-рого, как п в обычной гидродинамике, наступает термоконвекция, согласно расчетам Чандраеехара, является монотонной функцией безразмерного параметра Q S; - / 4npvvm, где В - вертикальная составляющая магнитного поля, a rf - толщина слоя жидкости. [14]
Теоретическое описание таких структур требует привлечения как минимум двумерной гидродинамики с учетом флуктуации и осложняется необходимостью детального расчета кинетики ионизации в турбулентном пристеночном пограничном слое. Подобные задачи пока не удается не только решать, но даже сколько-нибудь уверенно ставить, поскольку полученной из первых принципов теоретической модели, пригодной для описания подобных течений, не имеется, а существующие феноменологические теории вызывают ряд серьезных возражений. До того, как приступить к последовательному построению теории слаботурбулентных структур столкновительных ионизующих ударных волн, необходимо решить немало проблем, относящихся к гидродинамике с учетом флуктуации и к теории турбулентности. Заметим, однако, что ионизующие ударные волны - наряду с явлениями, традиционно рассматриваемыми при исследовании возникновения турбулентности, вроде течения Куэтта или термоконвекции, - весьма интересный и актуальный объект приложения названных теорий. Хорошая воспроизводимость результатов экспериментов на ударных трубах, возможность уверенно локализовать переход к слаботурбулентному режиму на шкале чисел Маха ( между 13 и 16) в условиях эксперимента [65], наконец, то обстоятельство, что одномерное гидродинамическое описание дает удачное первое приближение - все это позволяет надеяться на получение достоверных теоретических результатов в данном направлении в не слишком отдаленном будущем. [15]