Cтраница 2
В настоящем справочнике приводятся данные для изотопических модификаций одной и той же молекулы, если они известны. Те постоянные, которые в высокой степени приближения не зависят от массы ( спектральные термы, конфигурации, межъядерные расстояния), приводятся для одной модификации, стоящей в таблице первой. [16]
Хунд [9] применил это уравне ние для вычисления магнитных моментов редких земель, для кото рых, за некоторыми исключениями, им были получены хороши совпадения с опытом. Так как Хунд не имел в своем распоряже нии прямых спектроскопических данных для термов редкоземель ных ионов, то интересно здесь показать, как он определил L, S и J Если мы имеем несколько эквивалентных электронов, то воз можные спектральные термы строго ограничиваются принципо. [17]
Волновые функции К - и L-электронов различных атомов почти не перекрываются. Электростатические силы взаимодействия между ними ничтожны по сравнению с силами, связывающими электрон с его ядром. Поэтому энергетические уровни таких электронов почти не расщеплены и представляют собой почти такие же узкие спектральные термы, как и в отдельных атомах. Внутренние К - и L-электроны локализованы вблизи своих ядер. [18]
Линейчатые спектры атомов, содержащих более одного электрона, имеют, вообще говоря, значительно более сложную структуру, чем спектр водорода, рассмотренный в § 13.3. Относительно более простыми являются линейчатые спектры атомов так называемых щелочных металлов ( Li, Na, К, Rb, Zs), находящихся в первой группе менделеевской системы. Атомы этих элементов имеют, как показано в § 14.5, один внешний электрон и заполненные внутренние электронные оболочки. Оптические линейчатые спектры атомов щелочных металлов объясняются поведением внешнего электрона, движущегося в электрическом поле атомного остатка - ядра и заполненных электронных оболочек. Можно ожидать, что спектральные термы щелочных атомов в этих случаях будут аналогичны термам водородоподоб-ных систем. Как мы увидим дальше, опыт подтверждает это предположение. [19]