Течение - ньютоновская жидкость
Cтраница 2
Согласно этому методу исследуется скорость течения ньютоновской жидкости в узком кольцевом зазоре между свободно падающим бесконечным цилиндрическим телом и внутренней стенкой трубки. [16]
Известно, что при больших скоростях течение ньютоновских жидкостей становится неустойчивым и ламинарный режим переходит в турбулентный, подчиняющийся другим закономерностям. [17]
Оценка смесительного воздействия сделана применительно к течению ньютоновской жидкости. Однако даже такое приближение позволяет ввести в качестве меры смесительного воздействия значение удельной деформации сдвига, хорошо коррелирующей с эксплуатационными характеристиками изделий. [18]
 |
Эпюры скоростей при. [19] |
Сопоставление поля скоростей, устанавливающегося при течении ньютоновской жидкости, с полем скоростей, устанавливающимся при течении псевдопластичнрй жидкости, показывает, что наибольшая разница существует в условиях, изображенных на рис. 11.22, виг. Из сопоставления кривых видно, что чем выше аномалия вязкости, тем меньше область поступательного течения и тем больше область противотока. [20]
При М 0 задача сводится к случаю течения ньютоновской жидкости. В этом случае решение соответствует течению Хименца. [21]
 |
Механические элемеюы, моделирующие реологическое поведение реальных материалов. [22] |
В то время как в большинстве случаев течения ньютоновских жидкостей этими напряжениями можно пренебречь, при изучении поведения жидкостей в специальных условиях их следует учитывать. Наличие этой аномалии позволяет предположить, что, по-видимому, все жидкости обладают неньютоновскими свойствами, хотя многие вязкие среды ( например, газы) в обычных условиях эксперимента по своим свойствам очень близки к идеальным ньютоновским жидкостям. [23]
Ранее был рассмотрен принцип создания давления при течении ньютоновской жидкости между параллельными пластинами. Однако в большинстве своем расплавы полимеров являются неньютоновскими жидкостями. Поэтому рассмотрим влияние неньютоновского поведения расплава на создание давления при этом виде течения. [24]
Многочисленные экспериментальные исследования позволили установить, что при течении капельных ньютоновских жидкостей вдоль смачиваемой ими поверхности твердого тела имеет место неподвижность слоя жидкости, непосредственно прилегающего к поверхности, или, как часто говорят, слип жидкости с твердой поверхностью. [25]
Шероховатость стенки в общем случае способствует переходу ламинарной формы течения ньютоновской жидкости в турбулентную. При достаточно большой высоте выступов шероховатости картина течения в турбулентном пристеночном слое выглядит следующим образом: с вершины выступов срываются вихри, характеристика которых слабо зависит от вязкости. [26]
Интересно отметить, что при рассмотрении необратимого течения полимера как течения ньютоновской жидкости оказывается, что ньютоновский коэффициент вязкости в процессе течения возрастает. Это видно из рассмотрения найденной нами закономерности. [27]
В некоторых случаях можно попытаться использовать решения, полученные для течения ньютоновских жидкостей, в особенности это касается профилей массивного сечения. [28]
Профиль течения вязкопластической жидкости в круглой трубе отличается от профиля течения ньютоновской жидкости. В центре потока жидкость движется в виде твердого цилиндрического ядра. [29]
Страницы: 1 2 3 4