Течение - идеальный газ
Cтраница 1
Течение идеального газа в геометрическом сопле ( рис. 4.1) при отсутствии трения является изоэнтропическим. [1]
Течение идеального газа в сферически-симметричном поле тяжести с учетом лучистой теплопроводности и лучистого давления / / Прикл. [2]
Течение идеального газа в геометрическом сопле ( рис. 4.1) при отсутствии трения является изоэнтропическим. [3]
Течение идеального газа через дроссель, как известно, характеризуется тем, что непосредственно за дросселем значительно возрастает скорость, падает давление и несколько уменьшается температура газа. [4]
Рассмотрим течение идеального газа при неизотермическом режиме по трубопровода постоянного сечения. [5]
Рассмотрим течение идеального газа в сопле заданной формы, когда на его входе поток закручен по определенному закону. Течение считается адиабатическим с постоянной полной энтальпией. [6]
Рассмотрим течение идеального газа в канале, площадь поперечного сечения которого F - известная функция продольной координаты ж, отсчитываемой вдоль оси канала. Исследуем устойчивость стационарного течения, содержащего замыкающий скачок, в котором скорость потока меняется от сверхзвуковой ( слева от скачка) до дозвуковой. [7]
Предельная форма течений идеального газа может быть ( в определенных пределах) независимой от конкретного вида дополнительных членов в уравнениях газовой динамики, связанных с действием вязкости. [8]
 |
Изменение скорости истечения от давления среды. [9] |
Сир при адиабатном течении идеального газа и для скорости распространения звуковых волн в газах. [10]
Рассмотренные примеры описывают течения идеального газа, лишенного вязкости. Если же газ вязкий, вблизи поверхности имеется пограничный слой, то рассмотренная выше картина отражения У. [11]
Основное внимание уделено течению нереагиру-йщего идеального газа, хотя будут рассмотрены примеры течений смеси реагирующих газов. [12]
В задачах о стационарном трансзвуковом течении идеального газа первым звеном указанной последовательности всегда является краевая задача, формулируемая в так называемой М - области - минимальной области влияния смешанного до - и сверхзвукового течения. По определению, она представляет собой объединение замкнутой области дозвукового течения и конечного числа примыкающих к ней замкнутых подобластей сверхзвукового течения, каждая из которых характеризуется следующим свойством: через любую точку сверхзвуковой подобласти могут быть проведены характеристики обоих семейств дозвуковой линии - границы дозвуковой области. [13]
Закон обращения воздействия в [4] рассмотрен для течения идеального газа. [14]
Из (4.50) мы знаем, что для теплоизолированного течения идеального газа уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии. [15]
Страницы: 1 2 3