Cтраница 2
Подчеркнем еще раз, что закон подобия Рейнольдса справедлив лишь для установившихся течений несжимаемой жидкости, на которые не оказывают существенного влияния внешние силы. [16]
В первом случае в выражение интеграла системы исходных дифференциаль-вдях уравнений, называемого интегралом Лагранжа, входит произвольная постоянная, являющаяся при неустановившемся движении функцией времени /; при установившемся течении несжимаемой жидкости ( при этом данный интеграл носит название интеграла Лагранжа-Бернулли) произвольная постоянная интегрирования сохраняет неизменное значение для всего потока жидкости. Произвольные постоянные интегрирования определяются при установившемся движении из граничных условий; при неустановившемся потенциальном движении дополнительно учитываются начальные условия. [17]
В данном разделе рассматривается движение жидкости, на-ходящейся в кольцевом зазоре, между двумя коаксиальными цилиндрами. Теория ограничена случаем изотермического установившегося течения несжимаемой жидкости. [18]
Для упрощения используют метод оценки порядка величин, входящих в уравнения. Рассмотрим плоский пограничный слой, наиболее часто встречающийся при изучении установившихся течений несжимаемой жидкости в струйных элементах. Предположим также, что действием объемных сил можно пренебречь. [19]
Эта формулировка уже была принята в предыдущей главе, где были получены решения для некоторых практических трехразмерных задач. Строго говоря, та же самая формулировка является вполне достаточной, чтобы дать описание всем возможным типам установившегося течения несжимаемой жидкости в однородной среде, когда следует учитывать влияние силы тяжести. [20]