Cтраница 1
Идеальные течения выражаются упрощенными уравнениями. [1]
В идеальных течениях жидкостей и плотных газов течения происходят без заметного внутреннего трения и граничными условиями служат равенства нормальных составляющих скоростей. В случае покоящейся непроницаемой стенки нормальные составляющие скоростей течения жидкостей должны быть равны нулю. [2]
Такие соотношения обеспечивают идеальные течения, удовлетворяющие уравнениям (8.29) и (8.30) за исключением сингулярностей, где диффузия играет важную роль. [3]
О ( Н const), то при идеальном течении скоростной и пьезометрический напоры переходят один в другой. [4]
Для получения основного теоретического уравнения центробежного рабочего колеса рассматривается идеальное течение жидкости через колесо, имеющее бесконечно большое число лопаток. Движение всей массы жидкости в таком колесе разлагается на бесконечное множество элементарных струек, траектории которых параллельны очертанию лопаток. [5]
Для получения основного теоретического уравнения центробежного рабочего колеса берется идеальное течение жидкости через колесо, имеющее бесконечно большое число лопаток. Движение всей массы жидкости в таком колесе разлагается на бесконечное множество элементарных струек, траектории которых параллельны очертанию лопаток. [6]
Для получения основного теоретического уравнения центро-бежного рабочего колеса берется идеальное течение жидкости через колесо, имеющее бесконечно большое число лопаток. Движение всей массы жидкости в таком колесе разлагается на бесконечное множество элементарных струек, траектории которых параллельны очертанию лопаток. [7]
Для получения основного теоретического уравнения центробежного рабочего колеса берется идеальное течение жидкости через колесо, имеющее бесконечно большое число лопаток. Движение всей массы жидкости в таком колесе разлагается на бесконечное множество элементарных струек, траектории которых параллельны очертанию лопаток. [8]
Указанное свойство отсутствует у пузырьков, поэтому в барботажных слоях идеальные течения могут наблюдаться только при достаточно малых размерах пузырьков ( приблизительно до 3 мм) либо в системах, в которых добавками поверхностно-активных веществ заторможен процесс коалесценции. [9]
Указанное свойство отсутствует у пузырьков, поэтому з барботажных слоях идеальные течения могут наблюдаться только при достаточно малых размерах пузырьков ( приблизительно до 3 мм) либо в системах, в которых добавками поверхностно-активных веществ заторможен процесс коалесценции. [10]
Для получения основного теоретического уравнения рабочего колеса центробежного насоса берется идеальное течение жидкости через колесо, имеющее бесконечно большое число лопаток. Движение всей массы жидкости в таком колесе разлагается на бесконечное множество элементарных струек, траектории которых параллельны очертанию лопаток. [11]
Изменение параметров газа по длине трубы связано с трением, поэтому в идеальном течении, когда р Pi, параметры газа постоянны во всех сечениях трубы. [12]
В случае хорошо обтекаемых профилей при малом угле атаки действительные потоки хорошо аппроксимируются идеальными течениями Жуковского. [13]
Отметим, с другой стороны, что численные вязкость и дисперсия всегда присутствуют в расчетах идеальных течений. Это означает, что для того чтобы получить хорошо разрешенные тангенциальные и вращательные разрывы, нужно использовать их искусственное заострение. Одна из возможных процедур заключается в выборе значений параметра со, входящего в формулы (5.4.28) и (5.4.29), больших единицы. Очевидно, что применение противопоточной интерполяции в этом случае приводит к появлению высокочастотных колебаний, в особенности около быстрых МГД-разрывов. Присутствуют также заметные колебания в области постоянных распределений. Применение схемы третьего порядка ( г / 1 / 3) дает существенно лучшие результаты, хотя осцилляции не исчезают полностью. С другой стороны, существенного улучшения разрешения вращательных разрывов не наблюдается. [14]
Следовательно, причины, вызывающие изменение направления скорости Vz ( после обтекания гидропрофиля) по сравнению со случаем идеального течения через решетку с бесконечным рядом профилей, в конечном счете будут следующими. [15]