Циркуляционное течение

Cтраница 1

Типичная пространственная диаграмма распределения напряжений сдвига при двумерном течении. [1]

Циркуляционное течение в канале возникает вследствие того, что направление относительного движения червяка и корпуса не совпадает с осью винтового канала. Поэтому уровень действующих в плоскости хоу напряжений сдвига зависит от угла подъема винтового канала возрастая с его увеличением. В случае ньютоновской жидкости взаимное влияние поступательного и циркуляционного течений ограничивается только этой зависимостью, и достаточно определить граничные значения компоненты Ux t / sin ( p, чтобы рассчитать все параметры циркуляционного течения. [2]

Циркуляционное течение / / /, обусловленное разностью давлений на рабочей и тыловой поверхностях лопасти, несколько уменьшает скоростной эффект / / течения. [3]

Циркуляционное течение складывается с течением набегающего потока. Следовательно, циркуляционное течение увеличивает скорость потока над крылом и уменьшает ее под крылом. В результате этого давление под крылом возрастает, а над крылом уменьшается. Это и обусловливает возникновение подъемной силы крыла. [4]

Типичная пространственная диаграмма распределения напряжений сдвига в двумерном течении. [5]

Циркуляционное течение в канале возникает вследствие того, что направление относительного движения между червяком и корпусом не совпадает с осью винтового канала. Поэтому величина действующих в плоскости код напряжений сдвига зависит от величины угла подъема винтового канала, увеличиваясь с его увеличением. В случае ньютоновской жидкости взаимное влияние поступательного и циркуляционного течений ограничивается только этой зависимостью и достаточно определить граничное значение компоненты Ux U sin p, для того чтобы рассчитать все параметры циркуляционного течения. [6]

Схема фонтанного ( слева и обратного фонтанного ( справа эффектов.| Схема установки для визуализации потока. [7]

Чтобы циркуляционное течение не оказывало влияния на остальные области, объем жидкости выбирают достаточно большим. Эксперименты проводили для жидкости двух типов - ньютоновской и неньютоновской с вязкостью, убывающей по мере увеличения скорости сдвига. [8]

Схема циркуляционных течений жидкости вблизи поверхности твердой частицы, помещенной в скрещенное поле. [9]

На циркуляционные течения расходуется часть электромагнитной энергии, поэтому эффект утяжеления или облегчения и, следовательно, выталкивающая сила жидкости уменьшаются. [10]

Поскольку циркуляционное течение жидкости внутри капли устойчиво к внешним возмущениям и, как показывают расчеты ( см. раздел 1.2), для Re: 100 его вид мало отличается от адама-ровского течения, можно ожидать, что решения внутренней задачи массо - и теплообмена при Re 1 окажутся применимыми и для более высоких значений Re. Расчеты, проведенные в [50] при Re 80 и ц 2, подтверждают эту точку зрения. [11]

Образование циркуляционного течения вокруг крыла нетрудно объяснить, если воспользоваться законом сохранения момента импульса. До начала движения крыла в неподвижной жидкости момент импульса системы крыло - жидкость равен нулю. В начале движения на задней кромке крыла возникает вихрь ( рис. 120), который затем срывается и уносится назад. При отрыве вихря от крыла масса жидкости, уносимая вихрем, имеет определенный момент импульса. По закону сохранения момента импульса, оставшаяся жидкость получает противоположный момент импульса и в системе отсчета, связанной с крылом, вокруг крыла возникает замкнутое циркуляционное течение в направлении, противоположном вращению в вихре. В циркуляционном течении частицы жидкости не вращаются, а как бы поступательно движутся по замкнутым траекториям. [12]

Существование циркуляционного течения обусловливает гомогенизацию расплава - и его относительную равномерность. [13]

Примером чисто циркуляционного течения является рассмотренное в главе II круговое течение, поле скоростей которого вызвано одиночным вихрем. [14]

Обтекание ветровым потоком преграды ( одиночного здания прямоугольной формы. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5