Вязкое течение - жидкость
Cтраница 1
Вязкое течение жидкости можно рассматривать как кинетический процесс, теплота активации которого зависит от того, на сколько нужно повысить энергию элемента потока, чтобы перевести его из того состояния, в котором он находился непосредственно перед единичным переходом, в активированное состояние. При ортосиликатном составе ( 66 % М2О) скорость течения должна контролироваться переносом ионов SiO -, которые, следовательно, и являются при данном составе элементом потока. [1]
Вязкое течение жидкости можно рассматривать как кинети - - ческий процесс, теплота активации которого зависит от того, на сколько нужно повысить энергию элемента потока, чтобы перевести его из того состояния, в котором он находился непосредственно перед единичным переходом, в активированное состояние. При ортосиликатном составе ( 66 % М2О) скорость течения должна контролироваться переносом ионов SiO -, которые, следовательно, и являются при данном составе элементом потока. [2]
Задачи вязкого течения жидкостей и газов в пограничном слое при внешнем обтекании тел. Этот класс объединяет все задачи ламинарного и турбулентного, стационарного и нестационарного режимов течения однородных и многокомпонентных газов и жидкостей при свободном и вынужденном обтекании плоских и пространственных тел с произвольным распределением скоростей в потенциальном или завихренном потоке при произвольных условиях на границах и на поверхностях разрывов. Задачи данного класса описываются системой дифференциальных уравнений параболического типа, содержащей по крайней мере одну одностороннюю пространственную или временную координату, вдоль которой протекающий процесс зависит только от условий на одной из границ рассматриваемой области. [3]
 |
Продольное вязкое обтекание. [4] |
Вблизи стенки возникает вязкое течение жидкости - область /, - прилипающей к стенке, так называемый пограничный слой. При удалении от стенки - в области / / - за пограничным слоем - прилипание жидкости к стенке не сказывается на ее течении - жидкость течет потенциально. [5]
Следовательно, энергия активации вязкого течения жидкостей со сферически симметричными молекулами относительно велика, а значит, велика и энтропия активации. Такой вывод находится в согласии с экспериментом и указывает, что, как и следовало ожидать, симметричные молекулы в нормальном состоянии жидкости плотно упакованы. [6]
Вслед за классическими исследованиями вязкого течения жидкостей Пуазейля и Стокса ( а намного раньше - Ньютона) Максвелл и Шведов дали описание реологических свойств линейных и нелинейных - структурированных систем; позднее существенный вклад в эту область был сделан и Эйнштейном. [7]
 |
Кривые течения жидкостей различных реологических типов, моделирующих буровые растворы. [8] |
Уравнение Ньютона (5.1) описывает закон вязкого течения идеальной бесструктурной жидкости ( ньютоновой жидкости), уравнение Бингама-Шведова (5.2) - идеальной пластической системы ( бингамова тела), а уравнение Оствальда де Ваале (5.3) - структурированной псевдопластичной жидкости. Реологическое поведение реальных буровых растворов лишь приблизительно описывается каждой их этих формул. [9]
Опыт показывает, что энергия активации вязкого течения жидкости обычно равна нескольким килокалориям на моль. [10]
Это должно привести к тому, что вязкое течение жидкости в узких микротрещинах, которые развиваются в каучуконаполненном ПВХ, затрудняется по сравнению с чистым ПВХ, имеющим широкие микротрещины, из-за более высокого градиента скорости сдвига. Этому же способствует искривление и ветвление микротрещин в МПВХ. Все эти факторы затрудняют доставку жидкости к вершинам растущих микротрещин, в которых происходит локализованная деформация полимера, и снижают эффективность их действия. [11]
В разработке вопросов, связанных с теорией вязкого течения жидкостей и стекол, большую роль сыграли Эйринг, Френкель, Стен-ворт, Мюллер, Евстропьев, Немилов. [12]
Так как имеется восемь физических величин, характеризующих вязкое течение жидкости, а основных размерных физических величин четыре, то можно образовать четыре безразмерных параметра; все они могут быть определены сопоставлением размерностей каждой из последующих величин от Ср 0 до т) с размерностями четырех основных величин. [13]
 |
График течения ньютоновской жидкости.| График течения жидкости с аномальной вязкостью. [14] |
Для получения качественной характеристики пластического течения твердого тела и вязкого течения жидкости целесообразно исходить из закономерностей напряжения сдвига. [15]
Страницы: 1 2 3 4