Cтраница 1
Стационарное безвихревое плоское течение несжимаемой жидкости полностью характеризуется аналитической функцией f ( z) - u ( x, у) - г - - iv ( х, у), которая называется комплексным потенциалом или характеристической функцией течения. Действительная часть и ( х, у) и мнимая часть v ( x, у) называются соответственно потенциальной функцией и функцией тока. [1]
Доказательство Берса основано на методах теории функций ( аналогично доказательству существования плоского течения несжимаемой жидкости); при этом привлекается, однако, целый арсенал глубоких результатов анализа. [2]
Функция является функцией тока Лагранжа; она играет важную роль в изучении плоских течений несжимаемой жидкости. [3]
Рассмотрим плоское течение несжимаемой жидкости. [4]
Метод ЭГДА может применяться для исследования как плоских, так и пространственных течений жидкостей и газов с дозвуковыми скоростями. Моделирование плоских течений несжимаемых жидкостей осуществляется преимущественно на электропроводной бумаге, а иногда в ванне с электролитом. Для моделирования пространственных течений используют ванны с электролитом, а для моделирования плоских течений газа с дозвуковыми скоростями - ванны с электролитом переменной глубины, при этом толщина слоя электролита изменяется в соответствии с изменением плотности газа. [5]
Приведены основные уравнения гидрогазодинамики. Описаны закономерности одномерного движения жидкости, плоские течения несжимаемой жидкости и газа, плоские сверхзвуковые течения, движение вязкой жидкости. Даны основы теории пограничного слоя. Описано истечение газа и влажного пара из сопл и отверстий. Дано понятие о теории подобия и размерности, приведены примеры использования теории размерности в технических аадачах. [6]
Мы сказали в § 18, что плоское течение несжимаемой жидкости, совершающееся параллельно плоскости Оху, будет установившимся, если а3 есть постоянная величина на линиях тока. Это условие, разумеется, будет удовлетворено, если w3 есть постоянная величина для всего течения. Рассмотрим здесь подобные течения. [7]
В этой лекции мы займемся только последним фактором сопротивления, который в телах, ограниченных угловатыми контурами, играет главную роль. Теоретические исследования этого вопроса относятся только к плоскому течению несжимаемой жидкости и опираются на применение метода Кирхгофа, объясненного в предыдущем параграфе. [8]
Первое уравнение ( 39) дает нам интересную теорему: по линиям ускорения направление скорости не изменяется. Эта теорема имеет место для перманентного ускорения всякого плоского течения несжимаемой жидкости. [9]
Если функция / ( z) рассматривается как комплексный потенциал нек-рого плоского течения несжимаемой жидкости, то К. [10]
Наиболее исследован установившийся поток через плоские решетки в слое постоянной толщины, называемый просто плоским установившимся потоком, соответствующим идеализированному течению в осевых или радиальных турбомашинах с цилиндрическими или плоскими осредненными поверхностями токов. Неустановившиеся потоки ( которые ниже подробно не рассматриваются) изучены только в частных случаях плоского течения несжимаемой жидкости через вращающиеся круговые решетки, колеблющиеся решетки и двухрядные решетки с относительным движением рядов. [11]