Адиабатическое течение

Cтраница 1

Адиабатическое течение в предельном случае Г 5 / 3 приводит к максимально достижимой температуре газа на горизонте. [1]

Рассмотрим адиабатическое течение идеального газа без совершения над газом внешней механической работы. [2]

Рассмотрим одномерное стационарное адиабатическое течение идеального газа и предположим, что где-то вдоль трубки тока или струи газа происходит изэнтропическое ( без скачка уплотнения или других причин для превращения механической энергии в тепло-иую) торможение газа, приводящее газ к покою. Установим простые формулы связи параметров изэнтропически заторможенного газа Г0, р0, о0, й0 с текущими их значениями Т, р, р, а в сечениях рассматриваемой трубки тока. [3]

Рассмотрим нестационарное непрерывное адиабатическое течение двупараметрического невязкого газа с плоскими волнами произвольной амплитуды. [4]

Кривая адиабатического течения с трением на I - s диаграмме изображается ( рис. 7 - 8) линией АС, лежащей вследствие возрастания энтропии при течении справа от линии идеального процесса АВ, представляющей собой вертикальную прямую. Из рис. 7 - 8 видно, что при том же самом перепаде давлений ( р - рг) энтальпия в конечном состоянии при течении с трением ( точка с) будет иметь большее значение, чем энтальпия в конечном состоянии при течении без трения ( точка В), а скорость истечения согласно первому из уравнений ( 7 - 38) будет меньше, чем в случае течения без сопротивления. [5]

Для адиабатического течения, когда Т0 const, скорость аф постоянна для любого сечения и поэтому приведенная скорость X с точностью до постоянного масштаба есть скорость течения. [6]

Для адиабатических течений ( с трением или без него) в приведенных выше уравнениях слагаемое q, учитывающее теплообмен с внешней средой, равно нулю. [7]

Кривая адиабатического течения с трением на i - s - диаграмме, учитывая сказанное в § 8 - 1, изображается ( рис. 8 - 8) линией ЛС, лежащей вследствие возрастания энтропии при течении справа от линии идеального процесса АВ, представляющей собой вертикальную прямую. Из рис. 8 - 8 видно, что при том же самом перепаде давления ( pi-pz) энтальпия в конечном состоянии при течении с трением ( точка С) будет иметь большее значение, чем энтальпия в конечном состоянии при течении без трения ( точка В), а скорость истечения согласно уравнению ( 8 - 1) будет меньше, чем в случае течения без сопротивления. [8]

Для адиабатических течений в силу (1.9) это преобразование справедливо, если производную др / др вычислять при постоянной энтропии. [9]

Для адиабатического течения известно, что Р Р ( п), и этого условия вполне достаточно для доказательства околозвукового характера течения. [10]

Для адиабатического течения идеального газа эту величину нетрудно вычислить. [11]

Для адиабатического течения вскипающей жидкости и равновесного течения газонасыщенной жидкости предложены баротропи-ческие уравнения состояния. Установлены критические условия, разделяющие начальную стадию, когда интенсивность опорожнения полубесконечного трубчатого канала определяется чисто газодинамическими явлениями ( инерционными эффектами и процессом адиабатического расширения вскипающей и равновесного расширения газонасыщенной жидкостей) с последующим этапом, когда инерция несущественна. Для двух предельных режимов истечения, когда сила гидравлического трения от скорости потока зависит линейно, и по квадратическому закону система уравнений движения сводится к одному нелинейному уравнению. Построены автомодельные решения для задачи о внезапной разгерметизации канала на одном конце. Кроме того, получены решения, описывающие стационарное истечение кипящей жидкости 4epeiJ цилиндрические насадки, а также опорожнение конечного объема через щель. [12]

Процесс течения сжимаемой жидкости на г - s - диаграмме. [13]

При адиабатическом течении, где отсутствует обмен тепла со средой вне границ потока, можно получить уравнение движения в конечном виде следующим образом. [14]

При адиабатическом течении энтропия различных частиц отлична и возможны возмущения энтропии. [15]

Страницы: 1 2 3 4