Cтраница 2
На рис. 10.2 показана минимальная область влияния смешанного течения в физической плоскости и в плоскости годографа для случая, когда число АОО достаточно мало относительно угла раствора клина; при этом все характеристики узла А содержатся в минимальной области влияния. [16]
Велики заслуги советской науки в области теории сверхзвуковых и смешанных течений. [17]
Работ, посвященных решению прямой задачи о смешанном течении в соплах, значительно меньше. [18]
Полученные результаты позволяют установить классификацию минимальных областей влияния смешанного течения при обтекании тел разной формы с отошедшей ударной волной. [19]
Приближенный метод С. А. Чаплыгина был обобщен и на случай сверхзвуковых и смешанных течений. С математической точки зрения установившиеся сверхзвуковые течения отличаются от дозвуковых главным образом тем, что первые описываются уравнениями гиперболического, а вторые - эллиптического типа. В соответствии с этим изучение дозвуковых течений сводится к краевым задачам теории функций комплексного переменного, в то время как уравнения волновые и типа Дарбу используются для изучения сверхзвуковых течений. [20]
Рассмотрим теперь случай расположения угловой точки в минимальной области влияния смешанного течения с криволинейной звуковой линией ( рис. 3.7 б); при этом несущественно, что разгон потока в угловой точке А может начинаться и не от звуковой скорости. В плоскости годографа А / 3 образ области АКВМА двулистен ( рис. 3.9): характеристика первого семейства КМ, как известно из теории сопла Лаваля ( гл. [21]
Кроме метода характеристик, от желающих воспользоваться им требуется уметь рассчитывать смешанные течения установлением или иной итерационной процедурой. При этом на втором этапе в подобластях с р р уравнение состояния нормального ( например, совершенного) газа заменяется достаточно простым уравнением ненормального газа. В стационарном течении ненормального газа число Маха при уменьшении р не растет, а убывает. В Главе 8.4 приведены демонстрирующие эффективность развитого подхода примеры построения суперкритических профилей и мотогондол. [22]
По типу создаваемого мешалкой потока жидкости в аппарате различают мешалки, обеспечивающие тангенциальное, радиальное, осевое и смешанное течения. [23]
Нетрудно убедиться, что движение, возникающее в сверхзвуковой области сразу за линией перехода, будет принадлежать к типу смешанных течений по Христиановичу. Действительно, найдем изменение ср при перемещении по характеристике. [24]
В зависимости от того, какой поток образуют мешалки в сосуде, их можно разделить на мешалки, создающие тангенциальное, радиальное, аксиальное и смешанное течения. На практике в большинстве случаев имеет место смешанное течение жидкости, которое является результатом сложения потоков двух или даже трех основных типов. [25]
Трудность решения задачи об обтекании заданного тела с отсоединенной головной волной состоит в том, что течение между волной и телом является существенно нелинейным смешанным течением в области, одна из границ которой ( ударная волна) заранее неизвестна. Неизвестно и положение предельной характеристики, которая имеет общую точку с звуковой линией. [26]
Возмущения сверхзвукового потока справа от этой линии и, в частности, изменение формы стенок сопла правее точек А и Л4 не влияет на смешанное течение левее линии (22.14), если, конечно, при этом в потоке не образуются скачки уплотнения, которые могут проникнуть за эту линию. [27]
Аналогичный результат имеет место и в случае невыполнения этого условия, если ширина струи ( по отношению к характерному размеру профиля) достаточно мала, так что точка пересечения ударной волны с границей струи принадлежит минимальной области влияния смешанного течения за ударной волной. [28]
Полученные результаты, по-видимому, могут оказаться также пригодными для приближенного описания обтекания заостренного тела ( близкого к клину) слабосверхзвуковой струей, так как при этом можно ожидать, в силу непрерывной зависимости решения от граничных условий, близости минимальной области влияния смешанного течения в струе, к области дозвукового течения при обтекании звуковой струей. [29]
Следует оговориться, что только чисто конфузорные и чисто диффузорные радиальные потоки соответствуют тем действительным течениям, которые при малых рейнольдсовых числах происходят в плоских каналах с прямолинейными стенками. Что касается смешанных течений, то полученное для них решение представляет лишь математический интерес. На самом деле поток отрывается от стенок диффузорного канала не сразу по всей длине канала, а только в некотором сечении; вверх по потоку от этого сечения продолжает существовать безотрывное диф-фузорное течение, а вниз по течению развивается попятное движение в пристеночных областях. Никакого подобия профилей скорости при этом не наблюдается, поток перестает быть радиальным, и, кроме того, в действительности отрывы возникают не симметрично относительно оси к периодически то прекращаются, то появляются вновь, поочередно на разных стенках. [30]