Развитое ламинарное течение
Cтраница 2
Сравнение результатов, полученных по ( 13) с использованием ( 11) и ( 12) ( сплошная кривая), с результатами численного решения для полностью развитого ламинарного течения и вертикальных однородно обогреваемых каналах в условиях совпадения по направлению сил свободной и вынужденной конвекции. [17]
В работах [4, 5] было исследовано влияние излучения на теплообмен при течении Куэтта излучающей и поглощающей жидкости, а в [6, 7] рассмотрено течение пробки излучающего и поглощающего газа в канале и полностью термически развитое ламинарное течение между двумя параллельными диффузно излучающими и диффузно отражающими изотермическими бесконечными пластинами. [18]
Рассматривалось полностью развитое ламинарное течение в случае, когда одна стенка равномерно нагревалась, а вторая была теплоизолирована, и в случае, когда обе стенки равномерно нагревались. Возрастание числа Рэлея и изменение тепловых граничных условий приводят к заметному изменению картины вторичного течения. При нагреве одной стенки образуются две ячейки вторичного течения, симметричные относительно вертикальной оси. При нагреве обеих стенок количество ячеек возрастает до четырех, по две с каждой стороны вертикальной оси. [19]
Гидродинамически развитое течение в начальном термическом участке. Теплообмен при полностью развитом ламинарном течении жидкости с постоянными физическими свойствами в канале, образованном параллельными пластинами, температура стенок которых постоянна, можно рассчитывать с помощью приведенных ниже соотношений. [20]
В работе [65] выполнен анализ полностью развитого ламинарного течения в трубе жидкости с большим числом Прандтля и зависящей от температуры вязкостью. [21]
Опубликовано несколько исследований смешанно-конвективных течений в вертикальных кольцевых каналах. Шервин [157] выполнил расчет теплового потока в условиях смешанной конвекции при полностью развитом ламинарном течении во входном сечении канала. Предложен критерий возникновения возвратного течения. [22]
Эсперименталыше данные, полученные при отсутствии магнитного поля, соответствуют изложенным выше качественным представлениям о характере исследуемого явления. Так в области ламинарного режима течения опытные точки группируются около прямой Ми 4 36, которая соответствует решению интегрального соотношения Лайона для развитого ламинарного течения. После достижения критического числа Рейнольдса наблюдается резкое увеличение числа Нуссельта в переходной области. При числах Рейнольдса 4 10 и более ( Ре 200 и более) экспериментальные данные хорошо согласуются с интерполяционной зависимостью Лайона ( кривая I на фиг. [23]
Его называют коэффициентом кинетической энергии или коэффициентом Кориолиса. Очевидно, величина этого коэффициента зависит от формы эпюры скорости. Можно показать, что он всегда больше единицы и для развитого ламинарного течения в круглой цилиндрической трубе равен 2, а для турбулентного - 1 1, однако при значительной неравномерности эпюры скорости, например в криволинейных каналах, может достигать больших значений. [24]
Следует отметить, что в литературе нет единой точки зрения как относительно причин резкого расхождения экспериментальных данных в области малых чвсел Пекле, так и в отношении того, что полученные экспериментальные зависимости не обнаруживают резкого изменения интенсивности теплообмена в этой области. В работе [ з ] дан достаточно полный анализ возможных причин, обуславливающих расхождение экспериментальных данных. Что же касается отсутствия резкого изменения числа Вусселыга в переходной области, то, на наш взгляд, оно объясняется тем, что в исследованиях, результаты которых приведены на фиг. Вследствие этого в них не мог установится параболический профиль скорости, соответствующий развитому ламинарному течению, таи как согласно, например, работе [12] относительная длина круглой трубы с острой кромкой на входе должна составлять 1 / с1 0 06 Ее. Известно, что в случае развитого ламинарного течения интеграл Лайона можно вычислить, используя выражение для па - раболического профиля скорости. [25]
Следует отметить, что в литературе нет единой точки зрения как относительно причин резкого расхождения экспериментальных данных в области малых чвсел Пекле, так и в отношении того, что полученные экспериментальные зависимости не обнаруживают резкого изменения интенсивности теплообмена в этой области. В работе [ з ] дан достаточно полный анализ возможных причин, обуславливающих расхождение экспериментальных данных. Что же касается отсутствия резкого изменения числа Вусселыга в переходной области, то, на наш взгляд, оно объясняется тем, что в исследованиях, результаты которых приведены на фиг. Вследствие этого в них не мог установится параболический профиль скорости, соответствующий развитому ламинарному течению, таи как согласно, например, работе [12] относительная длина круглой трубы с острой кромкой на входе должна составлять 1 / с1 0 06 Ее. Известно, что в случае развитого ламинарного течения интеграл Лайона можно вычислить, используя выражение для па - раболического профиля скорости. [26]
Течение в заторможенном пограничном слое находится под влиянием радиального градиента давления, создаваемого вращающимся основным течением. В результате происходит радиальный подток воздуха к оси вихря у поверхности земли, сопровождающийся восходящим движением параллельно оси вращения, согласно условию неразрывности. В случае косого обтекания крыла самолета ( рис. 10 - 1 г) в пограничном слое также появляются поперечные ( вторичные) течения, обусловливающие интенсивный перенос жидкости к концу крыла. Однако если происходит отрыв потока, то получающееся неустойчивоое состояние приводит к асимметрии и развитию вторичных движений. Для ламинарного пограничного слоя, развивающегося внутри двугранного угла ( рис. 10 - 1 е), векторы скорости расходятся, но не происходит образования вторичных течений2, если не произойдет отрыв. В случае полностью развитого ламинарного течения в канале постоянного сечения все векторы скорости в угловых областях сечения канала остаются параллельными, даже если градиенты скорости и касательное напряжение заметно меняются по периметру сечения канала. [27]
Страницы: 1 2