Спутное течение
Cтраница 3
С целью более удобного вычисления интеграла (25.16) А. Д. Янг [ 52J преобразовал формулу Джонса, введя в нее аддитивный поправочный членг который хотя и зависит от формы впадины в спутном течении, однако может быть вычислен раз навсегда. Критические замечания по поводу формулы Янга имеются в заметке Дж. [31]
Для двухфазного потока при пленочном течении жидкости следует различать нисходящее спутное течение жидкости и пара ( газа), нисходящее течение жидкости при подъемном движении пара ( газа) и подъемное спутное течение жидкой и паровой ( газовой) фазы. [32]
Добавочный член, зависящий от числа Маха, вносит в коэффициент сопротивления отри-тельный вклад. Если принять, что впадина профиля скоростей в спутном течении имеет определенную форму, то добавочный член, как показал А. Д. Янг, может быть вычислен раз навсегда. [33]
А есть свободная постоянная, подлежащая определению. Точка у О совпадает с серединой впадины профиля скоростей спутного течения. [34]
На рис. 4.2 показаны профили скорости в пленке, отвечающие разным соотношениям сил тяжести и трения на ее поверхности, рассмотренным выше. На рис. 4.2, а и б приведены случаи, отвечающие свободно-гравитационному и спутному течению газа и жидкости. [35]
 |
Распределение отношения. [36] |
В этом случае величина отношения Aq / A вблизи стенки также равна приближенно единице, а по мере удаления от стенки возрастает примерно до двух. Фэйдж и В. М. Фокнер [74] получили для отношения Aq / A в спутном течении позади круглого цилиндра значение, равное двум. [37]
 |
Ламинарная плоская свободная. [38] |
Спутное течение позади пластины, а также позади любого другого тела в действительности в большей части случаев является турбулентным, а не ламинарным. Даже если пограничный слой остается ламинарным до конца пластины, как это бывает при малых числах Рейнольдса, примерно до Re / Ю6, спутное течение все же получается турбулентным, так как в нем профили скоростей, все без исключения имеющие точку перегиба, особенно неустойчивы. Именно поэтому спутное течение становится турбулентным уже при сравнительно малых числах Рейнольдса. [39]
В самом деле, уравнения (6.12), в противоположность уравнениям (6.7), при перемене знака у составляющих скорости и у давления не переходят сами в себя. Далее, из рис. 6.3 мы видим, что при течении Озеена жидкость перед шаром вытесняется во все стороны почти так же, как и при течении Стокса, однако позади шара линии тока теснее примыкают одна к другой; это означает, что здесь теперь скорость больше, чем в случав течения Стокса Таким образом, в случае течения Озеена позади шара имеется такое спутное течение, какое наблюдается при экспериментальном изучении обтекания тел при очень больших числах Рейнольдса. [40]
 |
Ламинарная плоская свободная. [41] |
Спутное течение позади пластины, а также позади любого другого тела в действительности в большей части случаев является турбулентным, а не ламинарным. Даже если пограничный слой остается ламинарным до конца пластины, как это бывает при малых числах Рейнольдса, примерно до Re / Ю6, спутное течение все же получается турбулентным, так как в нем профили скоростей, все без исключения имеющие точку перегиба, особенно неустойчивы. Именно поэтому спутное течение становится турбулентным уже при сравнительно малых числах Рейнольдса. [42]
Применение уравнений пограничного слоя не связано обязательно с наличием твердых стенок. Эти уравнения могут применяться и в том случае, когда внутри потока имеется слой жидкости, в котором преобладающую роль играют силы трения. Такой случай имеет место при соприкосновении внутри потока двух слоев жидкости, текущих с разными скоростями, как это, например, происходит в спутном течении позади тела или при истечении жидкости из отверстия. В этом и следующих параграфах мы рассмотрим два примера таких течений. [43]
На значительном удалении от среза сопла коаксиальная струя вырождается в затопленную. Распределение температуры в этой области слабо зависит от соотношения скоростей. В автомодельной области течения отчетливо выраженный экстремум ДГ, ( т) наблюдается Лишь при сравнительно больших значениях отношения d2 / di, когда протяженность зоны спутного течения возрастает. [44]
До самого последнего времени считалось твердо установленным, что в спутном течении распределение скоростей далеко позади тела не зависит от формы тела и поэтому носит универсальный характер. В то же время профили скоростей на различных расстояниях позади тела в любом случае остаются подобными один другому. В плоском спутном течении такого рода различия не наблюдаются. [45]
Страницы: 1 2 3 4