Симметричное течение
Cтраница 2
Представленные примеры расчетов позволяют предположить, что стационарное симметричное течение неустойчиво по отношению к малым асимметричным возмущениям. Стационарное симметричное течение ( N 5, на рис. 2, д получается при рассмотрении только половины канала с фиксацией условия v 0 на оси симметрии. [16]
В более общем виде это справедливо для симметричных течений, если К ( Ь) - возрастающая функция. [17]
Написанные выше уравнения приведены для стационарного сферически симметричного течения; при этом и О соответствует радиальной скорости, направленной внутрь. [18]
Отметим, что если в о се симметричном течении ось симметрии принадлежит области течения, то, определяя Ф ( ф) так, чтобы она равнялась нулю на линии тока, содержащей отрезок оси симметрии, условие у 0 можно снять. [19]
Во всех трех задачах проявляется типичный для конически симметричных течений вязкой жидкости эффект: когда число Грасгофа превышает определенное критическое значение, решение перестает существовать. Кризису предшествует формирование сильной приосевой струи, а в критической ситуации скорость на оси обращается в бесконечность. Однако это происходит лишь при нулевом значении числа Прандтля, когда поле температур не зависит от движения среды. В этих условиях термическая конвекция может приводить к интенсивным восходящим течениям в полярной области и формировать дальнобойные струйные потоки. [20]
При условии ( II) движение жидкости в отдельном элементе гофра может рассматриваться как вязкое симметричное течение в суживающемся канале о пористыми стенками. Расчет показывает, что это условие выполняется для реальных фильтров топлив и масел с достаточно развитой поверхностью фильтрования. [21]
Представляет интерес течение, изображенное на рис. 51 6, потому что оно показывает математическую неопределенность симметричных течений Бобылева, уже обсуждавшихся в гл. Заштрихованная застойная зона физически неустойчива. Наконец, на рис. 51, г изображено колено трубы с постоянной ( теоретически) скоростью на обеих границах перегиба; это течение обобщает течение Рети, исследованное в гл. [22]
Как отметили Ашкенас и Шерман [167], течение вдоль оси вытекающей струи в какой-то мере можно моделировать сферически симметричным течением одноатомного газа от почти континуального источника. Поэтому ряд авторов исследовали течение ог сферически симметричного источника. Согласно теории невязкого газа, такое течение расширения может ускорить газ до любого числа Маха и произвольно низкой плотности. Однако на больших расстояниях от источника плотность становится столь низкой, что молекулярные столкновения уже не могут поддерживать континуальный режим расширения. Действительно, энергия теплового движения, перпендикулярного линиям тока, непрерывно понижается и передается как среднему движению газа, так и тепловому движению вдоль линий тока. Поскольку тепловое движение связано с температурой, то это свойство часто называют замораживанием продольной температуры. [23]
 |
Картина движения вторичных. [24] |
Так как ра - рп Ф 0, в отличие от случая при прямой ленте, должно иметь место не симметричное течение вторичных потоков относительно у. Специфическая форма вторичных течений была получена на плоской модели ( рис. 6.7), которая представляла собой цилиндрический сосуд диаметром 400 мм с укрепленной внутри цилиндра вращающейся пластиной. Если в сосуд налить воду и равномерно вращать пластину, то на цилиндрической стенке возникают касательные напряжения, момент от которых уравнивается перекосом давления на вращающейся пластине, причем в центре пластины перекос давления равен нулю, а на периферии он достигает максимума. Таким образом на границе полукруглой области возникают условия, сходные с условием в трубе со скрученной лентой. [25]
Мы получаем, таким образом, объяснение устойчивости шарика в струе - если ось струи проходит через центр шарика, то реализуется симметричное течение, если же под влиянием каких-либо причин шарик несколько сместится, то сейчас же возникнет сила, перемещающая его центр к оси струи. [26]
Таким образом, для случая расходящегося течения в диффузоре заданного угла раствора а it мы имеем следующую картину; при малых числах Рейнольдса имеет место симметричное течение рассматриваемого типа; при увеличении числа Рейнольдса наступит момент, когда на стенке не только /, но и U обратятся в нуль. [27]
Представленные примеры расчетов позволяют предположить, что стационарное симметричное течение неустойчиво по отношению к малым асимметричным возмущениям. Стационарное симметричное течение ( N 5, на рис. 2, д получается при рассмотрении только половины канала с фиксацией условия v 0 на оси симметрии. [28]
Сначала для класса конически симметричных течений проведем редукцию уравнений Буссинеска к системе обыкновенных дифференциальных уравнений, а затем сообщим результаты аналитического и численного исследования трех перечисленных задач. [29]
Из дифференциальной геометрии известно, что divni 1 2, где УС, к2 - кривизна взаимно ортогональных кривых на поверхности, ортогональной полю HI, причем выбор этих кривых произволен. В плоском и о се симметричном течении эта поверхность существует, так как существует семейство ортогональных траекторий к линиям тока. [30]
Страницы: 1 2 3