Внешнее течение

Cтраница 1

Схема движения потока при сбросе в мелководную зону. а-горизонтальный. б - вертикальный разрез. [1]

Внешнее течение может быть направлено вдоль оси выпуска или от берега под некоторым углом к оси выпуска. Сброс осуществляется таким образом, что глубина сбросного канала соответствует глубине водоема в месте выпуска. На некотором расстоянии от источника xs струя под действием сил плавучести отделяется от дна и растекается по поверхности водоема. [2]

Внешнее течение ориентировано параллельно сбросному каналу. [3]

Внешнее течение свободно от вращения частиц, следовательно, подчиняется законам движения жидкостей, не обладающих трением, и поэтому может быть рассчитано как потенциальное течение. В тонком же слое около тела частицы жидкости при течении вращаются, и поэтому здесь течение должно рассчитываться на основе уравнений Навье - Стокса. Этот тонкий слой около тела называется пограничным слоем иЛи слоем трения. Прандтлем и оказалась весьма плодотворной. Лишь после того, как все поле течения вокруг обтекаемого тела было разделено на внешнее течение, свободное от вращения частиц, и на пограничный слой, в котором только и проявляет свое действие трение, удалось уменьшить математические трудности, связанные с интегрированием уравнений Навье - Стокса, и притом настолько, что для многих случаев интегрирование оказалось возможным выполнить. Пранд-тля и составляет содержание теории пограничного слоя, излагаемой в последующих главах. [4]

Хотя внешние течения при малых числах Маха требуют дальнейшего исследования, из анализа, набросок которого только что был дан, следует, что необходимо по крайней мере для двумерных течений рассматривать подходы более сложные, нежели простое применение линеаризованного уравнения Больцмана; иначе можно разыскивать несуществующие решения. [5]

Маха внешнего течения, отношение длины к глубине выемки, отношение толщины пограничного слоя перед выемкой к глубине выемки ( при турбулентном течении), отношение толщин теплового и динамического слоев и, наконец, геометрия внутренней границы области отрыва. Ограниченное число опытов с той же самой моделью при дозвуковых скоростях дает основание считать, что в общем нет существенных различий в теплопередаче для дозвукового и сверхзвукового течений, за исключением того, что переход от открытой каверны к замкнутой происходит более плавно и величины Llti ( L - длина выемки, h - ее глубина) в среднем меньше, чем при сверхзвуковом течении. [6]

Зависимость местного числа Нуссельта Nu на круглом цилиндре от азимута р и степени. [7]

Турбулентность внешнего течения влияет на теплопередачу от обтекаемого тела к жидкости двумя существенно различными путями. Во-первых, повышенная турбулентность внешнего течения приводит к перемещению точки, в которой ламинарное течение в пограничном слое переходит в турбулентное -, ближе к переднему концу обтекаемого тела. В свою очередь турбулентный характер пограничного слоя вызывает повышенную теплопередачу. [8]

Для внешнего течения в неограниченной окружающей среде можно принять, что на каждой высоте величина р, равна местной величине роо. [9]

Развитие ламинарного пограничного слоя на плоской пластине при постоянной скорости внешнего течения. [10]

Скорость внешнего течения MOO и физические свойства жидкости постоянны. [11]

Во внешнем течении ( рис. 1.1.1 и 1.1.2) величину рг выбирают равной ра роо. [12]

Подробно рассматриваются внешние течения около плоских вертикальных и горизонтальных поверхностей и представлены соответствующие теоретические и экспериментальные результаты. После этого обсуждается перенос при совместной термоконцентрационной конвекции, обусловленной градиентами температуры и солености, причем особое внимание уделяется таянию льда в солевой воде. [13]

Течение вязкой жидкости между пластинами.| Схемы размещения точек приведения на корпусе. [15]

Страницы: 1 2 3 4