Гиперзвуковое течение

Cтраница 2

Таким образом, установлено подобие гиперзвуковых течений у мало наклоненной плоской пластины; при этом, кроме величины у, параметром подобия является величина / С Ма. [16]

С учетом известной аналогии между стационарными гиперзвуковыми течениями около тонких тел и течениями газа при взрыве и движении поршня ( см., например, Г. Г. Черный, 1959), результаты вышеупомянутых исследований могут быть использованы для качественного и приближенного количественного описания обтекания тел гиперзвуковым потоком электропроводного газа при наличии магнитного поля. [17]

Таким образом, вполне допустимо исследовать гиперзвуковое течение в приближении малых магнитных чисел Рейнольдса. [18]

Формулы (23.4) свидетельствуют о следующем свойстве гиперзвукового течения за плоским скачком уплотнения у плоской пластины, наклонной под малым углом а к набегающему потоку. [19]

В этом параграфе кратко излагается теория гиперзвуковых течений. Для общности мы рассмотрим трехмерную задачу. [20]

Интересные результаты общего характера в теории гиперзвуковых течений газа, нашедшие применение при исследовании течений в соплах и струях, были получены М. Д. Ладыженским ( 1960, 1962), который вывел) упрощенную систему уравнений установившегося изоэнергетического-гиперзвукового течения, пренебрегая местным значением величины 1 / М2 по сравнению с единицей. Из этих уравнений, как частный случай при малом изменении направления скорости в поле течения, следуют уравнения теории гиперзвукового обтекания тонких тел. В общем случае Ладыженский рассмотрел задачу Коши для полученной им системы уравнений и показал, что при соблюдении некоторых условий область определения решения по начальным данным, заданным на конечном отрезке, становится бесконечной. При этом асимптотически течение стремится к течению от плоского или осесимметричного источника, но с переменной ( в общем случае) интенсивностью от луча к лучу. [21]

Значения коэфф. сопротигшсния сферы и цилиндра. с конич. головной частью. начиная с М-4 эти значения перестают заметно изменяться. [22]

В связи с этим при изучении гиперзвуковых течений газа необходимо учитывать изменение свойств воздуха при высоких темп - pax: возбуждение внутренних степеней свободы и диссоциацию молекул газов, составляющих воздух, химич. [23]

Таким образом, газодинамические эффекты, возникающие при гиперзвуковых течениях газа, можно разделить на две группы: первая связана с влиянием больших значений числа Маха в термодинамически равновесном идеальном газе ( основная термодинамическая модель при этом - совершенный газ с постоянными тепло-емкостями), вторая связана с проявлением внутренних свойств реальных газов при высокой температуре, не описываемых двупара-метрической моделью идеального газа. [24]

Однако, несмотря на все многообразие реальных эффектов, невязкие гиперзвуковые течения имеют ряд общих газодинамических свойств, что позволяет использовать при их исследовании единую методику или упрощенные схемы течения, лежащие в основе гиперзвуковой теории. [25]

Заметим, что в атмосферах других планет нижний предел гиперзвукового течения может оказаться иным. [26]

Выражения (23.5) - (23.7) свидетельствуют о тех же свойствах гиперзвукового течения в области разрежения, что и в области сжатия. [27]

Для воздуха 7 - 1 - 4 и при гиперзвуковых течениях написанная выше сумма равна 1 / 6, при 7 - 1 для гиперзвуковых течений она стремится к нулю. [28]

Значительно более сложной в теоретическом отношении является задача о вязком гиперзвуковом течении газа около тонкого, но затупленного тела. [29]

Настоящая небольшая, но чрезвычайно важная ЧАСТЬ СБОРНИКА, посвященная гиперзвуковым течениям, в основном составлена из работ, выполненных Г. Г. Черным в 1950 - х - 1960 - х годах. [30]

Страницы: 1 2 3 4