Дополнительное течение

Cтраница 1

Дополнительные течения вызываются втекающими и вытекающими из озера реками. [1]

Зависимость Т от Qrx для ламинарного течения в двумерном воздушном факеле. ( С разрешения авторов работы. 1975, Pergamon Journals Ltd. [2]

Это дополнительное течение не учитывается при постановке задачи в рамках теории пограничного слоя для области х 0 при Q 0, но оказывает влияние на результаты измерения температуры. [3]

В плоскости Са дополнительное течение по отношению к тому, которое было вызвано потоком со скоростью FO, будет определяться системой визфь - диполь, расположенной в йх. Для того чтобы установить их влияние, заметим, что в точке В2 ( 2 - / 2) отвечающей кромке профиля, вызванная дополнительным течением скорость Дг 2 будет равна по величине и обратна по знаку скорости г. 0, обусловленной наличием дополнительной циркуляции ДГ2, возникшей в результате этого течения. [4]

Вторичным течением называется воображаемое дополнительное течение, обусловленное концевыми явлениями - трением об ограничивающие стенки и влиянием радиального зазора. Суммирование в каждой точке параметров вторичного течения с соответствующими параметрами первичного дает действительные параметры пространственного потока вязкой жидкости через прямую решетку. Следует отметить, что определенное таким образом вторичное течение вообще не соответствует никакому физически возможному движению жидкости и рассматривается лишь как наглядная характеристика действительного потока. [5]

Удалось установить, что на исходное течение Пуазейля накладывается дополнительное течение, обусловленное волнами. Таким образом, при определенных размерах капилляров волны могут обеспечить значительное ускорение течения жидкости. Без увеличения статических градиентов давления через узкий капилляр с деформирующимися стенками оказывается возможным пропустить значительно большее количество флюида, чем через капилляр с неподвижными стенками при том же перепаде давления между его торцами. Причем, особенно значителен этот эффект для узких пор, диаметр которых порядка 1 - 10 мкм. Даже при амплитудах волн на поверхности поры, не превышающих долей процента от ее диаметра, эффект ускорения течения может достигать трех и более порядков. [6]

При известных граничных условиях (7.21) на ударной волне характеристики (7.7), (7.8) вместе с уравнением (7.10) однозначно определяют скорость дополнительного течения. Следовательно, на поверхности тела при обращении в нуль нормальной составляющей осесимметричного течения нормальная составляющая скорости дополнительного движения к поверхности тела, вообще говоря, не равна нулю, и условие обтекания не будет выполнено. [7]

При отклонении ротора от исходного положения динамического равновесия возникают дополнительные гидродинамические силы, которые противодействуют этому отклонению, так как каждое смещение шейки вызывает дополнительное течение вязкой несжимаемой жидкости в нагруженной части масляного слоя - в осевом и тангенциальном направлениях. Указанные дополнительные течения вязкой жидкости создают силы сопротивления ( демпфирующие силы) вызвавшему их движению шейки. [8]

Таким образом, полученный результат значительно расширяет представления о возможных скоростях дополнительных односторонне направленных течений, индуцированных в порах пористой среды благодаря распространению волн. Скорость дополнительного течения существенно зависит от амплитуды перемещения стенки трубки. [10]

Изложенный выше метод характеристик для сверхзвукового осесимметричного обтекания острых тел вращения может быть перенесен на случай несимметричных течений вокруг тела с малым углом атаки, при этом за основное течение берется осе-симметричное течение около тела вращения и накладывается на него слабое возмущенное движение газа, соответствующее малому углу атаки. Учитывая для этого дополнительного течения только линейные члены, мы получаем для его определения линейные дифференциальные уравнения. [11]

При значительном перетекании через уплотнение на входе следует учесть закручивающее действие этого дополнительного течения на направление основного потока. Это особенно важно для колес полуоткрытого типа. [12]

При формовании волокна из расплава, имеющего такую высокую вязкость, не удается реализовать большие фильерные вытяжки и использовать фильеры с малым диаметром отверстия. Вследствие этого волокно после формования имеет большую толщину. Для получения тонких волокон из ПТФХЭ непосредственно под фильерой устанавливают нагретую шахту, и волокно утоняется за счет дополнительного течения струи расплава. [14]

Исследования динамических процессов в пористых насыщенных средах сводились к решению модельной задачи определения односторонне направленного движения вязкой жидкости по узкому каналу или трубке, стенки которой подвержены деформации в виде бегущих волн с малой по сравнению с диаметром трубки амплитудой. Было установлено, что для весьма узких каналов и волн, частоты которых существенно ниже ультразвуковых, возможно возникновение чрезвычайно мощных односторонне направленных течений. Так, например, если фазовая скорость распространения волны по стенкам трубки совпадает со скоростью распространения продольных волн в насыщенных пористых средах ( - 3000 м / с), а амплитуда составляет лишь 10f4D, где D - диаметр трубки, имеющий порядок диаметра пор в пористых средах ( - 10 мкм), то скорость дополнительного течения составляет - 0 5 102 м / с, что на несколько порядков превышает скорость фильтрации под действием постоянного перепада давлений. [15]

Страницы: 1 2