Cтраница 3
Таким образом, для аффинно подобных течений изменение значения М эквивалентно ( по крайней мере в теории1)) изменению отношения толщин. Следовательно, за исключением обыкновенного моделирования по Маху ( 35), можно изменять масштабы в двух перпендикулярных направлениях независимо друг от друга, так же как в теории длинных волн. [31]
Итак, необходимые условия для подобного течения процесса: наличие активного катализатора с хорошо развитой поверхпостью, высокая копцентрация водорода, для чего приходится прибегать к повышенному давлению, и отсутствие каталитических ядов - веществ, способных занимать ( отравлять) активные центры катализатора. [32]
Классическая теория пограничного слоя может оказаться неприме-для подобных течений. [33]
Здравый смысл и интуиция немедленно отвергают возможность подобного течения как до нелепости неустойчивого. Логическая основа здесь такая же, как и в том случае, когда отвергают возможность существования следа в области вверх по течению. [34]
Из этого определения следует, что у подобных течений поля скоростей, давлений и температур в любых соответственно расположенных сечениях являются подобными, а при нестационарном процессе течения одинаковым образом изменяются во времени. Геометрически подобными являются также и все линии тока. Последнее свойство подобных течений известно под названием кинематического подобия. [35]
Понятие о числе Рейнольдса очень упрощает исследование геометрически подобных течений жидкости, таких, например, как течения жидкости в трубах с сечением заданной формы или при обтекании твердого тела заданной формы в безграничном пространстве. [36]
Они редки на больших глубинах, так как подобные течения затрагивают слои воды, расположенные выше, чем 100 или 150 м от поверхности. Таким образом, в основном рассматриваются нагрузки на верхнюю часть S-образной кривой и на горизонтальную поверхностную часть трубопровода. [37]
При т тс структурированная суспензия медленно течет, подобное течение можно отождествлять с ползучестью. [38]
Таким образом, с математической точки зрения перечисление подобных течений оказывается весьма простой задачей. [39]
При т: т0 структурированная суспензия медленно течет, подобное течение можно отождествлять с ползучестью. Это означает, что тс является не статическим ( как т0 в реологическом законе Шведова - Бингама), а динамическим предельным напряжением сдвига. При этом вязкость цэ постоянна вплоть до такого значения dvfdx, при котором структура полностью разрушится. [40]
В обоих случаях мы получаем при соответствующих числах Маха аффинно подобные течения для аффинно эквивалентных моделей. Случай звуковой скорости нужно рассматривать отдельно ( [10], разд. [41]
Мы ставим своей задачей выяснение тех свойств двух динамически подобных течений, которые следуют из соотношений (66.1) и (66.2); так как при этом придется проделать большую работу, читатель, которого интересуют только окончательные результаты, может обратиться сразу к утверждению, сформулированному на стр. [42]
Таким образом, заданное значение Кь определяет бесконечное семейство динамически подобных течений. Это означает, что при одинаковых ограничивающих поток поверхностях по всех течениях с одинаковым значением Кь каверны должны быть геометрически подобными независимо от абсолютного значения рь. В общих чертах это было проверено экспериментально. [43]
Уравнение ( 7 - 18) имеет одинаковые решения для двух геометрически подобных течений, если безразмерные коэффициенты для этих двух течений численно равны. [44]
Течения двух газов с геометрически подобными и подобно расположенными границами называются динамически подобными течениями, если параметры одного течения могут быть получены из соответствующих параметров другого течения в соответственных точках в соответственные моменты времени путем умножения на одинаковые для всех точек множители, которые называются коэффициентами подобия. Из этого определения следует, что линии тока в обоих течениях будут подобными. В установившихся течениях вопрос о времени отпадает. [45]