Тип - прецессия
Cтраница 1
Типы прецессии с одинаковыми п и т, но разными г будут характеризоваться разным распределением поля, что объясняется различием значений Q при одинаковых Я я - Распределение поля при постоянных п, т и г будет зависеть от частоты и подмагничивающего поля. Возбуждение внешним магнитным полем того или иного типа прецессии зависит от наличия соответствующей сферической гармоники Р ( В) е тФ в разложении магнитного поля по сферическим функциям. [1]
Типы прецессии, соответствующие г 0, имеют конечную частоту даже тогда, когда внешнее постоянное поле равно нулю и остаются лишь силы дипольного взаимодействия. [2]
Поэтому неоднородные типы прецессии не могут быть возбуждены непосредственно однородным высокочастотным полем, которое имеет место в обычных устройствах для исследования ферромагнитного резонанса. Для возбуждения таких типов прецессии приложенное высокочастотное поле должно быть неоднородным в месте расположения образца. При этом будут возбуждаться типы прецессии, симметрия которых соответствует симметрии высокочастотного поля. [3]
 |
Размагничивающие коэффициенты формы для сплюснутого и вытянутого сфероида. [4] |
Каждому типу прецессии соответствует пространственное распределение, определяемое количеством полуволн, укладывающихся в азимутальном р и осевом z направлениях. Неоднородная прецессия может быть представлена в виде бесконечного ряда по собственным типам. [5]
Однако существуют типы прецессии; при которых изменение направлений спинов в пространстве происходит очень плавно. Возникновение таких длинноволновых типов прецессии не связано с существенным увеличением обменной энергии. Следовательно, собственные частоты таких типов прецессии практически не зависят от величины обменных сил. По мере того как длина вЬлны уменьшается, роль обменной энергии возрастает. Собственная частота повышается пропорционально квадрату обратной длины волны. [6]
При определении типов прецессии и их собственных частот необходимо учитывать два вида взаимодействия. Прежде всего, имеется обменное взаимодействие, в котором в диэлектриках участвуют ближайшие соседи, а также, может быть, и атомы, следующие за ближайшими. [7]
Очевидно, что типы прецессии с индексами ( т, т, 0) и ( Зт 1 3т, 0) всегда вырождены. [8]
При этом каждый тип неоднородной прецессии будет обозначаться следующим образом: ( т s, т, г); значение индекса г будет объяснено ниже. [9]
Для того чтобы результирующие типы прецессии были собственными колебаниями, такие эффективные поля должны удовлетворять определенным граничным условиям на поверхности образца. [10]
Таким образом, уокеровские типы прецессии на дне спектра спиновых волн можно рассматривать как плоские волны, которые были скручены и сжаты, чтобы подогнать их к образцу. Все выводы этой статьи, которые будут относиться к спиновым волнам с большой длиной волны, включая волны с k 0, будут справедливы и для уокеровских типов прецессии. Чтобы определить, является ли данное колебание плоской волной или уокеровским типом прецессии, необходимо установить число узлов. Если это число велико, колебания представляют собой спиновую волну с малой длиной волны. Неприменимость формулы ( 1) для k 0 указывает на то, что плоские волны с k 0 не могут существовать в ограниченном образце. [11]
Вопрос об идентификации типов прецессии выходит за пределы данной работы, и мы ограничимся рассмотренными случаями. [12]
Качественно особенности таких типов прецессии соответствуют экспериментальным данным. Заметим, что однородную прецессию, для которой справедлива формула Киттеля, можно рассматривать как частный случай собственных колебаний намагниченности, описанных выше. Описанные типы прецессии свойственны не только ферромагнетикам; они могут возбуждаться и в парамагнитных телах. Гешвинд отметил, что особенно легко их наблюдать в парамагнетиках при низких температурах, когда намагниченность настолько велика, что расстояния между резонансными линиями значительно превышают - их ширину. [13]
Отсюда следует, что типы прецессии с индексами ( т, т, 0) и ( 3т 1, Зт, 0) в случае сферы всегда вырождены [ в качестве примера можно указать тип с индексами ( 4, 3, 0), показанный на фиг. [14]
В действительности поведение обоих типов прецессии в области точек компенсации оказывается более сложным главным образом по двум причинами. Прежде всего, необходимо учесть магнитную кристаллографическую анизотропию, влияние которой на резонансную частоту возрастает по мере приближения к точке компенсации. [15]
Страницы: 1 2 3 4