Измерение - магнитный момент
Cтраница 1
Измерение магнитного момента проводилось при помощи варианта резонансного метода молекулярных пучков, широко используемого для других ядер. [1]
Измерение магнитных моментов в единицах эрг / гаусс вытекает из следующего: момент сил Mi действующий на контур с током, равен М ртВ sin a, гдерт - магнитный момент тока, а В - магнитная индукция поля. [2]
Измерение магнитных моментов, действующих на такую пленку во внешнем поле, привело к выводу, что в отсутствие внешнего поля она всегда находится в многодоменном состоянии. [3]
Измерение магнитного момента антипротона подтвердило, что эта частица имеет знак заряда, противоположный протону. [4]
Измерение магнитного момента антипротона подтвердило, что эта частица имеет знак заряда, противоположный протону. Магнитный момент в первых недостаточно точных опытах оказался равным - 1 8 цяд и меньшим теоретически ожидаемого значения - 2 79 цяд. [5]
Измерение магнитного момента антипротона подтвердило, что эта частица имеет знак заряда, противоположный протону. [6]
Измерения магнитного момента образца позволяют измерить величину усредненной по его объему намагниченности. [7]
Измерение магнитного момента железа в этом растворе указывает на наличие трех неспаренных электронов на железе. [8]
Измерение магнитных моментов других атомных ядер показало, что они близки по абсолютной величине к значению магнитного момента протона и сильно отличаются от значения магнитного момента электрона. Это является серьезным аргументом против протонно-электронной модели ядра. Значения спинов ядер также противоречат этой модели. По этим и некоторым другим соображениям стало ясно, что в составе атомного ядра не может быть электронов. Однако ядро не может состоять из одних протонов, так как в таком ядре А всегда было бы равно Z. Должны существовать какие-то новые частицы, которые входят в состав ядра наряду с протонами. Эти частицы были вскоре открыты. [9]
 |
Высокоспиновая и низкоспиновая структуры октаэдричес-кого комплекса с d6 - конфигурацией центрального иона. [10] |
Измерение магнитных моментов других комплексов двухвалентного железа также позволяет отнести их электронное строение к одному из двух указанных типов. [11]
Для измерения магнитных моментов ядер в настоящее время широко применяются методы магнитного резонанса, рассмотренные в § 14.10. Магнитный резонанс, обусловленный магнитными моментами ядер, исследуется как методом молекулярных пучков, так и методом поглощения радиочастотного излучения. Однако в отличие от метода электронного парамагнитного резонанса в случае ядерного парамагнитного резонанса избирательное поглощение электромагнитного излучения веществом обусловлено переходами его ядер между различными энергетическими подуровнями. Дело в том, что магнитный момент ядра во внешнем постоянном и однородном поле претерпевает пространственное квантование. Исследование резонансных частот позволяет определить структуру энергетических уровней различных ядер. Частоты ядерного парамагнитного резонанса при одном и том же значении напряженности Я постоянного магнитного поля по порядку величины в [ хв / И Ю4 раз меньше частот электронного парамагнитного резонанса и лежат в области 10 - 106с - 1 для обычно применяемых полей. С пот мощью ЯМР определяют также химический состав вещества. Основано это на том, что частоты ЯМР очень чувствительны к малейшим изменениям магнитного поля. В частности, магнитное поле, создаваемое электронной оболочкой атома, сдвигает частоту ЯМР. В зависимости от химической связи между атомами, определяемой свойствами и строением их электронных оболочек, этот химический хдвиг при ядерном резонансе оказывается различным, что позволяет установить тип химического соединения. [12]
Для измерения магнитных моментов ядер в настоящее время широко применяются методы магнитного резонанса, рассмотренные в § 14.10. Магнитный резонанс, ебусловленный магнитными моментами ядер, исследуется как методом молекулярных пучков, так и методом поглощения радиочастотного излучения. Однако в отличие от метода электронного парамагнитного резонанса в случае ядерного парамагнитного резонанса избирательное поглощение электромагнитного излучения веществом обусловлено переходами его ядер между различными энергетическими подуровнями. Дело в том, что магнитный момент ядра во внешнем постоянном и однородном поле претерпевает пространственное квантование. В § 14.9 при рассмотрении эффекта Зеемана мы показали, что результатом действия магнитного поля на атом и связанного с этим пространственного квантования является расщепление энергетических уровней электронов. Исследование резонансных частот позволяет определить структуру энергетических уровней различных ядер. Частоты ядерного парамагнитного резонанса при одном и том же значении напряженности Н постоянного магнитного поля по порядку величины в цв / Щ - 104 раз меньше частот электронного парамагнитного резонанса и лежат в области 10 - 106 с 1 для обычно применяемых полей. С помощью ЯМР определяют также химический состав вещества. Основано это на том, что частоты ЯМР очень чувствительны к малейшим изменениям магнитного поля. В частности, магнитное поле, создаваемое электронной оболочкой атома, сдвигает частоту ЯМР. В зависимости от химической связи между атомами, определяемой свойствами и строением их-электронных оболочек, этот химический сдвиг при ядерном резонансе оказывается различным, что позволяет установить тип химического соединения. [13]
 |
Схема астатического магнитометра. [14] |
Для измерения магнитного момента образца удобно применять нулевой метод. Расположим внутри катушки L2 тонкую длинную катушку L0, геометрически подобную образцу. [15]
Страницы: 1 2 3 4