Возможный тип - колебание
Cтраница 2
Сам факт многоволновости какого-либо волновода еще не означает, что по нему действительно распространяются все возможные типы колебаний. Можно таким образом возбудить волновод, что в нем будет существовать только один, причем не обязательно низший, тип колебаний. Пусть, например, ХоЖ так что по волноводу могут распространяться волны типов Ню и HOI. На рис. 6.15 показаны два - способа возбуждения такого волновода с помощью штыря. [16]
 |
Диаграмма типов колебаний в прямоугольном волноводе.| Возможность селективного возбуждения различных типов. [17] |
Сам факт многоволновости какого-либо волновода еще не означает, что по нему действительно распространяются все возможные типы колебаний. Можно таким образом возбудить волновод, что в нем будет существовать только один, причем не обязательно низший, тип колебаний. Пусть, например, Лоа, так что по волноводу могут распространяться волны типов Ню и Hoi - На рис. 6.15 показаны два способа возбуждения такого волновода с помощью штыря. [18]
Колебательные системы с распределенными параметрами представляют собой упругую среду, обладающую бесконечно большим числом степеней свободы и бесконечно большим числом возможных типов колебаний с бесконечно большим числом собственных частот. [19]
Представление о том, что спиновые волны оказывают влияние на резонансные явления, не ново. Однородная прецессия не связана с другими типами движения в том случае, если ограничиться включением в гамильтониан только зеемановских и обменных членов. При учете энергии дипольного взаимодействия однородная прецессия будет единственным возможным типом колебаний только в первом приближении; во втором и высших приближениях с однородной прецессией будут связаны более сложные движения. В некотором приближении эти сложные движения имеют характер плоских волн. Если главным механизмом возбуждения спиновых волн является тепловое возбуждение, то высшие типы прецессии учитываются в уравнении движения, описывающем однородную прецессию, через посредство диссипативных членов. Величина диссипативных членов зависит от амплитуды спиновых волн и, следовательно, от температуры. Кесуйа [13], Кеффер [14] и Ван-Флек [3] выполнили расчеты ширины резонансной кривой, основанные на учете таких зависящих от температуры диссипативных членов, причем Ван-Флек не пользовался представлением о спиновых волнах. [20]
Эти грани образуют пару полупрозрачных зеркал объемного резонатора. Коэффициент отражения их составляет всего 30 - 40 %, однако вследствие большого усиления за один проход этого оказывается достаточным для самовозбуждения генератора. Две другие грани скошены и оставлены шероховатыми, чтобы уменьшить число возможных типов колебаний объемного резонатора. [21]
Определение наилучшей оценки зависит и от вероятностей возникновения различных сигналов. Например, в гидроакустический приемник может поступать множество различных сигналов ( или колебаний) в зависимости от свойств цели и источника звука. Когда принимаемый сигнал скрыт в значительной мере шумами, решение о его существовании и принадлежности к тому или иному типу зависит от вероятности возникновения любого возможного типа колебаний. [22]
 |
Инфракрасный спектр полимера после его перегруппировки. [23] |
Наиболее вероятной первичной структурой полимера является структура А. Поскольку каждый из атомов углерода основной цепи соединен с относительно очень объемистым заместителем, следует учитывать важную роль пространственных факторов при образовании полимерной цепи и, кроме того, возможность протекания геометрической с н-анга-изомеризации у атома азота. Однако в стерически сжатой ( напряженной) спирали практически возможно образование только одной из этих двух изомерных форм. Исследование молекулярной модели Лейболда для структуры А приводит к выводу, что полимеризация в данном случае должна быть сте-реоспецифической. Упаковка объемистых заместителей требует регулярной структуры макромолекулы и жестко ограничивает число возможных типов колебаний элементов заместителей. [24]
Последнее название принято из следующих соображений. Обычно размеры образца малы по сравнению с длиной волны в материале образца, поэтому эффектами распространения электромагнитных волн можно пренебречь. В этом случае магнитное поле является градиентом потенциала. Эти два уравнения совместно с граничными условиями ( равенство тангенциальных компонент Н и нормальных компонент потока на поверхности образца) определяют возможные типы колебаний и их собственные частоты. Уокер показал, что собственные частоты практически образуют континуум в определенном участке частотного диапазона. Границы этого участка определяются формой образца и величиной постоянного магнитного поля. Для сфероида, осью симметрии которого является ось Oz, собственные частоты лежат в интервале от i ( Hg-NzM) до - ( ( Н0 - NZM 2тгМ), где N г - размагничивающий фактор по оси Oz, H0 - приложенное постоянное поле. [25]
Страницы: 1 2