Собственный тип - колебание
Cтраница 2
В том случае, когда активная среда не вносит искажений оптического пути в резонатор, поперечная структура собственных типов колебаний сохраняется. Изрезанность распределения интенсивности излучения отдельной моды приводит при генерировании к соответствующей неравномерности распределения инверсной населенности. [16]
Так как размеры образца всегда малы по сравнению с размерами полости, в которую он помещен, можно искать собственные типы колебаний образца, считая, что он находится в свободном пространстве. Тогда В и Н должны удовлетворять обычным магнитостатическим граничным условиям на поверхности образца и стремиться к нулю на больших расстояниях от него. [17]
Уравнения (3.16) и (3.17) так же, как (3.10) и (3.13), являются фундаментальными в теории оптических резонаторов, определяя характеристики собственных типов колебаний. [18]
Значительно большую роль играют термооптические искажения в составе генератора: помещение такой детали в оптический резонатор радикально изменяет всю структуру его собственных типов колебаний и оказывает существенное влияние не только на состояние поляризации и расходимость, но и ( через изменение потерь в резонаторе) на энергию и мощность лазерного излучения. [19]
Рассмотрим подробнее, как гауссов пучок, характеризуемый определенным спектром собственных типов колебаний, взаимодействует с пассивной резонаторной системой, обладающей своим набором собственных типов колебаний. В режиме идеального согласования оба набора собственных мод одинаковы и каждая мода пучка возбуждает только соответствующий тип колебаний. При нарушении согласования каждая мода падающего пучка способна возбудить ряд типов колебаний пассивной системы. [20]
Сущность явления проста: поверхностная анизотропия связывает спины, находящиеся на поверхности Если представить себе линию длиной L, то собственные колебания этой линии будут описываться выражением вида sin ( p z / L), где р - целое число. Взаимодействие нечетных собственных типов колебаний ( с нечетными р) с однородным высокочастотным полем будет отлично от нуля, так как поперечные компоненты магнитного момента не будут скомпенсированы вдоль линии. [21]
Излагаются основные вопросы теории оптических резонаторов. Приводятся структура собственных типов колебаний, их резонансные частоты, добротность. Обсуждаются возможные способы селекции типов колебаний в оптических генераторах. [22]
Для избежания их на практике применяются ОР с вогнутым верхним зеркалом. Область канализации собственных типов колебаний в таких устойчивых резонаторах ограничена каустической поверхностью. Наличие электронного пучка не изменяет этой картины из за высокой добротности колебаний. Поэтому нерезонансный фон практически не возбуждается. [23]
Любая анизотропия резонатора снимает вырождение различных состояний поляризации и выделяет среди множества возможных несколько ( два в линейных и четыре в кольцевых резонаторах) собственных состояний поляризации данного резонатора. Таким образом, собственные типы колебаний анизотропных резонаторов ( кроме рассмотренных ранее энергетических, пространственных и частотных характеристик) различаются также состоянием поляризации. Различным собственным состояниям поляризации соответствуют, вообще говоря, разные потери и изменения фазы. Поэтому при наличии амплитудно-фазовой анизотропии резонатора описанным в предыдущих главах расчетам должен сопутствовать анализ собственных состояний поляризации и соответствующих дополнительных поляризационных потерь и изменений фазы. Такой анализ и составляет содержание данной главы. [24]
 |
Зависимость коэффициентов потерь основном ( сплошные ли-ни и и первой несимметричной ( штриховые мод в резонаторе с круглыми зеркалами от параметра устойчивости для различных значений Л. [25] |
Пространственная структура поля в резонаторе рассчитывается на основе интегральных уравнений, связывающих поле на зеркалах резонатора. Решением этих уравнений являются собственные типы колебаний или моды резонатора, обладающие разной пространственной структурой и соответственно угловой расходимостью. Минимальной угловой расходимостью обладает нулевая мода, распределение поля в которой для устойчивого резонатора описывается гауссовой функцией. [26]
При конечных размерах зеркал собственные типы колебаний резонатора находятся как стационарные решения задачи с граничными условиями. Каждое решение дает один тип колебаний, который характеризуется собственной структурой поля и собственной частотой. [27]
Наряду с рассмотренными простыми двухзеркальны-ми резонаторами в лазерной технике широко распространены более сложные однополостные устройства, единственная резонансная полость которых образуется не двумя, а большим числом оптических элементов. Резонаторы, в формировании собственных типов колебаний которых существенно участвуют более двух оптических элементов, называются сложными. Класс сложных однополостных резонаторов, объединяемый общей методикой расчета, включает в себя широкий ряд реальных устройств. Строго говоря, любой реальный активный резонатор содержит те или иные оптические элементы. Таким внутренним оптическим элементом является сама активная среда. Кроме того, двухзеркальный резонатор может содержать дополнительные функциональные оптические элементы, используемые для модуляции и пространственно-частотной селекции излучения. [28]
Это позволяло до сих пор отвлекаться от поляризационных свойств собственных типов колебаний, поскольку в изотропных резонаторах все состояния поляризации вырождены и любое оказывается собственным. Однако почти все используемые на практике оптические резонаторы в большей или меньшей степени анизотропны. Анизотропным называют резонатор, содержащий такие оптические элементы, амплитудно-фазовые характеристики пропускания или отражения которых зависят от состояния поляризации излучения. [29]
Излагается теория однонолосных открытых оптических резонаторов. Большое внимание уделено прикладным методам расчета пространственных, частотных и поляризационных характеристик собственных типов колебаний, а также дифракционных потерь. [30]
Страницы: 1 2 3 4