Тиринг-мода
Cтраница 1
Тиринг-мода наиболее важна, поскольку она возникает при больших длинах волн и для ее развития не требуется ни присутствия гравитации, ни наличия градиента сопротивления. [2]
Однако для возникновения ионной тиринг-моды прежде всего необходимо, чтобы токовый слой в геомагнитном хвосте был существенно тоньше, чем обычно. [3]
Таким образом, для тиринг-моды, учитывая только их азимутально-симметричный вклад, можно считать, что g, j и р функционально связаны между собой. Другими словами, мы допустим, что j j ( /), p р ( ц - Будем также считать, что лимитер достаточно далеко удален от токового канала. Кроме того, из условия ненарушения магнитной конфигурации вдали от острова следует, что полный ток плазмы сохраняется, что можно рассматривать как дополнительную связь. [4]
 |
Вид радиального смещения. г ( У в цилиндрической геометрии для ( а обычной тиринг-неустойчивости, ( б тиринг-неустойчивости С 771 1 И ( в двойного тиринга ( Pritchett et al., 1980. [5] |
Было изучено влияние отрицательного сопротивления на тиринг-моду с т 2 и модельной зависимостью rj ( k) туехр ( - &2 / &2), где ks - среднее турбулентное волновое число. [6]
При низких давлениях наиболее естественно допустить существование тиринг-мод, как это подчеркивалось Фюртом [11], обращавшим внимание на то, что экспериментальные профили близки к границе неустойчивости тиринг-моды. [7]
Возникает вопрос, как наиболее удобно учесть влияние тиринг-моды. Разумеется, можно было бы попытаться развить компьютерную модель влияния тиринг-мод на переносы и их отклика на профили, но этот путь ненамного продвигает наше понимание физики явлений. Более предпочтительным представляется использование некоторого энергетического принципа, тем более что есть пример для подражания в виде элегантной теории Тейлора [12] релаксированного состояния в пинче с обратным полем. [8]
В этой части мы сначала рассмотрим модель устойчивости тиринг-моды ( § 6.2) и различные ее модификации ( § 6.3), такие, как учет стационарного потока плазмы и нормальной компоненты магнитного поля, а также двойная тиринг-мода. [9]
На линейной фазе спонтанного пересоединения ( например, простой тиринг-моды, рассмотренной в § 6.2) скорость диссипации энергии сильно зависит от величины магнитного коэффициента диффузии. Однако при нелинейном переходе к режиму Петчека ( § 4.3) или почти однородному режиму ( § 5.1) эта зависимость ослабевает. Тем не менее величина и вид диффузии все же продолжают играть значительную роль. Таким образом, всегда необходимо помнить, что возможности МГД в объяснении пересоединения в бесстолкновительной плазме ограничены. Соответствующие граничные условия сильно зависят от рассматриваемой области применения. [10]
Нам интересен минимум энергии по отношению к возмущениям типа тиринг-мод. Такие возмущения сохраняют топологию вдали от сингулярных точек q m / n, а вблизи них они создают островную структуру. [11]
Галеев, Коронити и Ашур-Абдалла [12] обратили внимание на то, что ионная тиринг-мода может довольно быстро выходить в нелинейный режим, когда сам инкремент возрастает с амплитудой. Качественно, это происходит из-за того, что область незамагниченных ионов вблизи ж-точек расширяется с ростом возмущения. [12]
С теоретической точки зрения явление образования оптимального профиля тока естественно связать с неустойчивостью тиринг-мод [3], которые чувствуют все распределение тока по радиусу, а описать это явление, казалось бы, следует в духе теории Тейлора [5] релаксированных состояний в пинче с обратным полем. В прямом виде теория Тейлора к токам аку не применима, поскольку она предполагает полное перезамыкание силовых линий. Кроме того, в токамаке энергия тороидального магнитного поля В фиксирована. Будем считать, что релаксированное состояние в токамаке соответствует минимуму энергии ( полоидального магнитного поля плюс тепловой) при заданном полном токе. [13]
Эффект конечного ларморовского радиуса и электронный диамагнитный эффект приводят к конечной частоте распространения линейных тиринг-мод и способствуют их стабилизации. На нелинейном уровне Е х В вращение формирует стационарную винтовую структуру, которая вращается вокруг тора. [15]
Страницы: 1 2 3