Ток - положительный ион
Cтраница 3
При некоторых обстоятельствах представляется удобной регистрация не самого тока, а первой или второй производной по времени тока положительных ионов, поступающего на коллектор. [31]
 |
Логарифмическая характеристика электронного тока на зонд. U - потенциал зонда по отношению к газу. [32] |
Так как при U C 0 на зонд идет не только электронный ток, но и противоположный по знаку ток положительных ионов, то для того, чтобы найти электронный ток, надо к значениям полного тока, соответствующего общей характеристике ( рис. 133), прибавить абсолютную величину тока положительных ионов при данном U. Эту величину легко получить, экстраполируя прямолинейную нижнюю часть характеристики в сторону возрастающего потенциала. [33]
 |
Экспериментальные вольт-амперные характеристики коронного разряда. 1 в случае двух коронирующих проводов при расстоянии. [34] |
Поэтому при почти одинаковой подвижности положительных и отрицательных ионов на всем протяжении внешнего слоя должен преобладать пространственный заряд положительных ионов, ограничивающий ток положительных ионов и лимитирующий таким образом число их, достигающее катода, а следовательно, и электронный ток с катода. [35]
Обычный способ проверки утечки в цепи коллектора состоит в уменьшении эмиссии до нуля и, следовательно, в уменьшении до нуля тока положительных ионов. Всякий остаточный ток в цепи коллектора указывает на утечку в цепи коллектор - катод или коллектор - сетка. Утечка тока коллектора на землю может быть проверена с помощью меггера. Она менее опасна, чем другие виды утечек. [36]
 |
Ионизационный манометр типа ЛМ. [37] |
Фотоэлектроны с коллектора уходят на положительно заряженный ускоряющий электрод ( анод) и дают во внешней цепи коллектора ток, неотличимый от тока положительных ионов. Ток коллектора состоит из двух компонент: ионного тока / -, пропорционального з -, и электронного фотоэлектрического тока / ф, пропорционального энергии рентгеновского излучения, в свою очередь пропорциональной энергии электронов. [38]
Другой режим разряда с раскаленным катодом имеет место в том случае, когда ток во внешней цепи больше, чем сумма тока насыщения термоэлектронной эмиссии катода и тока положительных ионов в плазме. Разность между этими величинами восполняется за счет возросшего падения потенциала в катодном слое, приводящего к возникновению у-процессов на катоде. Появление такого несвободного режима работы катода приводит к разрушению катода вследствие усиленной бомбардировки его положительными ионами. Поэтому при работе электровакуумных приборов с искусственно раскаленным катодом необходимо избегать появления несвободного режима разряда. [39]
Наличие сеточного тока в электронных лампах обусловлено целым рядом факторов, важнейшими из которых являются следующие: электронный ток сетки, ионизация остаточного газа в баллоне лампы, ток положительных ионов с катода, эмиссия электронов с управляющей сетки. [40]
Это соотношение, расшифрованное для отдельных частных случаев, приводит вместе с соответствующим уравнением баланса плазмы типа ( 613) к соотношению, связывающему ip с различными параметрами разряда и называемому Ленгмюром и Тонксом уравнением тока положительных ионов. Такое уравнение дает возможность определить из экспериментального значения ip концентрацию электронов п0 в центре плазмы в точке максимума потенциала. [41]
Зависимыми переменными, которые теория стремится выразить через данные наперед параметры разряда, являются: продольный градиент потенциала JEap, концентрация электронов по оси трубки пе, температура электронного газа Те или соответствующая средняя скорость беспорядочного движения электронов ve, плотность тока положительных ионов на стенки ip, суммарная мощность излучения плазмы ( мощность излучения единицы длины трубки) j § R. Вспомогательным параметром, необходимым для решения задачи, является еще число ионизации, приходящихся на один электрон в течение одной секунды. Излучаемая мощность, в свою-очередь, связана с концентрацией возбужденных атомов па. Ввиду практической невозможности решить задачу с учетом всех многочисленных возбуждаемых в разряде энергетических уровней атомов обычно делают упрощающее предположение о наличии одного усредненного возбужденного уровня. Для решения составляют уравнения, связывающие отдельные искомые параметры плазмы между собой и с наперед заданными макроскопическими параметрами. Число уравнений должно быть равно числу параметров, которые желательно вычислить или необходимо ввести для решения задачи. [42]
 |
Логарифмическая характеристика электронного тока на зонд. U - потенциал зонда по отношению к газу. [43] |
Так как при U C 0 на зонд идет не только электронный ток, но и противоположный по знаку ток положительных ионов, то для того, чтобы найти электронный ток, надо к значениям полного тока, соответствующего общей характеристике ( рис. 133), прибавить абсолютную величину тока положительных ионов при данном U. Эту величину легко получить, экстраполируя прямолинейную нижнюю часть характеристики в сторону возрастающего потенциала. [44]
При применении этого метода обычно пользуются зондами плоскими или цилиндрическими, значительно реже сферическими зондами, представляющими собой маленький шарик на тонкой ножке. Плотность тока положительных ионов на стенку определяют при помощи плоского зонда, расположенного на внутренней стороне стенки. На этот зонд накладывают потенциал, более низкий, чем потенциал газа, и измеряют ионный ток. [45]
Страницы: 1 2 3 4 5