Cтраница 4
Если, например, градиент давления направлен по радиусу, то частицы дрейфуют в азимутальном направлении, причем как и при дрейфе в неоднородном магнитном поле, электроны движутся навстречу ионам. Однако в отличие от дрейфа в неоднородном магнитом поле ларморовский дрейф не связан с перемещением ларморовских кружков и по своей природе аналогичен току намагничения неоднородных образцов, помещенных в магнитное поле [124] Поэтому он не приводит к разделению зарядов, и следовательно, не может быть причиной неустойчивости. Так, в аксиально симметричном плазменном столбе вектор скорости ларморовского дрейфа направлен по азимуту. [46]
Несколько неожиданно, что выражение (6.1) для % al ( r, r; со) имеет полюс со-2 на низких частотах, при со - Я), но, как уже обсуждалось в главе I, магнитные свойства вещества приводят именно к такой особенности в %, включающей в себя и намагничение среды при нашем подходе. Магнитная восприимчивость 1т дает вклад в х типа С2й2с) - 2хт - Обычно этот вклад в % мал, кроме того, он исчезает для продольного электрического поля, так как токи намагничения определяются вихревой ( поперечной) частью электрического поля. [47]
Та же ситуация и с током намагничения, для которого характерно движение зарядов по замкнутым траекториям. На низких частотах такое движение возникает под действием магнитного поля, но если свободные электроны находятся под действием цир-кулярно поляризованного света, то они будут описывать окружности с радиусом еЕ / ты2, который может быть порядка а0, как было показано выше. Тогда свободные заряды в электрическом поле будут давать вклад в ток намагничения, подобный вкладу атомных связанных электронов. [48]
Герца Z позволяет вычислить как векторный, так и скалярный потенциалы магнитного поля. В качестве иллюстрации отмеченных выше особенностей поля постоянных магнитов рассмотрим конкретный случай цилиндрического магнита, однородно намагниченного вдоль оси. Так как намагниченность М внутри магнита постоянна, а вне его исчезает, то ток намагничения с плотностью jM crotM течет только по поверхности. [49]
Напряжение на закрытом ключевом транзисторе складывается из напряжения питания Un и ЭДС первичной полуобмотки, которая в данный момент разомкнута. Поэтому, выбирая транзистор, следует обратить внимание на допустимое напряжение между его силовыми электродами. Необходимо также учитывать, что ток ключевого транзистора складывается из постоянного тока нагрузки, пересчитанного в первичную цепь, и линейно нарастающего тока намагничения индуктивности первичной обмотки. [50]
Здесь п - единичный вектор нормали к плоскости витка, ориентированный согласно правилу буравчика по отношению к направлению тока, или, что то же: с конца его ток в контуре должен выглядеть протекающим против часовой стрелки. Если мы имеем дело с катушкой из N витков, ее магнитный момент равен NIS, подразумевается, что расстояние, на котором определяется поле катушки, или масштаб изменения внешнего поля существенно превышают любой ее размер. Если же магнитный диполь - иной природы, например, постоянный магнит, то его очень часто удобно представить в виде витка или трубки с азимутальным током. Этот фиктивный ток называют током намагничения. В качестве источника поля он ведет себя так же, как и реальный ток, не следует только подставлять его в теорему о циркуляции, а тем более в закон Джоуля-Ленца. [51]
Возможна двоякая трактовка кривой гистерезиса, и это обстоятельство требует особого внимания. Как там мы рассматривали в качестве примера палочку из электрета, так здесь рассмотрим линейный постоянный магнит. Поскольку линии В всегда замкнуты, они будут вести себя так же, как и у токового диполя - витка или соленоида, - см. рис. 4.4 а. В пустоте линии Н с ними совпадают, но внутри магнита они обязаны иметь противоположное направление. Действительно, в такой системе отсутствуют токи проводимости, а ток намагничения не входит в теорему о циркуляции. Поэтому, взяв Hdl по любой линии В, мы должны получить нуль. Таким образом, линии Н должны выглядеть так же, как и силовые линии электрического диполя на том же рис. 4.4 а. В принципе это можно даже представить как свободные северный и южный магнитные заряды на торцах магнита. Последнему на кривой гистерезиса должна соответствовать точка в одном из четных квадрантов. [52]