Ток - автоэлектронная эмиссия
Cтраница 2
Термоэлектронная эмиссия объясняется существованием за счет теплового возбуждения небольшого числа электронов, энергия к-рых больше величины потенциального барьера. Интенсивность тока автоэлектронной эмиссии экспоненциально зависит от величины элсктрич. [16]
Следует заметить, что на нижний предел измеряемых давлений существенное влияние оказывает автоэлектронная эмиссия с краев отверстий катода, которая возникает под влиянием электрического поля большой напряженности. При достаточно низких давлениях ток автоэлектронной эмиссии начинает преобладать над ионным током на катод. [17]
Высокая напряженность поля, необходимая для возник новения токов автоэлектронной эмиссии, создается у отдельных микроскопических выступов ( усов) на поверхности электродов. [18]
По полученным данным флуктуации пробивного напряжения в вакууме можно считать, что при расстоянии между электродами, меньшем 1 мм, электрический пробой в вакууме в основном определяется значением электрического поля у поверхности катода, и его флуктуации связаны с флуктуациями напряженностей электрического поля у катода, материалом и состоянием поверхностей электродов, их дефектами. Электрический пробой является следствием расплавления с последующим испарением дефектов катода токами автоэлектронной эмиссии, на которых напряженность электрического поля максимальна. [20]
Шмм Hg, d x Q - см, что составляет несколько длин свободного пробега для [ электронов. В этом случае поле у катода будет Xc Vcld - l - 0 в см и плотность тока автоэлектронной эмиссии, найденная из (3.66), будет - V. Другая трудность заключается в том, что при малых величинах Vc электрическое поле имеет малую глубину проникновения в решетку металла. [21]
Темновой ток и шумы ФЭУ определяют порог чувствительности приемника излучения. Темновой ток ФЭУ вызывают термоэлектронная эмиссия фотокатода и динодов, ток утечки между выводами анода и другими электродами ФЭУ, ток автоэлектронной эмиссии с динодов и других электродов прибора, ионный ток остаточного газа, ток оптической обратной связи. [22]
При резком повышении напряжения для завершения пробоя требуется менее нескольких сотых долей микросекунды. Однако не исключено, что в этом случае пиковое напряжение может быть намного выше установившегося. Можно предположить, что плотность тока автоэлектронной эмиссии достигает при этом чрезвычайно высоких пиковых значений и анодные пятна могут взрываться подобно тому, как это происходит под действием лазерного импульса большой мощности. Быстро расширяющаяся газовая плазма заполняет зазор. Затем происходит пробой либо по механизму Бойля и др. ( 1955), либо непосредственно в виде разряда Таунсена. [23]
В последние годы горячая дискуссия относительно пригодности различных гипотез прекратилась. В настоящее время принято считать, что процесс возникновения пробоя критичен к условиям эксперимента. Большинство авторов считают, что причиной пробоя является ток автоэлектронной эмиссии, во всяком случае для зазоров шириной до нескольких сантиметров. [24]
Чувствительность магнитных электроразрядных манометров при понижении измеряемого давления ухудшается из-за наличия фоновых токов. На анод подается напряжение до 6 кВ, система находится в аксиальном магнитном поле 2 кэ. При такой конфигурации электродов из тока, проходящего через прибор, исключается ток автоэлектронной эмиссии. Ток фотоэмиссии, возникающий вследствие рентгеновского излучения, пропорционален давлению. Такие манометры называют инверсо-магнетронными. [25]
А - А на рис. 113), из Шоттки-электронов, энергии которых лежат между уровнями АА и ВВ, и туннельных электронов с энергиями Wx, лежащими ниже уровня В - В. Другая часть туннельных электронов будет попадать в вакуум с уровней, лежащих между Wf и ВВ; их следует отнести за счет влияния температуры на автоэлектронную эмиссию. При большой напряженности поля на поверхности металла и низкой температуре преобладают туннельные электроны и измеряется практически ток автоэлектронной эмиссии; при слабом поле и высокой температуре туннельных электронов почти нет и измерения дают термоэлектронный ток, в большей или меньшей степени измененный эффектом Шоттки. [26]
Это значит, что катод, поверхность которого едва можно рячглялетт, г, хороший микроскоп, способен отдавать ток в несколько ампер. Такой катод может служить прекрасным точечным источником электронов. Автоэлектронный катод не требует расхода энергии на накал и практически безынерционен. Сильная зависимость тока автоэлектронной эмиссии от напряженности поля позволяет получить вольт-амперную характеристику с большой крутизной. [27]
В зазоре между основаниями катода и анода находятся два коротких полых цилиндра, соединенных с вспомогательным катодом 3, который полностью окружает главный катод. На анод подается напряжение до 6 кв, система находится в аксиальном магнитном поле 2 кэ. При такой конфигурации электродов исключается ток автоэлектронной эмиссии из тока, проходящего через прибор. Образцом манометра типа Редхеда является манометр ИММ-1. На сверхвысоковакуумной установке, откачиваемой парортутными насосами и самим манометром ИММ-1, были зарегистрированы токи, соответствующие давлению Ю-12 мм рт. от. [28]
Такие напряженности у катода могут создаваться пространственными зарядами, а также в процессе расхождения контактов. Емкость в начальный момент равна бесконечности, затем убывает по мере расхождения контактов. Через сопротивление цепи этот конденсатор заряжается, и напряжение на нем растет постепенно от нуля до напряжения сети. Одновременно увеличивается расстояние между контактами. Напряженность поля между контактами во время нарастания напряжения проходит через значения, превышающие 105 - 108 В / см. Ток автоэлектронной эмиссии весьма мал и может быть достаточным только для начала развития дугового разряда. [29]
Страницы: 1 2