Ток - термоэлектронная эмиссия
Cтраница 2
Дробовой эффект-нерегулярные колебания тока термоэлектронной эмиссии ( см.) катода. [16]
Дробовой эффект-нерегулярные колебания тока термоэлектронной эмиссии ( ом. [17]
 |
Схема опыта Эдисона.| Модель распределения потенциала в металле, предложенная Шоттки. [18] |
Закон зависимости плотности тока термоэлектронной эмиссии от температуры впервые установил Ричардсон в 1921 г. Согласно электронной теории металлов свободный электрон, находящийся на границе между металлом и вакуумом, удерживается в металле силами притяжения со стороны положительных ионов металла. Поэтому явление термоэлектронной эмиссии наблюдается только при достаточно высоких температурах. [19]
Для увеличения плотности тока термоэлектронной эмиссии необходимо увеличивать температуру катода и использовать материалы с малой работой выхода. Однако это сделать нелегко; при увеличении температуры кагода резко возрастает скорость испарения его материала в окружающий вакуум или разреженный газ. Поэтому для изготовления термоэлектронных катодов используют стойкие к испарению металлы: вольфрам, тантал, молибден и ниобий. [20]
Основное влияние на плотность тока термоэлектронной эмиссии при заданной температуре оказывает величина работы выхода, которая очень сильно зависит от типа металла. Наибольшей эмиссионной способностью обладают металлы с малой работой выхода. [21]
Фотокатод должен обладать малой величиной тока термоэлектронной эмиссии при значениях температуры, являющихся рабочими для фотоэлемента. Величина тока термоэмиссии должна быть по крайней мере на 2 - 3 порядка меньше минимального рабочего тока фотоэлектронной эмиссии. [22]
 |
Основные параметры электровакуумных фотоэлементов. [23] |
Темновые токи фотоэлементов слагаются из токов термоэлектронной эмиссии катода и тока утечки между электродами. В справочных данных приводятся значения темнового тока в режиме постоянного облучения и обычно при U - 100 В. В режимах работы фотоэлементов, характерных для импульсного облучения ( U - кВ), темновой ток может превышать указанное значение на порядок и бблее. [24]
Если разрядный ток i много меньше тока термоэлектронной эмиссии ith, то практически вся разность потенциалов, приложенная к трубке, приходится на тонкий светящийся слой, прилегающий к аноду. [25]
Расчеты по формуле Ричардсона показывают, что ток термоэлектронной эмиссии должен в электронных печах достигать нескольких тысяч ампер. Однако измерения показали, что в действительности его величина достигает только десятков или сотен ампер, что объясняется действием пространственного заряда, создающегося в процессе электронной бомбардировки над поверхностью металла. В связи с тем, что энергия электронов тепловой эмиссии, уходящих с поверхности металла, невелика ( составляет всего несколько электрон-вольт), ее также можно не учитывать при энергетических расчетах. [26]
После того как анодный ток становится равным току термоэлектронной эмиссии катода, дальнейший рост анодного тока оказывается возможным лишь за счет усиления бомбардировки катода положительными ионами, что требует увеличения анодного напряжения. Поэтому начиная с тока / а / е анодная характеристика газотрона поднимается вверх. Но бомбардировка катода ионами может легко вывести катод из строя, поэтому нельзя допускать увеличения анодного напряжения выше 18 - 24 В впарортутных газотронах и выше ЗОВ в газонаполненных. Практически предельное значение анодного тока берут не выше тока термоэлектронной эмиссии, так как при больших токах из-за интенсивной бомбардировки катода снижается долговечность прибора. [27]
Процесс надбарьерной эмиссии неразрывно связан с процессом возникновения тока термоэлектронной эмиссии ( см. гл. [28]
РИЧАРДСОНА ФОРМУЛА - формула, выражающая зависимость плотности тока термоэлектронной эмиссии от темп-ры поверхности металла, испускающего ( эмиттирующего) электроны. [29]
 |
Характеристики триода ( я и движение электронов и ионов при недостаточном. [30] |
Страницы: 1 2 3 4