Cтраница 1
Ток орбитальлого движения в рассматриваемых состояниях имеет такой же гид, как н в 6 28, 6.30. В. [1]
Для построения функции тока движения, индуцированного вихревыми слоями, И. Н. Вознесенский выделяет бесконечную последовательность вихрей, расположенных в точках пересечения прямой, параллельной оси решетки, с вихревыми слоями, заменяющими профили. Затем составляется функция тока для бесконечной последовательности вихрей и производится интегрирование по длине профиля. [2]
Чтобы найти линии тока движения жидкости относительно пары вихрей, надо на все течение наложить скорость, равную скорости движения вихрей, но направленную в противоположную сторону. [3]
В настоящей статье дается классификация критических точек линий тока коллинеарного движения в пространстве. [4]
Для электропогрузчиков значение эквивалентного тока примерно соответствует величине тока движения машины с грузом. [5]
В связи со сказанным относительно слабой деформированности линий токов медленно изменяющегося движения, попятно, что две смежные линии равных напоров ( напр. [6]
Он показал, что при кручении функция напряжения математически тождественна функции тока движения идеальной жидкости, циркулирующей с постоянной угловой скоростью в неподвижной трубе того же поперечного сечения, что и закручиваемый стержень. [7]
Выделение из общего турбулентного движения некоторого, сравнительно простого осредненного движения не меняет сущзства тех физических процессов, которые в действительности происходят в турбулентных движениях. Линии тока осрздненного движения, непроницаемые для этого условно вводимого движения, проницаемы, для пулъсационнозо движения, которое переносит из слоя в слой сквозь линии тока осредненного движения количество движения, тепло, вещество и другие виды фиишеских субстанций. Этот перенос, аналогично тому, как это имеет место в случае молэкулярного переноса в ламинарных движениях, определяет турбулентное треняе между слоями в осредненном движении, тепломассоперенос между ними и другие разнообразные явления пзреноса. [8]
Таким образом, построив достаточно плотную сетку линий тока двух налагаемых друг на друга движений, простым проведением диагоналей элементарных параллелограмов найдем сетку линий тока сложного движения. Единственную трудность представляет выполнение построения сеток линий тока слагаемых движений, удовлетворяющих условию одинаковости расхода. [9]
В пассивных нефтесборщиках перемещение нефтяной пленки к нефтесборному узлу осуществляется путем ее пассивного перемещения вместе с поверхностным слоем воды. Движение поверхностного слоя воды к нефтесборщику может быть обусловлено непосредственно током движения воды в водоеме или создаваться искусственно за счет его откачки. [10]
Полученный результат на первый взгляд противоречит доказанному в предыдущей главе положению об изэнтро-пичности адиабатического движения идеального газа. Не следует, однако, забывать, что, в отличие от рассмотренного ранее непрерывного вдоль трубки тока движения, в настоящем параграфе рассматривается разрывное движение с конечным скачком параметров газа в некотором сечении трубки тока. Отсюда следует только сделать заключение, что прохождение идеального газа сквозь скачок уплотнения не является изэнтропи-ческим процессом, а сопровождается необратимым переходом механической энергии в тепловую. [11]
Полученный результат на первый взгляд противоречит доказанному в предыдущей главе положению об изэнтропичности адиабатического движения идеального газа. Не следует, однако, забывать, что, в отличие от рассмотренного ранее непрерывного вдоль трубки тока движения, в настоящем параграфе рассматривается разрывное движение с конечным скачком параметров газа в некотором сечении трубы. Отсюда следует только сделать заключение, что прохождение идеального газа сквозь скачок уплотнения не является изэнтропическим процессом, а сопровождается необратимым переходом механической энергии в тепловую. [12]
Полученный результат на первый взгляд противоречит доказанному в предыдущей главе положению об изэнтропичности адиабатического движения идеального газа. Не следует, однако, забывать, что, в отличие от рассмотренного ранее непрерывного вдоль трубки тока движения, в настоящем параграфе рассматривается разрывное движение с конечным скачком всех величин в некотором сечении трубки тока. Отсюда следует только сделать естественное заключение, что прохождение идеального газа сквозь скачок уплотнения не является изэнтропическим процессом, а сопровождается переходом механической энергии в тепловую. При этом должна возрастать отнесенная к единице массы энтропия газа, в чем нетрудно убедиться, если вспомнить, что по формуле ( 26) гл. [13]